Сила лоренца сила ампера правило левой руки: Сила Ампера. Сила Лоренца. | Объединение учителей Санкт-Петербурга — groupnk.ru — Группа НК — комплексные поставки электрооборудования в Москве и регионах

Содержание

Закон Ампера — Студопедия

Закон Ампера показывает, с какой силой действует магнитное поле на помещенный в него проводник. Эту силу также называют силой Ампера.

Формулировка закона: сила, действующая на проводник с током, помещенный в однородное магнитное поле, пропорциональна длине проводника, вектору магнитной индукции, силе тока и синусу угла между вектором магнитной индукции и проводником.

Если размер проводника произволен, а поле неоднородно, то формула выглядит следующим образом:

Направление силы Ампера определяется по правилу левой руки.

Правило левой руки: если расположить левую руку так, чтобы перпендикулярная составляющая вектора магнитной индукции входила в ладонь, а четыре пальца были вытянуты по направлению тока в проводнике, то отставленный на 90°большой палец, укажет направление силы Ампера.

МП движущего заряда. Действие МП на движущийся заряд. Сила Ампера, Лоренца.

Любой проводник с током создает в окружающем пространстве магнитное поле. При этом электрический же ток является упорядоченным движением электрических зарядов. Значит можно считать, что любой движущийся в вакууме или среде заряд порождает вокруг себя магнитное поле. В результате обобщения многочисленных опытных данных был установлен закон, который определяет поле В точечного заряда Q, движущегося с постоянной нерелятивистской скоростью v. Этот закон задается формулой

(1)

где r — радиус-вектор, который проведен от заряда Q к точке наблюдения М (рис. 1). Согласно (1), вектор В направлен перпендикулярно плоскости, в которой находятся векторы v и r: его направление совпадает с направлением поступательного движения правого винта при его вращении от v к r.

Рис.1

Модуль вектора магнитной индукции (1) находится по формуле

(2)

где α — угол между векторами v и r. Сопоставляя закон Био-Савара-Лапласа и (1), мы видим, что движущийся заряд по своим магнитным свойствам эквивалентен элементу тока: Idl = Qv

Действие МП на движущийся заряд.

Из опыта известно, что магнитное поле оказывает действие не только на проводники с током, но и на отдельные заряды, которые движутся в магнитном поле. Сила, которая действует на электрический заряд Q, движущийся в магнитном поле со скоростью v, называется силой Лоренца и задается выражением: F = Q где В — индукция магнитного поля, в котором заряд движется.

Чтобы определить направление силы Лоренца используем правило левой руки: если ладонь левой руки расположить так, чтобы в нее входил вектор В, а четыре вытянутых пальца направить вдоль вектора v (для Q>0 направления I и v совпадают, для Q На рис. 1 продемонстрирована взаимная ориентация векторов v, В (поле имеет направление на нас, на рисунке показано точками) и F для положительного заряда. Если заряд отрицательный, то сила действует в противоположном направлении.

Модуль силы Лоренца, как уже известно, равен F = QvB sin a; где α — угол между v и В.

МП не оказывает действия на покоящийся электрический заряд. Этим магнитное поле существенно отличается от электрического. Магнитное поле действует только на движущиеся в нем заряды.

Зная действие силы Лоренца на заряд можно найти модуль и направление вектора В, и формула для силы Лоренца может быть применена для нахождения вектора магнитной индукции В.

Поскольку сила Лоренца всегда перпендикулярна скорости движения заряженной частицы, то данная сила может менять только направление этой скорости, не изменяя при этом ее модуля. Значит, сила Лоренца работы не совершает.

В случае, если на движущийся электрический заряд вместе с магнитным полем с индукцией В действует еще и электрическое поле с напряженностью Е, то суммарная результирующая сила F, которая приложена приложенная к заряду, равна векторной сумме сил — силы, действующей со стороны электрического поля, и силы Лоренца: F = QE + Q[v,B]

Сила Ампера, Лоренца.

Сила, действующая на проводник с током в магнитном поле, называется силой Ампера.

Сила действия однородного магнитного поля на проводник с током прямо пропорциональна силе тока, длине проводника, модулю вектора индукции магнитного поля, синусу угла между вектором индукции магнитного поля и проводником:

F = B.I.l. sin α — закон Ампера.

Сила, действующая на заряженную движущуюся частицу в магнитном поле, называется силой Лоренца:

Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея. ЭДС индукции в движущихся проводниках. Самоиндукция.

Фарадей предположил, что если вокруг проводника с током существует магнитное поле, то естественно ожидать, что должно происходить и обратное явление – возникновение электрического тока под действием магнитного поля. И вот в 1831 г. Фарадей публикует статью, где сообщает об открытии нового явления – явления электромагнитной индукции.

Опыты Фарадея были чрезвычайно просты. Он присоединял гальванометр G к концам катушки L и приближал к ней магнит. Стрелка гальванометра отклонялась, фиксируя появление тока в цепи. Ток протекал, пока магнит двигался. При отдалении магнита от катушки гальванометр отмечал появление тока противоположного направления. Аналогичный результат отмечался, если магнит заменяли катушкой с током или замкнутым контуром с током.

Движущиеся магнит или проводник с током создают через катушку L переменное магнитное поле. В случае их неподвижности создаваемое ими поле постоянно. Если вблизи замкнутого контура поместить проводник с переменным током, то в замкнутом контуре также возникнет ток. На основе анализа опытных данных Фарадей установил, что ток в проводящих контурах появляется при изменении магнитного потока через площадь, ограниченную этим контуром.

Этот ток был назван индукционным. Открытие Фарадея было названо явлением электромагнитной индукции и легло в дальнейшем в основу работы электрических двигателей, генераторов, трансформаторов и подобных им приборов.

Итак, если магнитный поток через поверхность, ограниченную некоторым контуром, изменяется, то в контуре возникает электрический ток. Известно, что электрический ток в проводнике может возникнуть только под действием сторонних сил, т.е. при наличии э.д.с.. В случае индукционного тока э.д.с., соответствующая сторонним силам, называется электродвижущей силой электромагнитной индукции εi.

Э.д.с. электромагнитной индукции в контуре пропорциональна скорости изменения магнитного потока Фm сквозь поверхность, ограниченную этим контуром:

где к – коэффициент пропорциональности. Данная э.д.с. не зависит от того, чем вызвано изменение магнитного потока – либо перемещением контура в постоянном магнитном поле, либо изменением самого поля.

Итак, направление индукционного тока определяется правилом Ленца: При всяком изменении магнитного потока сквозь поверхность, ограниченную замкнутым проводящим контуром, в последнем возникает индукционный ток такого направления, что его магнитное поле противодействует изменению магнитного потока.

Обобщением закона Фарадея и правила Ленца является закон Фарадея — Ленца: Электродвижущая сила электромагнитной индукции в замкнутом проводящем контуре численно равна и противоположна по знаку скорости изменения магнитного потока сквозь поверхность, ограниченную контуром:

Это выражение представляет собой основной закон электромагнитной индукции.

При скорости изменения магнитного потока 1Вб/с в контуре индуцируется э.д.с. в 1 В.

Пусть контур, в котором индуцируется э.д.с., состоит не из одного, а из N витков, например, представляет собой соленоид. Соленоид – это цилиндрическая катушка с током, состоящая из большого числа витков. Так как витки в соленоиде соединяются последовательно, εi в данном случае будет равна сумме э.д.с., индуцируемых в каждом из витков по отдельности:

Величину Ψ = ΣΦm называют потокосцеплением или полным магнитным потоком. Если поток, пронизывающий каждый из витков, одинаков (т.е. Ψ = NΦm), то в этом случае

Немецкий физик Г. Гельмгольц доказал, что закон Фарадея-Ленца является следствием закона сохранения энергии. Пусть замкнутый проводящий контур находится в неоднородном магнитном поле. Если в контуре течет ток I, то под действием сил Ампера незакрепленный контур придет в движение. Элементарная работа dA, совершаемая при перемещении контура за время dt, будет составлять

dA = IdФm,

где dФm – изменение магнитного потока сквозь площадь контура за время dt. Работа тока за время dt по преодолению электрического сопротивления R цепи равна I2Rdt. Полная работа источника тока за это время равна εIdt. По закону сохранения энергии работа источника тока затрачивается на две названные работы, т.е.

εIdt = IdФm + I2Rdt.

Разделив обе части равенства на Idt, получим

Следовательно, при изменении магнитного потока, сцепленного с контуром, в последнем возникает электродвижущая сила индукции

Электромагнитные колебания. Колебательной контур.

Электромагнитные колебания — это колебания таких величин, индуктивность, как сопротивление, ЭДС, заряд, сила тока.

Колебательный контур — это электрическая цепь, которая состоит из последовательно соединенных конденсатора, катушки и резистора.

Изменение электрического заряда на обкладке кон- денсатора с течением времени описывается дифференциальным уравнением:

Электромагнитные волны и их свойства.

В колебательном контуре происходит процесс перехода электрической энергии конденсатора в энергию магнитного поля катушки и наоборот. Если в определенные моменты времени компенсировать потери энергии в контуре на сопротивление за счет внешнего источника, то получим незатухающие электрические колебания, которые через антенну могут быть излучены в окружающее пространство.

Процесс распространения электромагнитных колебаний, периодических изменений напряженностей электрического и магнитных полей, в окружающем пространстве называется электромагнитной волной.

Электромагнитные волны охватывают большой спектр длин волн от 105 до 10 м и по частотам от 104 до 1024 Гц. По названию электромагнитные волны разделяются на радиоволны, инфракрасное, видимое и ультрафиолетовое излучения, рентгеновские лучи и -излучение. В зависимости от длины волны или частоты свойства электромагнитных волн меняются, что является убедительным доказательством диалектико-материалистического закона перехода количества в новое качество.

Электромагнитное поле материальное и обладает энергией, количеством движения, массой, перемещается в пространстве: в вакууме со скоростью С, а в среде со скоростью: V= , где = 8,85 ;

Объемная плотность энергии электромагнитного поля . Практическое использование электромагнитных явлений весьма широкое. Это — системы и средства связи, радиовещания, телевидения, электронно-вычислительная техника, системы управления различного назначения, измерительные и медицинские приборы, бытовая электро- и радиоаппаратура и другие, т.е. то, без чего невозможно представить себе современное общество.

Как действует на здоровье людей мощное электромагнитное излучение, точных научных данных почти нет, есть только неподтвержденные гипотезы и, в общем-то, небезосновательные опасение, что все неестественное действует губительно. Доказано, что ультрафиолетовое, рентгеновское и -излучение большой интенсивности во многих случаях наносят реальный вред всему живому.

Геометрическая оптика. Законы ГО.

Геометрическая (лучевая) оптика использует идеализированное представление о световом луче – бесконечно тонком пучке света, распространяющемся прямолинейно в однородной изотропной среде, а также представления о точечном источнике излучения, равномерно светящем во все стороны. λ – длина световой волны, – характерный размер

предмета, находящегося на пути волны. Геометрическая оптика является предельным случаем волновой оптики и ее принципы выполняются при соблюдении условия:

h/D << 1 т. е. геометрическая оптика, строго говоря, применима лишь к бесконечно коротким волнам.

В основе геометрической оптики лежит так же принцип независимости световых лучей: лучи при перемещении не возмущают друг друга. Поэтому перемещения лучей не мешают каждому из них распространяться независимо друг от друга.

Для многих практических задач оптики можно не учитывать волновые свойства света и считать распространение света прямолинейным. При этом картина сводится к рассмотрению геометрии хода световых лучей.

Основные законы геометрической оптики.

Перечислим основные законы оптики, следующие из опытных данных:

1) Прямолинейное распространение.

2) Закон независимости световых лучей, то есть два луча, пересекаясь, никак не мешают друг другу. Этот закон лучше согласуется с волновой теорией, так как частицы в принципе могли бы сталкиваться друг с другом.

3) Закон отражения. луч падающий, луч отраженный и перпендикуляр к поверхности раздела, восстановленный в точке падения луча, лежат в одной плоскости, называемой плоскостью падения; угол падения равен углу

Отражения.

4) Закон преломления света.

Закон преломления: луч падающий, луч преломленный и перпендикуляр к поверхности раздела, восстановленный из точки падения луча, лежат в одной плоскости – плоскости падения. Отношение синуса угла падения к синусу угла отражения равно отношению скоростей света в обеих средах.

Sin i1/ sin i2 = n2/n1 = n21

где – относительный показатель преломления второй среды относительно первой среды. n21

Если вещество 1 – пустота, вакуум, то n12 → n2 – абсолютный показатель преломления вещества 2. Можно легко показать, что n12 = n2 /n1 , в этом равенстве слева относительный показатель преломления двух веществ (например, 1 – воздух, 2 – стекло), а справа – отношение их абсолютных показателей преломления.

5) Закон обратимости света (его можно вывести из закона 4). Если направить свет в обратном направлении, он пройдёт по тому же пути.

Из закона 4) следует, что если n2 > n1 , то Sin i1 > Sin i2 . Пусть теперь у нас n2 < n1 , то есть свет из стекла, например, выходит в воздух, и мы постепенно увеличиваем угол i1.

Тогда можно понять, что при достижении некоторого значения этого угла (i1)пр окажется, что угол i2 окажется равным π /2 (луч 5). Тогда Sin i2 = 1 и n1 Sin (i1)пр = n2 . Итак Sin

(i1)пр = n2 / n1 .

Магнитное поле. Силы — материалы для подготовки к ЕГЭ по Физике

Автор статьи — профессиональный репетитор, автор учебных пособий для подготовки к ЕГЭ Игорь Вячеславович Яковлев

Темы кодификатора ЕГЭ: сила Ампера, сила Лоренца.

В отличие от электрического поля, которое действует на любой заряд, магнитное поле действует только на движущиеся заряженные частицы. При этом оказывается, что сила зависит не только от величины, но и от направления скорости заряда.

Сила Лоренца

Сила, с которой магнитное поле действует на заряженную частицу, называется силой Лоренца. Опыт показывает, что вектор силы Лоренца находится следующим образом.

1. Абсолютная величина силы Лоренца равна:

(1)

Здесь — абсолютная величина заряда, — скорость заряда, — индукция магнитного поля, — угол между векторами и .

2. Сила Лоренца перпендикулярна обоим векторам и . Иными словами, вектор перпендикулярен плоскости, в которой лежат векторы скорости заряда и индукции магнитного поля.

Остаётся выяснить, в какое полупространство относительно данной плоскости направлена сила Лоренца.

3. Взаимное расположение векторов , и для положительного заряда показано на рис. 1.

Рис. 1. Сила Лоренца

Направление силы Лоренца определяется в данном случае по одному из двух альтернативных правил.

Правило часовой стрелки. Сила Лоренца направлена туда, глядя откуда кратчайший поворот вектора скорости частицы v к вектору магнитной индукции B виден против часовой стрелки.

Правило левой руки . Располагаем левую руку так, чтобы четыре пальца указывали направление скорости частицы, а линии поля входили в ладонь. Тогда оттопыренный большой палец укажет направление силы Лоренца.
Для отрицательного заряда направление силы Лоренца меняется на противоположное.

Всё вышеперечисленное является обобщением опытных фактов. Формула (1) позволяет связать размерность индукции магнитного поля с размерностями других физических величин:

$B=\frac{\displaystyle F}{\displaystyle qv \sin \alpha \vphantom{1^a}}$

Сила Ампера

Если металлический проводник с током поместить в магнитное поле, то на этот проводник со стороны магнитного поля будет действовать сила, которая называется силой Ампера.

Происхождение силы Ампера легко понять. Ведь ток в металле является направленным движением электронов, а на каждый электрон действует сила Лоренца. Все эти силы Лоренца, действующие на свободные электроны, имеют одинаковое направление и одинаковую величину; они складываются друг с другом и дают результирующую силу Ампера.

Направление силы Ампера определяется по тем же двум правилам, сформулированным выше.

Правило часовой стрелки . Сила Ампера направлена туда, глядя откуда кратчайший поворот тока к полю виден против часовой стрелки .

Правило левой руки . Располагаем левую руку так, чтобы четыре пальца указывали направление тока, а линии поля входили в ладонь. Тогда оттопыренный большой палец укажет направление силы Ампера .

Взаимное расположение тока, поля и силы Ампера указано на рис. 2.

$\vec{F}$

Рис. 2. Сила Ампера

На этом рисунке проводник имеет длину , а угол между направлениями тока и поля равен . Мы сейчас выведем выражение для абсолютной величины силы Ампера.

На каждый свободный электрон действует сила Лоренца:

где — скорость направленного движения свободных электронов в проводнике.

Пусть — число свободных электронов в данном проводнике, — их концентрация (число в единице объёма). Тогда:

где — объём проводника, — площадь его поперечного сечения. Получаем:

Мы не случайно выделили скобками четыре сомножителя. Ведь это есть не что иное, как сила тока: (вспомните выражение силы тока через скорость направленного движения свободных зарядов!). В результате приходим к окончательной формуле для силы Ампера:

(2)

Хорошую возможность поупражняться в нахождении направлений магнитного поля и силы Ампера даёт взаимодействие параллельных токов. Оказывается, два параллельных провода отталкиваются, если направления токов в них противоположны, и притягиваются, если направления токов совпадают (рис. 3).

$F = IBl \sin \alpha.$

Рис. 3. Взаимодействие параллельных токов

Обязательно убедитесь в этом самостоятельно! Делаем так. Сначала берём произвольную точку на первом проводе и определяем направление магнитного поля, создаваемого в этой точке вторым проводом (правило вам известно — см. предыдущий листок>). Ну а затем находим направление силы Ампера, действующей на первый провод со стороны магнитного поля второго провода.

Рамка с током в магнитном поле

В листках по термодинамике мы говорили о важности циклически работающих машин: они снабжают нас энергией. Понимание законов термодинамики позволило сконструировать тепловые двигатели, которые исправно служат нам и по сей день.

Понимание же законов электромагнетизма дало возможность создать циклическую машину другого типа — электродвигатель.

Мы рассмотрим один из элементов электродвигателя — рамку с током в магнитном поле. Разобравшись в её поведении, мы сможем уловить основную идею функционирования электродвигателя.

Пусть прямоугольная рамка может вращаться вокруг горизонтальной оси (рис. 4, слева). Рамка находится в вертикальном однородном магнитном поле . Ток течёт по рамке в направлении ; это направление показано соответствующими стрелками.

1 > 2 > 3 > 4 > 1

Рис. 4. Рамка с током в магнитном поле

Вектор называется вектором нормали; он перпендикулярен плоскости рамки и направлен туда, глядя откуда ток кажется циркулирующим против часовой стрелки. (Иными словами, вектор сонаправлен с вектором индукции магнитного поля, которое создаётся током в рамке.) Поворот рамки измеряется углом между векторами и .

Теперь определим направления сил Ампера, которые действуют на рамку со стороны магнитного поля. Эти силы расставлены на рисунке; вот вам ещё одно упражнение на правило часовой стрелки (левой руки) — обязательно проверьте правильность указанных направлений!

Силы и , приложенные к сторонам и , действуют вдоль оси вращения. Они лишь растягивают рамку и не вызывают её вращение.

Куда более интересны силы и , приложеные соответственно к сторонам и . Они лежат в горизонтальной плоскости и перпендикулярны оси вращения. Эти силы вращают рамку в направлении по часовой стрелке, если смотреть справа (рис. 4, правая часть). Вычислим момент этой пары сил относительно оси вращения рамки.

Пусть длина стороны равна . Тогда

Пусть длина стороны равна . Плечо силы , как видно из рис. 4 (справа) равно:

Таким же будет плечо силы . Отсюда получаем момент сил, вращающий рамку:

Теперь заметим, что — площадь рамки. Окончательно имеем:

(3)

В этой формуле площадь служит единственной геометрической характеристикой рамки.Это наводит на мысль, что только площадь рамки и существенна в выражении для вращающего момента. И действительно, можно доказать (разбивая рамку на бесконечно узкие полоски, неотличимые от прямоугольников), что формула (3) справедлива для рамки любой формы с площадью .

Как видно из формулы (3), максимальный вращающий момент равен:

Эта максимальная величина момента достигается при , то есть когда плоскость рамки параллельна магнитному полю.

Вращающий момент становится равным нулю при и . Оба этих положения по-своему интересны.

При плоскость рамки перпендикулярна полю, а векторы и направлены в разные стороны. Данное положение является положением неустойчивого равновенсия: стоит хоть немного шевельнуть рамку, как силы Ампера начнут её вращать в том же направлении, поворачивая вектор к вектору (убедитесь!).

При плоскость рамки также перпендикулярна полю, а векторы и сонаправлены. Это — положение устойчивого равновенсия: при отклонении рамки возникает вращающий момент, стремящийся вернуть рамку назад (убедитесь!). Начнутся колебания рамки, постепенно затухающие из-за трения. В конце концов рамка остановится в положении ; в этом положении вектор индукции магнитного поля рамки сонаправлен с вектором индукции внешнего магнитного поля (вот почему при намагничивании вещества элементарные токи ориентируются так, что их поля направлены в сторону внешнего магнитного поля). Полезное сопоставление: рамка занимает такое положение, что её положительная нормаль ориентируется в том же направлении, что и северный конец стрелки компаса, помещённой в это магнитное поле.

Таким образом, поведение рамки в магнитном поле становится ясным: если отклонить рамку от положения устойчивого равновесия и отпустить, то рамка будет совершать колебания. С точки зрения совершения механической работы это не очень хорошо: если намотать нить на ось вращения и подвесить к нити груз, то груз будет то подниматься, то опускаться.
Но вот если исхитриться и заставить ток менять направление в нужные моменты, то вместо колебаний рамки начнётся её непрерывное вращение и, соответственно, непрерывный подъём подвешенного груза. Тогда-то и получится полноценный электродвигатель; идея с переменой направления тока реализуется с помощью коллектора и щёток.

Лекция по физике на тему «Сила Ампера и Лоренца «

Тема: Действие магнитного поля на проводнике с током на движущийся заряд. Сила Ампера. Действие магнитного поля на ток движущегося заряда. Сила Лоренца.

Магнитное поле действует на все участки проводника с током. Зная силу, действующую на каждый малый участок проводника, можно вычислить силу, действующую на весь замкнутый проводник в целом. Закон, определяющий силу, действующую на весь замкнутый проводник в целом. Закон, определяющий силу, действующую на отдельный участок проводника, был установлен в 1820 г. А. Ампером. Ампер сумел установить выражение для силы, действующей на отдельный элемент тока. Сила достигает максимального значения F_m когда магнитная индукция перпендикулярна проводнику.

Модулем вектора магнитной индукции назовем отношение максимальной силы, действующей со стороны магнитного поля на участок проводника с током, к произведению силы тока на длину этого участка:

B=F_m/Iδl

Магнитное поле полностью характеризуется, вектором магнитной индукции В. В каждой точке магнитного поля могут быть определены направление вектора магнитной индукции и его модуль с помощью измерения силы, действующей на участок проводника с током. Максимальная сила Ампер согласно равна:

F_m=IΔlB

F=В|I|Δlsin

Это выражение называют законом Ампера.

Сила Ампера равна произведению вектора магнитной индукции на силу тока, длину участка проводника и на синус угла между магнитной индукцией и участком проводника. Правила левой руки – если руку расположить так, чтобы перпендикулярная у проводнику составляющая вектора магнитной индукции В входила в ладонь, а четыре вытянутых пальца были направлению тока, то отогнутый на 90⁰ большой палец покажет направление силы, действующей на отрезок проводника.

Единица магнитной индукции получила название тесла (Тл) в честь югославского ученого-электротехника Н. Тесла.

Силу, действующую на движущуюся заряженную частицу со стороны магнитного поля, называют силой Лоренца в честь великого голландского физика Х. Лоренца, основателя электронной теории строения вещества. Эту силу можно найти с помощью закона Ампера. F_m=v Δq B

Если левую руку расположить так, чтобы составляющая магнитной индукции В, перпендикулярная скорости заряда, входила в ладонь, а четыре пальца были направлены по движению положительного заряда, то отогнутый на 90⁰ большой палец покажет направление действующей на заряд силы Лоренца Fл.

F=F_эл.+F_Л

Так как сила Лоренца перпендикулярна скорости частицы, то она не совершает работу. Согласно второму закону Ньютона:

mυ²/r=|q|υB Отсюда : r=mv/gВ

Сила Лоренца

Сила Ампера, действующая на отрезок проводника длиной Δl с силой тока I, находящийся в магнитном поле B,

может быть выражена через силы, действующие на отдельные носители заряда.

Пусть концентрация носителей свободного заряда в проводнике есть n, а q – заряд носителя. Тогда произведение n q υ S, где υ – модуль скорости упорядоченного движения носителей по проводнику, а S – площадь поперечного сечения проводника, равно току, текущему по проводнику:

Выражение для силы Ампера можно записать в виде:

F = q n S Δl υB sin α.

Так как полное число N носителей свободного заряда в проводнике длиной Δl и сечением S равно n S Δl, то сила, действующая на одну заряженную частицу, равна

F_Л = q υ B sin α.

Эту силу называют силой Лоренца. Угол α в этом выражении равен углу между скоростью и вектором магнитной индукции . Направление силы Лоренца, действующей на положительно заряженную частицу, так же, как и направление силы Ампера, может быть найдено по правилу левой руки или по правилу буравчика. Взаимное расположение векторов , и для положительно заряженной частицы показано на рис. 1.18.1.

Сила Лоренца направлена перпендикулярно векторам и

При движении заряженной частицы в магнитном поле сила Лоренца работы не совершает. Поэтому модуль вектора скорости при движении частицы не изменяется.

Если заряженная частица движется в однородном магнитном поле под действием силы Лоренца, а ее скорость лежит в плоскости, перпендикулярной вектору то частица будет двигаться по окружности радиуса

Сила Лоренца в этом случае играет роль центростремительной силы (рис. 1.18.2).

Рисунок 1.18.2.

Круговое движение заряженной частицы в однородном магнитном поле

Период обращения частицы в однородном магнитном поле равен

Это выражение показывает, что для заряженных частиц заданной массы m период обращения не зависит от скорости υ и радиуса траектории R.

Угловая скорость движения заряженной частицы по круговой траектории

называется циклотронной частотой. Циклотронная частота не зависит от скорости (следовательно, и от кинетической энергии) частицы. Это обстоятельство используется в циклотронах – ускорителях тяжелых частиц (протонов, ионов). Принципиальная схема циклотрона приведена на рис. 1.18.3.

Рисунок 1.18.3.

Движение заряженных частиц в вакуумной камере циклотрона

Между полюсами сильного электромагнита помещается вакуумная камера, в которой находятся два электрода в виде полых металлических полуцилиндров (дуантов). К дуантам приложено переменное электрическое напряжение, частота которого равна циклотронной частоте. Заряженные частицы инжектируются в центре вакуумной камеры. Частицы ускоряются электрическим полем в промежутке между дуантами. Внутри дуантов частицы движутся под действием силы Лоренца по полуокружностям, радиус которых растет по мере увеличения энергии частиц. Каждый раз, когда частица пролетает через зазор между дуантами, она ускоряется электрическим полем. Таким образом, в циклотроне, как и во всех других ускорителях, заряженная частица ускоряется электрическим полем, а удерживается на траектории магнитным полем. Циклотроны позволяют ускорять протоны до энергии порядка 20 МэВ.

Однородные магнитные поля используются во многих приборах и, в частности, в масс-спектрометрах – устройствах, с помощью которых можно измерять массы заряженных частиц – ионов или ядер различных атомов. Масс-спектрометры используются для разделения изотопов, то есть ядер атомов с одинаковым зарядом, но разными массами (например, ²⁰Ne и ²²Ne). Простейший масс-спектрометр показан на рис. 1.18.4. Ионы, вылетающие из источника S, проходят через несколько небольших отверстий, формирующих узкий пучок. Затем они попадают в селектор скоростей, в котором частицы движутся в скрещенных однородных электрическом и магнитном полях. Электрическое поле создается между пластинами плоского конденсатора, магнитное поле – в зазоре между полюсами электромагнита. Начальная скорость заряженных частиц направлена перпендикулярно векторам и

На частицу, движущуюся в скрещенных электрическом и магнитном полях, действуют электрическая сила и магнитная сила Лоренца. При условии E = υB эти силы точно уравновешивают друг друга. Если это условие выполняется, частица будет двигаться равномерно и прямолинейно и, пролетев через конденсатор, пройдет через отверстие в экране. При заданных значениях электрического и магнитного полей селектор выделит частицы, движущиеся со скоростью υ = E / B.

Далее частицы с одним и тем же значением скорости попадают в камеру масс-спектрометра, в которой создано однородное магнитное поле . Частицы движутся в камере в плоскости, перпендикулярной магнитному полю, под действием силы Лоренца. Траектории частиц представляют собой окружности радиусов R = mυ / qB’. Измеряя радиусы траекторий при известных значениях υ и B’ можно определить отношение q / m. В случае изотопов (q₁ = q₂) масс-спектрометр позволяет разделить частицы с разными массами.

Современные масс-спектрометры позволяют измерять массы заряженных частиц с точностью выше 10^–4.

Рисунок 1.18.4.

Селектор скоростей и масс-спектрометр

Если скорость частицы имеет составляющую вдоль направления магнитного поля, то такая частица будет двигаться в однородном магнитном поле по спирали. При этом радиус спирали R зависит от модуля перпендикулярной магнитному полю составляющей υ₊ вектора а шаг спирали p – от модуля продольной составляющей υ_|| (рис. 1.18.5).

Рисунок 1.18.5.

Движение заряженной частицы по спирали в однородном магнитном поле

Таким образом, траектория заряженной частицы как бы навивается на линии магнитной индукции. Это явление используется в технике для магнитной термоизоляции высокотемпературной плазмы, то есть полностью ионизированного газа при температуре порядка 10⁶ K. Вещество в таком состоянии получают в установках типа «Токамак» при изучении управляемых термоядерных реакций. Плазма не должна соприкасаться со стенками камеры. Термоизоляция достигается путем создания магнитного поля специальной конфиругации. В качестве примера на рис. 1.18.6 изображена траектория движения заряженной частицы в магнитной «бутылке» (или ловушке).

Рисунок 1.18.6.

Магнитная «бутылка». Заряженные частицы не выходят за пределы «бутылки». Магнитное поле «бутылки» может быть создано с помощью двух круглых катушек с током

Аналогичное явление происходит в магнитном поле Земли, которое является защитой для всего живого от потоков заряженных частиц из космического пространства. Быстрые заряженные частицы из космоса (главным образом от Солнца) «захватываются» магнитным полем Земли и образуют так называемые радиационные пояса (рис. 1.18.7), в которых частицы, как в магнитных ловушках, перемещаются туда и обратно по спиралеобразным траекториям между северным и южным магнитными полюсами за времена порядка долей секунды. Лишь в полярных областях некоторая часть частиц вторгается в верхние слои атмосферы, вызывая полярные сияния. Радиационные пояса Земли простираются от расстояний порядка 500 км до десятков земных радиусов. Следует вспомнить, что северный магнитный полюс Земли сейчас находится вблизи северного географического полюса и постепенно перемещается. Природа земного магнетизма до сих пор не изучена.

Рисунок 1.18.7.

Радиационные пояса Земли. Быстрые заряженные частицы от Солнца (в основном электроны и протоны) попадают в магнитные ловушки радиационных поясов. Частицы могут покидать пояса в полярных областях и вторгаться в верхние слои атмосферы, вызывая полярные сияния

Модель. Движение заряда в магнитном поле

Модель. Масс-спектрометр

Модель. Селектор скоростей

90000 Lorentz Force — Definition, Formula & Applications 90001 90002 90003 90004 90003 90002 90003 90008 Classes 90002 90003 Class 1 — 3 90004 90003 Class 4 — 5 90004 90003 Class 6 — 10 90004 90003 Class 11 — 12 90004 90018 90004 90003 90008 COMPETITIVE EXAMS 90002 90003 BNAT 90004 90003 90008 CBSE 90002 90003 90008 NCERT Books 90002 90003 NCERT Books for Class 5 90004 90003 NCERT Books Class 6 90004 90003 NCERT Books for Class 7 90004 90003 NCERT Books for Class 8 90004 90003 NCERT Books for Class 9 90004 90003 NCERT Books for Class 10 90004 90003 NCERT Books for Class 11 90004 90003 NCERT Books for Class 12 90004 90018 90004 90003 90008 NCERT Exemplar 90002 90003 NCERT Exemplar Class 8 90004 90003 NCERT Exemplar Class 9 90004 90003 NCERT Exemplar Class 10 90004 90003 NCERT Exemplar Class 11 90004 90003 NCERT Exemplar Class 12 90004 90018 90004 90003 90008 RS Aggarwal 90002 90003 RS Aggarwal Class 12 Solutions 90004 90003 RS Aggarwal Class 11 Solutions 90004 90003 RS Aggarwal Class 10 Solutions 90004 90 003 RS Aggarwal Class 9 Solutions 90004 90003 RS Aggarwal Class 8 Solutions 90004 90003 RS Aggarwal Class 7 Solutions 90004 90003 RS Aggarwal Class 6 Solutions 90004 90018 90004 90003 90008 RD Sharma 90002 90003 RD Sharma Class 6 Solutions 90004 90003 RD Sharma Class 7 Solutions 90004 90003 RD Sharma Class 8 Solutions 90004 90003 RD Sharma Class 9 Solutions 90004 90003 RD Sharma Class 10 Solutions 90004 90003 RD Sharma Class 11 Solutions 90004 90003 RD Sharma Class 12 Solutions 90004 90018 90004 90003 90008 PHYSICS 90002 90003 Mechanics 90004 90003 Optics 90004 90003 Thermodynamics 90004 90003 Electromagnetism 90004 90018 90004 90003 90008 CHEMISTRY 90002 90003 Organic Chemistry 90004 90003 Inorganic Chemistry 90004 90003 Periodic Table 90004 90018 90004 90003 90008 MATHS 90002 90003 Pythagoras Theorem 90004 90003 Prime Numbers 90004 90003 Probability and Statistics 90004 90003 Fractions 90004 90003 Sets 90004 90003 Trigonometric Functions 90004 90003 Relations and Functions 90004 90003 Sequence and Series 90004 90003 Multiplication Tables 90004 90003 Determinants and Matrices 90004 90003 Profit And Loss 90004 90003 Polynomial Equations 90004 90003 Dividing Fractions 90004 90018 90004 90003 90008 BIOLOGY 90002 90003 Microbiology 90004 90003 Ecology 90004 90003 Zoology 90004 90018 90004 90003 90008 FORMULAS 90002 90003 Maths Formulas 90004 90003 Algebra Formulas 90004 90003 Trigonometry Formulas 90004 90003 Geometry Formulas 90004 90018 90004 90003 90008 CALCULATORS 90002 90003 Maths Calculators 90004 90003 Physics Calculators 90004 90003 Chemistry Calculators 90004 90018 90004 90003 90008 CBSE Sample Papers 90002 90003 CBSE Sample Papers for Class 6 90004 90003 CBSE Sample Papers for Class 7 90004 90003 CBSE Sample Papers for Class 8 90004 90003 CBSE Sample Papers for Class 9 90004 90003 CBSE Sample Papers for Class 10 90004 90003 CBSE Sample Papers for Class 11 90004 90003 CBSE Sample Pa pers for Class 12 90004 90018 90004 90003 90008 CBSE Previous Year Question Paper 90002 90003 CBSE Previous Year Question Papers Class 10 90004 90003 CBSE Previous Year Question Papers Class 12 90004 90018 90004 90003 90008 HC Verma Solutions 90002 90003 HC Verma Solutions Class 11 Physics 90004 90003 HC Verma Solutions Class 12 Physics 90004 90018 90004 90003 90008 Lakhmir Singh Solutions 90002 90003 Lakhmir Singh Class 9 Solutions 90004 90003 Lakhmir Singh Class 10 Solutions 90004 90003 Lakhmir Singh Class 8 Solutions 90004 90018 90004 90003 90008 CBSE Notes 90002 90003 Class 6 CBSE Notes 90004 90003 Class 7 CBSE Notes 90004 90003 Class 8 CBSE Notes 90004 90003 Class 9 CBSE Notes 90004 90003 Class 10 CBSE Notes 90004 90003 Class 11 CBSE Notes 90004 90003 Class 12 CBSE Notes 90004 90018 90004 90003 90008 90004 90018 90004 90018 90004 90018 90004 90018 .90000 Lorentz force | Equation, Properties, & Direction 90001 90002 90003 Lorentz force 90004, the force exerted on a charged particle 90005 q 90006 moving with velocity 90005 90003 v 90004 90006 through an electric field 90005 90003 E 90004 90006 and magnetic field 90005 90003 B 90004 90006. The entire electromagnetic force 90005 90003 F 90004 90006 on the charged particle is called the Lorentz force (after the Dutch physicist Hendrik A. Lorentz) and is given by 90005 90003 F 90004 90006 = 90005 q 90006 90005 90003 E 90004 90006 + 90005 q 90006 90005 90003 v 90004 90006 × 90005 90003 B 90004 90006.90043 90002 The first term is contributed by the electric field. The second term is the magnetic force and has a direction perpendicular to both the velocity and the magnetic field. The magnetic force is proportional to 90005 q 90006 and to the magnitude of the vector cross product 90005 90003 v 90004 90006 × 90005 90003 B 90004 90006. In terms of the angle φ between 90005 90003 v 90004 90006 and 90005 90003 B 90004 90006, the magnitude of the force equals 90005 q 90006 90005 v 90006 90005 B 90006 sin φ.An interesting result of the Lorentz force is the motion of a charged particle in a uniform magnetic field. If 90005 90003 v 90004 90006 is perpendicular to 90005 90003 B 90004 90006 (ie, with the angle φ between 90005 90003 v 90004 90006 and 90005 90003 B 90004 90006 of 90 °), the particle will follow a circular trajectory with a radius of 90005 r 90006 = 90005 m 90006 90005 v 90006/90005 q 90006 90005 B 90006. If the angle φ is less than 90 °, the particle orbit will be a helix with an axis parallel to the field lines.If φ is zero, there will be no magnetic force on the particle, which will continue to move undeflected along the field lines. Charged particle accelerators like cyclotrons make use of the fact that particles move in a circular orbit when 90005 90003 v 90004 90006 and 90005 90003 B 90004 90006 are at right angles. For each revolution, a carefully timed electric field gives the particles additional kinetic energy, which makes them travel in increasingly larger orbits. When the particles have acquired the desired energy, they are extracted and used in a number of different ways, from studies of subatomic particles to the medical treatment of cancer.90043 90002 The magnetic force on a moving charge reveals the sign of the charge carriers in a conductor. A current flowing from right to left in a conductor can be the result of positive charge carriers moving from right to left or negative charges moving from left to right, or some combination of each. When a conductor is placed in a 90005 90003 B 90004 90006 field perpendicular to the current, the magnetic force on both types of charge carriers is in the same direction. This force gives rise to a small potential difference between the sides of the conductor.Known as the Hall effect, this phenomenon (discovered by the American physicist Edwin H. Hall) results when an electric field is aligned with the direction of the magnetic force. The Hall effect shows that electrons dominate the conduction of electricity in copper. In zinc, however, conduction is dominated by the motion of positive charge carriers. Electrons in zinc that are excited from the valence band leave holes, which are vacancies (i.e., unfilled levels) that behave like positive charge carriers.The motion of these holes accounts for most of the conduction of electricity in zinc. 90043 90002 If a wire with a current 90005 i 90006 is placed in an external magnetic field 90005 90003 B 90004 90006, how will the force on the wire depend on the orientation of the wire? Since a current represents a movement of charges in the wire, the Lorentz force acts on the moving charges. Because these charges are bound to the conductor, the magnetic forces on the moving charges are transferred to the wire.The force on a small length 90005 d 90006 90005 90003 l 90004 90006 of the wire depends on the orientation of the wire with respect to the field. The magnitude of the force is given by 90005 i 90006 90005 d 90006 90005 90003 lB 90004 90006 sin φ, where φ is the angle between 90005 90003 B 90004 90006 and 90005 d 90006 90005 90003 l 90004 90006. There is no force when φ = 0 or 180 °, both of which correspond to a current along a direction parallel to the field. The force is at a maximum when the current and field are perpendicular to each other.The force is given by 90005 d 90006 90005 90003 F 90004 90006 = 90005 i 90006 90005 d 90006 90005 90003 l 90004 90006 × 90005 90003 B 90004 90006. 90043 Get exclusive access to content from our тисяча сімсот шістьдесят вісім First Edition with your subscription. Subscribe today 90002 Again, the vector cross product denotes a direction perpendicular to both 90005 d 90006 90005 90003 l 90004 90006 and 90005 90003 B 90004 90006. 90043 The Editors of Encyclopaedia Britannica This article was most recently revised and updated by Erik Gregersen, Senior Editor.90172 Learn More in these related Britannica articles: 90173 .90000 Lorentz Force — Physics Video by Brightstorm 90001 90002 90003 Lorentz force 90004 is the force on charge in electromagnetic field. 90003 Lorentz force 90004 is determined by the formula 90007 F = qv x B 90008, in which q is the charge, v is the velocity, and B is the magnetic field density. 90003 Lorentz force 90004 is perpendicular to both velocity and magnetic field. The right hand rule is applied when determining Lorentz force. 90011 90012 Let’s talk about Lorentz force, the Lorentz force is name that we give to a force that a charge feels when its moving through a magnetic field.There is a couple of weird things about this that make it very different from an electric field. Remember that an electric field, the force is just equal to charge times electric field so I’m I double the charge I double the force everything is very very simple the force is in the same direction as the electric field. For magnetic fields is very different, we replace that formula with this one f equals charge times the velocity and then this is a cross product which is the type of vector product which we’ll talk about in just a second cross the magnetic field.90011 90012 Alright, now, cross products are strange. What it does is it tells you that I’m going to take these two vectors and I’m going to form from that the single vector that’s perpendicular to both of them so let’s say the velocity was like that and the magnetic field was like that , well there’s a vector that’s perpendicular to these two directions and that this vector right here so if I had a magnetic field and a velocity like that the force will be either in this direction or in this direction.In order to determine which one I use the right hand rule. The right hand rule is well simple once you get used to it so let’s go ahead and just see how this works. 90011 90012 Supposed that I’ve got a magnetic field like this, I’m going to have the magnetic field coming out of the board so the magnetic field lines are all pointing like this it’s like I’ve got a north pole back here a south pole here magnetic field lines coming out of the board that’s what those dots mean. Now I send a positive charge in to the right alright, so what direction is the force in? Well first of we know because the magnetic field is that way and the charge is moving this way, the force has got to either be up or down because those are the two directions that are perpendicular both to the magnetic field and to the velocity alright, which one do we pick? Well we use our right hand that’s why it’s called the right hand rule, and we put our thumb in the direction that the charge is moving in we put our fingers in the direction that the magnetic field is in and our palm will now point in the direction of the force.Alright so really simple, what I want to focus on here is, what is the magnitude of this force? Now first I just want to make this statement again very clear; force is perpendicular to both the velocity and to the magnetic field and this is totally different from the way it works in the electric field situation so magnetic fields can not really exist in just two dimensions, I need all three dimensions and that’s not really the case for the electric fields magnetic fields inherently three dimensional.Alright, so what’s the magnitude of the force? Well the magnitude of this force is equal to the charge times the part of the velocity that’s perpendicular to the magnetic field times the magnetic field so only the part of the velocity perpendicular to the magnetic field can contribute so that means that if I had a magnetic field pointed like that and I send the charge in like that no part’s perpendicular and that means that there’s no force, it will just go straight through along the magnetic field lines so cross products are all about perpendicular that’s what you should think soon as you hear the word cross product you should be thinking right hand rule and perpendicular.90011 90012 Alright let’s go ahead and do a problem so suppose oh let’s talk about the units first so what is the unit of the magnetic field? We have not seen that yet well that we’ve got an expression for force, we can relate the unit of magnetic field which is called the Tesla to our standard units since the force that’s Newtons has to be equal to charge that’s coulombs times velocity that’s meters per second times magnetic field that’s Tesla, if we solve for the Teslas then we end up getting 1 Tesla is equal to 1 Newton second per coulomb meter which we could also write as one Newton per ampere meter.Alright a Tesla is a very large magnetic field chances are you’ve never been around a magnetic field that big unless you’ve got an MRI or something like that so in comparison the earth’s magnetic field is only between 30 and 60 micro Tesla millionths of a Tesla, 30 at the equator and 60 at the poles it’s stronger near the poles because that’s where the field lines are coming together. 90011 90012 Alright let’s go ahead and do a problem. So suppose that I’ve got a 7 micro coulomb charge and it’s going to move at 5 kilometers per second at 20 degrees above the horizontal and it’s moving that way in a 2 Tesla magnetic field that’s directed upwards and I want to know the magnitude of the force that it experiences.Alright, so let’s go ahead and look at this, the best thing to do when approaching a problem like this is to make a diagram first I’ve got the magnetic field pointing up and I’ve got my velocity which is directed 20 degrees above the horizontal. Alright so we can use the right hand rule really quickly just to get the direction of the force we’ll say velocity magnetic field the force is out of the board which we’re going to indicate with this dot like that alright so now I want to know the magnitude.Well f is q v perp v alright well in charge is easy enough 7 times 10 to the minus 6 remember we’re going to work in SI units because we’re going to be good Physicists here alright? So 7 times 10 to the minus 6 what’s the part of the velocity that’s perpendicular to the magnetic field? Well that would be this part of the velocity so that means that I need to take the speed the hypotenuse of this triangle and multiply by the cosine of 20 degrees because cosine is the adjacent side the side that’s helping to make the angle so we’ll have 5000 times cosine of 20 degrees alright and that’s going to give us the v perp so it will be 5 times 10 to the 3 cosine 20 and then I’ve got to multiply by the magnetic field which is 2 alright? So if I pull all that in my calculator, all I’ll end up with 6.6 times 10 to the -2 Newtons or we could say that 66 million Newtons and that’s the force that’s the Lorentz force law. 90021 90011 .90000 Lorentz Force from Magnetic Field by Ron Kurtus 90001 90002 90003 SfC Home> Physics> Magnetism> 90004 90005 90006 by Ron Kurtus (revised 18 September 2016) 90005 90002 The 90009 Lorentz Force 90010 on an electric charge occurs when the charge moves through a magnetic field. This force is perpendicular to the direction of the charge and also perpendicular to the direction of the magnetic field. It is a vector combination of the two forces. 90005 90012 90002 This Lorentz Force was first formulated by James Clark Maxwell in 1865, then by Oliver Heaviside in 1889 році, and finally by Hendrick Lorentz in 1891.90005 90015 90002 Since electrons are moving in a wire, this force also applies to an electric current. The direction of the force is demonstrated by the 90009 Right Hand Rule 90010. 90005 90002 Questions you may have include: 90005 90022 90023 What causes the Lorentz force? 90024 90023 How does it apply when current flows in a wire? 90024 90023 What is the right-hand rule? 90024 90029 90002 This lesson will answer those questions. Useful tool: Units Conversion 90005 90032 90032 90034 Cause of Lorentz Force 90035 90002 A magnetic field is created by the motion of an electrically charged particle-such as a proton or electron.If that electrical charge is moving through an external magnetic field, there will be a magnetic attraction or repulsion force, depending on how the two magnetic fields interact. 90005 90012 90002 (90009 See Basics of Magnetism for more information. 90010) 90005 90015 90002 The relationship between the force on the moving particle, the velocity of the particle through the magnetic field, the strength of that magnetic field and the force on the particle, and the angle between the directions of the particle and magnetic field is: 90005 90012 90002 90003 F = qvB * sinθ 90004 90005 90015 90002 where: 90005 90022 90023 90003 F 90004 is the force in Newtons 90024 90023 90003 q 90004 is the electric charge in Coulombs 90024 90023 90003 v 90004 is the velocity of a positive (+) charge in meters / second 90024 90023 90003 B 90004 is the strength of the magnetic field in Teslas 90024 90023 90003 sinθ 90004 is the sine of the angle between 90003 v 90004 and 90003 B 90004 90024 90023 90003 θ 90004 is Greek letter theta 90024 90029 90012 90002 90003 Note 90004: The direction of the magnetic field 90003 B 90004 is defined as from 90003 N 90004 to 90003 S 90004.Also, the direction of the electrical charge is from (+) to (-). An electron would move in the opposite direction. 90005 90015 90002 The Lorentz Force equation implies that if the velocity of the particle is zero (90003 v 90004 = 0), then 90003 F 90004 = 0. Also, if the particle is moving in a direction parallel to 90003 B 90004, again 90003 F 90004 = 0. 90005 90034 Current through wire 90035 90002 Since an electrical current in a wire consists of moving electrons, the Lorentz Force also applies to a current in a magnetic field.When the current is perpendicular to the direction of the magnetic field, the force equation is: 90005 90012 90002 90003 F = BIL 90004 90005 90015 90002 where: 90005 90022 90023 90003 F 90004 is the force in Newtons 90024 90023 90003 B 90004 is the strength of the magnetic field in Teslas 90024 90023 90003 I 90004 is the electrical current in Amperes 90024 90023 90003 L 90004 is the length of the wire through the magnetic field in meters 90024 90029 90012 90002 90003 Note 90004: Remember that the convention for current direction in the wire is opposite the direction of the motion of the electrons.90005 90015 90006 90005 90006 Lorentz Force on wire in magnetic field 90005 90002 This force on the wire can be measured in an experiment. 90005 90034 Right Hand Rule 90035 90002 The direction of the Lorentz force for a given direction of current and magnetic field can be remembered by the Right Hand Rule. If you took your right hand and stuck your thumb up, your forefinger (first finger) forward and your second finger perpendicular to the other two, then the direction of the force would be as indicated in the drawing below.90005 90006 90005 90006 Right Hand Rule for force on moving charge through magnetic field 90005 90002 The Right Hand Rule is supposed to help you remember which way things are pointing for the force on a moving charge. But personally, I think it is confusing. Still, you should be aware of it, because some teachers include it in tests. 90005 90158 Summary 90159 90002 The Lorentz Force is applied to an electric charge that moves through a magnetic field. It is perpendicular to the direction of the charge and the direction of the magnetic field.The direction of the force is demonstrated by the Right Hand Rule. 90005 90032 90006 Do excellent work 90005 90032 90034 Resources and references 90035 90002 90003 Ron Kurtus ‘Credentials 90004 90005 90158 Websites 90159 90002 90003 Magnetic Force 90004 — HyperPhysics 90005 90002 90003 Lorentz Force 90004 — Wikipedia 90005 90002 90003 Explaining the Lorentz Force Using Magnetic Lines of Force 90004 — Conspiracy of Light website 90005 90002 90003 Explanation of Magnetism 90004 — from NASA 90005 90002 90003 Magnetism Resources 90004 90005 90158 Books 90159 90002 90003 Top-rated books on Magnetism 90004 90005 90032 90034 Questions and comments 90035 90002 Do you have any questions, comments, or opinions on this subject? If so, send an email with your feedback.I will try to get back to you as soon as possible. 90005 90032 90034 Share this page 90035 90002 Click on a button to bookmark or share this page through Twitter, Facebook, email, or other services: 90005 90032 90034 Students and researchers 90035 90002 The Web address of this page is: 90214 90003 www.school-for-champions.com/science/ 90214 magnetism_lorentz.htm 90004 90005 90002 Please include it as a link on your website or as a reference in your report, document, or thesis.90005 90002 Copyright © Restrictions 90005 90032 90034 Where are you now? 90035 90002 90003 School for Champions 90004 90005 90012 90002 90003 Magnetism topics 90004 90005 90012 90236 Magnetism and the Lorentz Force 90237 90015 90015 90032 .