Атмосферное излучение — Википедия

Материал из Википедии — свободной энциклопедии

Атмосферное излучение — это инфракрасное излучение, порождаемое атмосферой и облаками в частности, с длинами волн от 4 до 120 мкм.

По направлению атмосферное излучение делится:

• в сторону космического пространства (уходящая длинноволновая радиация)
• в сторону земной поверхности (встречное излучение).

Атмосферное излучение осуществляется через отражение и поглощение.

Отражение — это процесс, который предотвращает поступление энергии в атмосферу в случае солнечного излучения. По отношении к излучению с земной поверхности отражение сохраняет энергию в атмосфере, не давая излучению уйти в космическое пространство.
Имеется два вида отражения. Это зеркальное отражение и диффузное отражение. Зеркальное отражение показывает гладкую поверхность, где свет отражается под равными углами от равнины перпендикулярно поверхности на точке пересечения. При диффузном отражении продолжает действовать правило равных углов, но изменена поверхность отражения.

Поглощение — это процесс, благодаря которому «энергия падающего излучения удерживается веществом». В этом случае веществом выступает наша атмосфера. Когда атмосфера поглощает энергию, результатом является необратимое изменение излучения в другую форму энергии. Эта энергия перевоплощается согласно характеру средства, с помощью которого происходит поглощение.
Поглощающее средство может также сделать гораздо больше. Оно может не только поглотить всю, но и часть всей энергии. Другая энергия будет или отражена, или преломлена, или рассеяна. Поглощённая энергия может быть передана обратно в другие части атмосферы.

Атмосфера, благодаря содержащемуся в ней большому количеству газов или частиц, поглощает и передаёт различные длины волн электромагнитной радиации. Длины волн, которые проходят через атмосферу и не поглощаются, составляют «атмосферные окна».

Атмосферное поглощение электромагнитного излучения помогает Земле несколькими способами. Прежде всего, поглощение помогает людям предотвратить достижение поверхности Земли высокоэнергетическим излучением, а это ограничивает воздействие на нас вредного излучения. Атмосфера поглощает большинство радиации из ультрафиолетового региона до региона рентгеновских лучей.
Второй способ, которым нам помогает поглощение, это как источник тепла для нас. Если кто-то возьмет и сделает вертикальный поперечный разрез всей атмосферы, то можно заметить, что температура увеличивается с высотой. Это увеличение температуры объясняется увеличение поглощения электромагнитной радиации с высотой благодаря более высокой концентрации поглощающих газов с высокоэнергетической длиной волн, которые присутствуют в более высоких слоях атмосферы.

Переходное излучение — Википедия

Материал из Википедии — свободной энциклопедии

Текущая версия страницы пока не проверялась опытными участниками и может значительно отличаться от версии, проверенной 27 января 2019; проверки требует 1 правка. Текущая версия страницы пока не проверялась опытными участниками и может значительно отличаться от версии, проверенной 27 января 2019; проверки требует 1 правка.

Перехо́дное излуче́ние — электромагнитное излучение, наблюдающееся при пересечении заряженной частицей границы раздела двух сред с отличающимися показателями преломления. Эффект был предсказан в 1945 году В. Л. Гинзбургом и И. М. Франком^[1]. Экспериментально эффект обнаружен в 1958 году в Ереванском физическом институте. Излучение наблюдается по обе стороны от границы раздела.

Частота переходного излучения вперёд занимает значительно более широкую спектральную область по сравнению с излучением назад и ограничено сверху максимальной частотой, определяемой формулой:

ωmax=ω0Em0c2{\displaystyle \omega _{max}=\omega _{0}{\frac {E}{m_{0}c^{2}}}}

где

ω02=4πne2m{\displaystyle \omega _{0}^{2}={\frac {4\pi ne^{2}}{m}}},

n — концентрация электронов среде, m — масса электрона, m₀ — масса излучающей частицы, E — энергия излучающей частицы.

При высоких энергиях излучающей частицы её потери энергии на переходное определяются выражением:

W≈e2ω0c2Em0c2{\displaystyle W\approx {\frac {e^{2}\omega _{0}}{c^{2}}}{\frac {E}{m_{0}c^{2}}}}

При движении быстрых заряженных частиц в определённой области углов может иметь место интерференция между переходным излучением и излучением Черенкова — Вавилова.

1. ↑ Гинзбург В. Л., Франк И. М. Излучение равномерно движущегося электрона, возникающее при его переходе из одной среды в другую (рус.) // ЖЭТФ. — 1946. — Т. 16. — С. 15.

• Гарибян Г. М. К теории переходного излучения и ионизационных потерь энергии частицы (рус.) // ЖЭТФ. — 1959. — Т. 37, вып. 2. — С. 527.
• Барсуков К. А. Переходное излучение в волноводе (рус.) // ЖЭТФ. — 1959. — Т. 37, вып. 4. — С. 1106.
• Тер-Микаелян М. Л., Влияние среды на электромагнитные процессы при высоких энергиях, Ер., 1969;
• Гарибян Г. М., Ян Ши, Рентгеновское переходное излучение, Ер., 1983;
• Гинзбург В. Л., Цытович В. Н., Переходное излучение и переходное рассеяние, М., 1984.

Излучение Хокинга — Википедия

Симулированный вид черной дыры (в центре) перед Большим Магеллановым Облаком. Обратите внимание на эффект гравитационного линзирования, который создает два увеличенных, но сильно искаженных вида Облака. Наверху диск Млечного Пути кажется искаженным в дугу.

Излуче́ние Хо́кинга — гипотетический процесс излучения чёрной дырой разнообразных элементарных частиц, преимущественно фотонов; назван в честь Стивена Хокинга. Излучение Хокинга — главный аргумент учёных относительно распада (испарения) небольших чёрных дыр, которые теоретически могут возникнуть в ходе экспериментов на БАК^[1]. На этом эффекте основана идея сингулярного реактора — устройства для получения энергии из чёрной дыры за счёт излучения Хокинга^[2].

В. Грибов в дискуссии с Я. Зельдовичем настаивал на том, что благодаря квантовому туннелированию чёрные дыры должны излучать частицы^[3][4]. Еще до публикации своей работы Хокинг посетил Москву в 1973 году, где он встречался с советскими учёными Яковом Зельдовичем и Алексеем Старобинским. Они продемонстрировали Хокингу, что в соответствии с принципом неопределённости квантовой механики вращающиеся чёрные дыры должны порождать и излучать частицы^[5].

Испарение чёрной дыры — квантовый процесс. Дело в том, что понятие о чёрной дыре как объекте, который ничего не излучает, а может лишь поглощать материю, справедливо до тех пор, пока не учитываются квантовые эффекты. В квантовой же механике благодаря туннелированию появляется возможность преодолевать потенциальные барьеры, непреодолимые для неквантовой системы. Утверждение, что конечное состояние чёрной дыры стационарно, верно лишь в рамках обычной, не квантовой теории тяготения. Квантовые эффекты ведут к тому, что на самом деле чёрная дыра должна непрерывно излучать, теряя при этом свою энергию.

В случае чёрной дыры ситуация выглядит следующим образом. В квантовой теории поля физический вакуум наполнен постоянно рождающимися и исчезающими флуктуациями различных полей (можно сказать и «виртуальными частицами»). В поле внешних сил динамика этих флуктуаций меняется, и если силы достаточно велики, прямо из вакуума могут рождаться пары частица-античастица. Такие процессы происходят и вблизи (но всё же снаружи) горизонта событий чёрной дыры. При этом возможно, что одна из частиц (неважно какая) падает внутрь чёрной дыры, а другая улетает и доступна для наблюдения. Из закона сохранения энергии следует, что такая «упавшая» за горизонт событий частица из рождённой виртуальной пары должна обладать отрицательной энергией, так как «улетевшая» частица, доступная для удалённого наблюдателя, обладает положительной энергией.

Также этот процесс очень грубо можно представить как «заём» энергии вакуумом у внешнего поля для рождения пары частица+античастица. В отсутствие чёрной дыры аннигиляция «возвращает» энергию полю. В описываемом случае при наличии чёрной дыры аннигиляции не происходит, одна из частиц улетает к наблюдателю, унося часть «занятой» энергии, тем самым уменьшая энергию, и следовательно массу чёрной дыры.

Постоянное гравитационное поле для того, чтобы породить пары частица-античастица, должно быть неоднородным. Пары частица-античастица могут родиться только за счёт приливного эффекта. Разность сил, действующих, например, на электрон и позитрон в виртуальной паре (приливной эффект) равна mgLCL{\displaystyle {\frac {mgL_{C}}{L}}}, где m{\displaystyle m} — масса электрона или позитрона, g{\displaystyle g} — ускорение, сообщаемое гравитационным полем, LC=ℏmc{\displaystyle L_{C}={\frac {\hbar }{mc}}} — комптоновская длина волны, L{\displaystyle L} — характерный масштаб неоднородности гравитационного поля. Порог рождения пар определяется законом сохранения энергии (работа приливных сил должна быть равна энергии, достаточной для образования пары): (mgLCL)LC∼mc2{\displaystyle ({\frac {mgL_{C}}{L}})L_{C}\sim mc^{2}}. Для сферической невращающейся массы M{\displaystyle M} на достаточно большом расстоянии r{\displaystyle r} от нее ускорение g=GMr2,L∼r{\displaystyle g={\frac {GM}{r^{2}}},L\sim r} и условие рождения пар принимает вид GMLC2r−3∼c2{\displaystyle GML_{C}^{2}r^{-3}\sim c^{2}}. Его можно записать в виде r∼(LC2GMc2)13∼(LC2RG)13{\displaystyle r\sim \left({\frac {L_{C}^{2}GM}{c^{2}}}\right)^{\frac {1}{3}}\sim \left(L_{C}^{2}R_{G}\right)^{\frac {1}{3}}}, где RG=2GMc2{\displaystyle R_{G}={\frac {2GM}{c^{2}}}} — гравитационный радиус. Энергия, необходимая одной частице из возникшей пары для того, чтобы уйти прочь, возникает за счет поглощения другой частицы чёрной дырой. В поле тяжести с ускорением g∼GMRG2{\displaystyle g\sim {\frac {GM}{R_{G}^{2}}}} электронно-позитронная пара на характерном расстоянии LC=ℏmc{\displaystyle L_{C}={\frac {\hbar }{mc}}} приобретает энергию E∼GMmLCRG2∼ℏGMRG2c=ℏc34GM{\displaystyle E\sim {\frac {GMmL_{C}}{R_{G}^{2}}}\sim {\frac {\hbar GM}{R_{G}^{2}c}}={\frac {\hbar c^{3}}{4GM}}}. Такой энергии отвечает температура T∼ℏc34kBGM{\displaystyle T\sim {\frac {\hbar c^{3}}{4k_{B}GM}}} (точное значение отличается от приведенного числовым множителем). Электронно-позитронные пары будут рождаться если kBT∼mc2{\displaystyle k_{B}T\sim mc^{2}}, то есть при RG∼ℏmc{\displaystyle R_{G}\sim {\frac {\hbar }{mc}}}. Если RG≫ℏmc{\displaystyle R_{G}\gg {\frac {\hbar }{mc}}}, то вероятность рождения пар снижена множителем e−EkBT{\displaystyle e^{-{\frac {E}{k_{B}T}}}}^[6][7]

Важным является не только предсказываемый факт излучения, но и то, что это излучение имеет тепловой спектр (для безмассовых частиц). Это значит, что излучению вблизи горизонта событий чёрной дыры можно сопоставить определённую температуру

TBH=ℏc38πkGM≈1,227⋅1023K⋅(M1kg)−1≈6,169⋅10−8K⋅M⊙M,{\displaystyle T_{BH}={\hbar \,c^{3} \over 8\pi k\,GM}\approx 1{,}227\cdot 10^{23}\;\mathrm {K} \cdot \left({\frac {M}{1\;\mathrm {kg} }}\right)^{-1}\approx 6{,}169\cdot 10^{-8}\;\mathrm {K} \cdot {\frac {M_{\odot }}{M}},}

где ħ — приведённая постоянная Планка, c — скорость света в вакууме, k — постоянная Больцмана, G — гравитационная постоянная, M_⊙ — масса Солнца и, наконец, M — масса чёрной дыры. При этом не только спектр излучения (распределение его по частотам), но и более тонкие его характеристики (например, все корреляционные функции) точно такие же, как у излучения чёрного тела. Развивая теорию, можно построить и полную термодинамику чёрных дыр.

Однако такой подход к чёрной дыре оказывается внутренне противоречивым и приводит к проблеме исчезновения информации в чёрной дыре. Причиной этого является отсутствие успешной теории квантовой гравитации. Существование излучения Хокинга предсказывается не всеми квантовыми теориями гравитации^[8] и оспаривается рядом исследователей.^[9]

Точку в споре о существовании эффекта должны были бы поставить наблюдения, однако температуры известных астрономам чёрных дыр слишком малы, чтобы излучение от них можно было бы зафиксировать — массы дыр слишком велики. Поэтому до сих пор гипотеза не подтверждена наблюдениями.

Согласно общей теории относительности, при образовании Вселенной могли бы рождаться первичные чёрные дыры, некоторые из которых (с начальной массой 10¹² кг) должны были бы заканчивать испаряться в наше время^[10]. Так как интенсивность испарения растёт с уменьшением размера чёрной дыры, то последние стадии должны быть, по сути, взрывом чёрной дыры. Пока таких взрывов зарегистрировано не было.

Известно о попытке исследования «излучения Хокинга» на основе модели — аналога горизонта событий для белой дыры, в ходе физического эксперимента, проведённого исследователями из Миланского университета^[11][12].

В 2014 году Джефф Штейнхауэр из Израильского технологического института провёл эксперимент по моделированию излучения Хокинга в лаборатории с помощью звуковых волн.^[13][14][15]

1. ↑ Ответы профессора Университетского колледжа Лондона Джонатан Батерворс на вопросы читателей bbcrussian.com о Большом адронном коллайдере (неопр.). Архивировано 22 августа 2011 года.
2. ↑ L. Crane. Possible Implications of the Quantum Theory of Gravity (англ.). — 1994.
3. ↑ Ансельм А. А., Гинзбург В. Л., Докшицер Ю. Л., Дятлов И. Т., Захаров В. Е., Иоффе Б. Л., Липатов Л. Н., Николаев Н. Н., Окунь Л. Б., Петров Ю. В., Тер-Мартиросян К. А., Халатников И. М. Памяти Владимира Наумовича Грибова // Успехи физических наук. — 1998. — Т. 168, вып. 4. — С. 471-472. — doi:10.3367/UFNr.0168.199804f.0471.
4. ↑ Дьяконов Дмитрий Игоревич. Грибов, Зельдович, Хокинг (рус.). scientific.ru (8 октября 2011). — Воспоминания свидетеля событий, физика-теоретика. — «Речь зашла об излучении вращающейся чёрной дыры. Все понимали, что вращающееся тело излучает, и вслух прикидывали — дипольное? квадрупольное? но Яков Борисович говорил что-то третье, что понять было трудно. Опять поднялся невообразимый гвалт. В какой-то момент Грибов сказал: не понимаю, зачем дыре вращаться, она и в покое должна излучать — фотон с длиной волны больше шварцшильдовского радиуса невозможно запереть! Аудитория это мгновенно осознала и стала прикидывать, какую длину волны излучает чёрная дыра с массой Солнца, и так далее.». Архивировано 17 апреля 2013 года.
5. ↑ Stephen Hawking. A Brief History of Time. — Bantam Books, 1988.
6. ↑ Гинзбург В. Л., Фролов В. П. Вакуум в однородном гравитационном поле и возбуждение равномерно ускоренного детектора // Эйнштейновский сборник 1986-1990. — М., Наука, 1990. — Тираж 2600 экз. — c. 190-278
7. ↑ Гинзбург В. Л., Фролов В. П. Вакуум в однородном гравитационном поле и возбуждение равномерно ускоренного детектора // УФН, 1987, т. 153, с. 633-674
8. ↑ Adam D. Helfer. Do black holes radiate? Rept. Prog. Phys. 66 (2003) 943—1008; arXiv: gr-qc/0304042v1.
9. ↑ V. A. Belinski. On the existence of black hole evaporation yet again Phys. Lett. A 354 (2006) 249—257; arXiv:gr-qc/0607137.
10. ↑ Бернард Карр, Стивен Гиддингс. Квантовые черные дыры // В мире науки. — 2005. — Вып. 8. Архивировано 5 ноября 2005 года.
11. ↑ Hawking radiation from ultrashort laser pulse filaments
12. ↑ Александр Будик. Впервые получено излучение Хоукинга (неопр.). 3DNews (28 сентября 2010 года). Дата обращения 9 октября 2010.
13. ↑ Ахмедов Эмиль. Моделирование излучения Хокинга (неопр.). postnauka.ru (21.10.2014).
14. ↑ Ученым впервые удалось воспроизвести излучение Хокинга (неопр.). Phys.org (15.10.2014).
15. ↑ Home : Nature Status

Синхротронное излучение — Википедия

Материал из Википедии — свободной энциклопедии

Текущая версия страницы пока не проверялась опытными участниками и может значительно отличаться от версии, проверенной 7 февраля 2018; проверки требует 1 правка. Текущая версия страницы пока не проверялась опытными участниками и может значительно отличаться от версии, проверенной 7 февраля 2018; проверки требует 1 правка.

Синхротронное (или магнитотормозное) излучение — электромагнитное излучение, испускаемое заряженными частицами, движущимися с релятивистскими скоростями по траекториям, искривлённым за счет магнитного поля.

Аналогичное излучение нерелятивистских частиц, движущихся по круговым или спиральным траекториям в магнитном поле, происходящее на гиромагнитной частоте νC=qH/(2πmc){\displaystyle \nu _{C}=qH/(2\pi mc)} (где q{\displaystyle q} — заряд, m{\displaystyle m} — масса частицы) и её первых гармониках называют циклотронным излучением. С увеличением скорости частицы интенсивность высоких гармоник возрастает — это явление может быть интерпретировано как сокращение длины волны излучения вдоль направления движения частицы вследствие эффекта Доплера.

Для релятивистских частиц с энергией E≫mc2{\displaystyle E\gg mc^{2}} излучение в области высоких гармоник обладает практически непрерывным спектром и сосредоточено в направлении мгновенной скорости в узком конусе с углом раствора ψ∼mc2/E{\displaystyle \psi \sim mc^{2}/E}.

Максимум излучения частицы с энергией E{\displaystyle E}, движущейся в магнитном поле с составляющей H{\displaystyle H}, перпендикулярной вектору скорости частицы, приходится на частоту:

νm=eh5πmc⋅(Emc2)2=1,4⋅106H(Emc2)2{\displaystyle \nu _{m}={\frac {eH}{4\pi mc}}\cdot \left({\frac {E}{mc^{2}}}\right)^{2}=1{,}4\cdot 10^{6}H\left({\frac {E}{mc^{2}}}\right)^{2}} Гц,

при этом мощность излучения релятивистской частицы с энергией E{\displaystyle E} пропорциональна квадрату энергии при постоянном магнитном поле:

−∂E∂t=2e43m4c7h3E2=0,98⋅10−3h3(Emc2)2{\displaystyle -{\frac {\partial E}{\partial t}}={\frac {2e^{4}}{3m^{4}c^{7}}}H^{2}E^{2}=0{,}98\cdot 10^{-3}H^{2}\left({\frac {E}{mc^{2}}}\right)^{2}} эВ/с.

Поскольку мощность синхротронного излучения частицы сильно зависит от массы, то наибольшее значение такое излучение имеет для лёгких частиц — электронов и позитронов.

В плоскости орбиты электрона излучение поляризовано линейно с вектором E→{\displaystyle {\vec {E}}}, лежащим в плоскости орбиты. На некотором угловом расстоянии от этой плоскости наблюдается эллиптическая поляризация, знаки по обе стороны от плоскости орбиты противоположны.

Синхротронное излучение пучка электронов в магнитном поле приводит к радиационной самополяризации электронов в пучке (Эффект Соколова — Тернова). Это явление используется в технике для создания пучка поляризованных электронов.

Наблюдается в Крабовидной туманности и многих других космических объектах.

• Физическая энциклопедия, т. 4 — М.: Большая Российская Энциклопедия стр. 532 и стр. 533.

Эмиссионный спектр — Википедия

Материал из Википедии — свободной энциклопедии

Эмиссионный спектр (< лат. emissio — испускание), спектр излучения, спектр испускания — относительная^[1]интенсивность электромагнитного излучения объекта исследования по шкале частот.

Обычно изучается излучение в инфракрасном, видимом и ультрафиолетовом диапазоне от сильно нагретого вещества. Спектр излучения вещества представляют либо в виде горизонтальной цветовой полосы — результат расщепления света от объекта призмой — либо в виде графика относительной интенсивности, либо в виде таблицы.

Спектр излучения железа.

Спектр излучения водорода.

Поглощение видимого спектра

Нагретое вещество излучает^[2] электромагнитные волны (фотоны). Спектр этого излучения на фоне спектра излучения абсолютно чёрного тела, при достаточной температуре, на определённых частотах имеет ярко выраженные увеличения интенсивности. Причина повышения интенсивности излучения — в электронах^[3][4], находящихся в условиях квантования энергии. Такие условия возникают внутри атома, в молекулах и кристаллах. Возбуждённые^[5] электроны переходят из состояния бо́льшей энергии в состояние меньшей энергии с испусканием фотона. Разница энергий уровней определяет энергию испущенного фотона, и следовательно его частоту в соответствии с формулой:

EΦ=hν{\displaystyle E_{\Phi }=h\nu }

здесь E_ф — энергия фотона, h — постоянная Планка и ν — частота.

Квантование на энергетические уровни зависит от магнитного поля, поэтому от него также зависит спектр излучения (см. Расщепление спектральных линий). Кроме того, сдвиг частоты благодаря эффекту Доплера также приводит к изменению положений линий в спектре движущихся объектов.

Особенности спектра эмиссии некоторых элементов видимы невооружённым глазом, когда эти вещества, содержащие данные элементы, нагреты. Например, платиновый провод, опущенный в раствор нитрата стронция и затем поднесённый к открытому огню, испускает красный цвет благодаря атомам стронция. Точно так же, благодаря меди пламя становится светло-голубым.

Спектр излучения используется:

• для определения состава материала, так как спектр излучения различен для каждого элемента периодической таблицы Менделеева. Например, идентификация состава звёзд по свету от них.
• для определения химического вещества, совместно с другими методами.
• при изучении астрономических объектов (звёзды, галактики, квазары, туманности):
  • для определения движения объектов и их частей
  • для получения информации о происходящих в них физических процессах
  • для получения информации о структуре объекта и расположении его частей.

• Спектр поглощения является обратным к спектру испускания. Связано это с тем, что возбуждённый электрон в веществе переизлучает поглощённый фотон не в том же направлении, а энергии поглощённого и излучённого фотона одинаковы.

1. ↑ относительно излучения абсолютно чёрного тела при данной температуре
2. ↑ Без внешнего освещения
3. ↑ Обычное, не радиоактивное, вещество из протонов, электронов и возможно нейтронов.
4. ↑ Для температур не вызывающих ядерных реакций.
5. ↑ В данном случае, тепловыми процессами и переизлучением от других электронов объекта

• Собельман, И. И. Введение в теорию атомных спектров. — М., Наука, 1977. — 320 c.

Монохроматическое излучение — Википедия

Материал из Википедии — свободной энциклопедии

Мо́нохромати́ческое излуче́ние, Мо́нохро́мное излуче́ние (от др.-греч. μόνος — один, χρῶμα — цвет) — электромагнитное излучение, обладающее очень малым разбросом частот, в идеале — одной частотой (длиной волны).^[1]

Монохроматическое излучение формируется в системах, в которых существует только один разрешённый электронный переход из возбуждённого в основное состояние.^[2]

В другом языковом разделе есть более полная статья Monochrome#In physics (англ.).

На практике используют несколько способов получения монохромного излучения.

Монохроматор на базе дифракционной решётки

• Монохроматическое излучение / Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1983.
• Монохроматическое излучение / Физическая энциклопедия. В 5 томах. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1988.
• Монохроматическое излучение // Мёзия — Моршанск. — М. : Советская энциклопедия, 1974. — (Большая советская энциклопедия : [в 30 т.] / гл. ред. А. М. Прохоров ; 1969—1978, т. 16).
• Монохроматический свет / ? Л. Н. Каперский // Мёзия — Моршанск. — М. : Советская энциклопедия, 1974. — (Большая советская энциклопедия : [в 30 т.] / гл. ред. А. М. Прохоров ; 1969—1978, т. 16).
• Монохроматор / ? А. П. Гагарин // Мёзия — Моршанск. — М. : Советская энциклопедия, 1974. — (Большая советская энциклопедия : [в 30 т.] / гл. ред. А. М. Прохоров ; 1969—1978, т. 16).

• Monochromatic light (неопр.). Encyclopædia Britannica. Дата обращения 9 декабря 2017.
• Bominaar E.L., Peterson J.. Monochromatic polarized light (неопр.). Department of Chemistry Carnegie Mellon University. Дата обращения 9 декабря 2017.

Пси-излучение | Апокалипсис вики | Fandom

Пси-излучение ​​​​​(Психическое, псионическое, психоседативное, психотропное, ментальное излучение

) — особый вид излучений, воздействующих непосредственно на мозг и психику живого существа.

Пси-излучение — это своего рода уникальное  излучение, способное воздействовать на сознание и подсознание, разум, психику и непосредственно на сам мозг живого существа. Тип воздействия может быть разным: низкочастотные звуки, зрительный контакт и так далее, это зависит от источника пси-излучение. Сам источник также бывает различным: рукотворным, аномальным (встречающимся в природе), направленным или расеянным, в виде отдельных пси-полей либо же особых конструкций или аппаратуры. От их мощности зависит сила пси-излучения; психотропное излучение особо высокой силы способно в считанные мгновения убить или свести с ума человека или животное, в то время как слабое практически не ощущается, возможны лишь головные боли, закладывание ушей и так далее. Кроме того воздействия пси-волн могут привести к резкому ухудшению здоровья или зомбированию . Пребыванию в пси-зонах сопутствуют и другие эффекты: появление различных галлюцинаций, искажение зрения, ухудшение самочувствия и нарушение работы организма. Также вблизи и непосредственно в самих зонах возможно появление неизвестных существ, способных также нанести вред. Как правило визуально определить излучение очень сложно, либо вовсе нереально, или же становится виден уже в момент его поражения — оно прозрачно, но возможно также некоторое видимое искажение или любые другие видимые особенности, хотя такие случаи исключительны. Время действия пси-излучения бывает разное, зависящее от источника и ряда прочих факторов: от крайне непродолжительного (около одной минуты), до очень долгого (более года). Исходя из всего вышеописанного следует что психическое излучение представляет немалую опасность и трудноизбегаемо, что ставит её в один ряд с радиацией. Но несмотря на это даже с этой угрозой возможно бороться.

Психоседативное излучение — страшная угроза, но даже несмотря на это с ней можно бороться и даже пребывать в зонах подобного излучения без какого либо вреда для своего психического здоровья. Для начала прежде всего следует установить источник и отметить границы потенциальной пси-зоны. Это непросто, но обычно пси-излучение можно почувствовать вблизи радиуса его действия или непосредственно в нем по разным признакам, таким как головная боль, зуд, притупление восприятия и так далее. Эффекты повышаются по мере приближения к центру излучения, чем ближе к центру — тем сильнее ощущения. Отметив потенциально опасную зону лучше всего следует её просто обойти, желательно на большом расстоянии, так как из пси-зон время от времени могут надвигаться пси-волны — периодические всплески псионической природы, распространяющиеся на разные расстояния и имеющие разную силу. В случае невозможности избежания психической зоны или по каким-то другим причинам необходимо озаботиться защитой от излучения. Прикройте чем нибудь плотным все возможные отверстия, через которые возможно воздействие излучения: глаза, уши, виски. Чем герметичнее защита — тем она надежнее защищает от пси-излучения. Используйте специальные защитные устройства и психотропные препараты, если таковые имеются, но будьте осторожны с их применением, так как неправильное или слишком частое использование может грозить нарушениями головного мозга и не только. При внезапном попадании в пси-зону старайтесь держать себя под контролем прикрывая уязвимые места. Сохранению психического здоровья могут способствовать решения сложных задач и головоломок, а также юмор или в некоторых случаях транс, сосредоточенность и невозмутимость. Также по возможности постарайтесь ликвидировать источник пси-излучения, вроде антенн. В противном случае при невозможности избежать поражения излучением рекомендуется прибегнуть к самоубийству, ибо вам вряд ли захочется влачить в дальнейшем жалкое состояние безвозвратно потеряв свою личность.

Интересные фактыПравить

• Впервые ментальное излучение было открыто в 1930-е годы академиком Бехтеревым. Именно благодаря ему появился термин «пси-излучение». В тоже время проводились различные опыты с ним на животных и даже людях.
• В то же время рассматривалась концепция психотропного оружия, способного воздействовать на разум и психику противника. Однако несмотря на множественные исследования и эксперименты нужный результат не был достигнут, поэтому вскоре проект был закрыт.
• Некоторые живые существа могут иметь устойчивость к пси-излучению или же вырабатывать её, получая уникальные способности. Подобные мутации могут возникнуть и во время влияния излучения на организм.
• Пример воздействия пси-излучения был показан в серии игр «S.T.A.L.K.E.R».