Вихревой квантовый генератор: Мощный даровый квантовый генератор своими руками — Сахалин.ТВ

Содержание

Подходит вихревой теплогенератор для нескольких жидкостей

О продукте и поставщиках:
Попробуйте использовать вихревой теплогенератор. можно найти на Alibaba.com, чтобы сделать многие виды производственных работ быстрее и проще. Каждую модель можно заполнять разными типами жидкости и быстро разливать по емкостям. Использовать вихревой теплогенератор. для быстрого и точного наполнения банок с краской. Другие совместимые жидкости включают смолу или клей, что делает такие устройства пригодными для производства всех видов полезных продуктов.

Все вихревой теплогенератор. просты в эксплуатации, что сокращает время, необходимое для работы и обучения. Некоторые версии могут наливать пищевые жидкости, такие как пиво или молоко, в бутылки для будущего запечатывания. Большинство модулей работают автоматически, поэтому работники могут программировать их и оставаться в стороне, поскольку они работают самостоятельно. При установке в производственном цехе они обеспечивают большую эффективность, помогая экономить время и средства.

Приобретайте вихревой теплогенератор. на сайте Alibaba.com можно найти множество полезных поставщиков с широким спектром опций, которые можно заказать. Выберите размер, который соответствует предполагаемому рабочему пространству. Выберите уровень мощности, который обещает хорошую скорость и мощность без использования слишком большого количества электроэнергии и увеличения затрат. Некоторые конструкции позволяют распределять продукты в виде порошка или гранул в близлежащие контейнеры. Используйте их для упаковки определенных порошкообразных пищевых продуктов и фармацевтических ингредиентов.

Искать вихревой теплогенератор. на Alibaba.com и получите меньшие затраты при работе с различными жидкостями или порошками. Независимо от того, используется ли он в пищевой промышленности или в производстве строительных материалов, есть множество вариантов для просмотра. Найдите подходящую марку, которая повысит эффективность и общее качество каждого конечного продукта.

Генератор — Справочник химика 21

    Коксование Генераторы Винклера [c.71]

    I — печь для получения перегретого пара 2 — холодильник з — реактор пиролиза 4 — генератор пара (525—675 °С)  [c.33]

    Основным источником получения смеси СО и Нг является водяной газ, получаемый газификацией кокса в генераторах водяного газа. Так как он содержит окись углерода и водород в отношении примерно 1 1, а для синтеза требуется смесь с отнои]ением 1 2, то необходимо к газу добавить водород. Последний может быть получен различными способами. [c.75]


    Какой должна быть производительность завода ио производству аммиака, если цех по получению водорода имеет 15 генераторов, каждый из которых дает 350 м водорода в час (чистота водорода 98 %, а массовая доля производственных потерь 0,02)  [c.60]

    Состав водяного газа (в %), получаемого в обычных генераторах водяного газа, следующий.

[c.76]

    По этой схеме, в течение ряда лет используемой в промышленном масштабе, в генератор водяного газа во время парового дутья вместе с водяным паром подается дополнительно метан. [c.79]

    После достижения достаточно высокой температуры в генератор подается водяной пар, причем тепло, необходимое для реакции водяного газа, отбирается от раскаленного слоя кокса. [c.76]

    Расщепление углеводородов может быть осуществлено также и в генераторах Винклера. [c.79]

    Задвижки генератора управляются автоматически при помощи сжатого масла или воды. 

[c.76]

    Из большого числа имеющихся конструкций генераторов мы упомянем лишь пригодные для газификации бурых углей генераторы Винклера. Газификация сухого бурого угля или буроугольного полукокса [c.76]

    Средний состав (в %) газа из генератора Винклера [c.77]

    Трубки Баркгаузена Генераторы Герца Методы радиосвязи [c. 143]

    В колоннах с температурой конденсации верхнего продукта выше 138 °С в качестве конденсатора целесообразно применять генератор водяного пара низкого давления (0,138 МПа), который можно использовать непосредственно на технологические нужды. Сырьем для генератора водяного пара может быть тот же водяной конденсат. 

[c.318]

    Год спустя мне поручили заняться переносным кислородным генератором. Кислород вырабатывался в нем химически — из перекиси водорода. Получалась горячая парогазовая смесь с большим содержанием пара. Ее охлаждали и опушали, потом кислород использовали для сварки и резки. Предшественники, казалось бы, до предела уменьшили вес холодильных и осушительных устройств борьба шла за каждый грамм и каждый кубический сантиметр. И все равно холодильно-осушительная система весила в полтора раза больше самого генератора… Мне сказали так Посмотри, что можно сделать. Снизить бы вес осушителя на несколько процентов… Времени в обрез — месяц .

[c.11]

    Проблему разделили на несколько задач. Прежде всего нужно было научиться получать капли одинакового размера. Генератор стандартных капель в лаборатории был мотор с помощью ременной передачи вращал диск, на который падала струйка жидкости. Центробежные силы создавали капли, причем размер капель зависел от числа оборотов диска. Работал прибор ненадежно ремень проскальзывал, диск вращался неравномерно, капли получались разных размеров. Началась работа по совершенствованию генератора… [c.13]


    Что же дает такое разделение труда По складу ума люди делятся на фантазеров и скептиков . Разумеется, это условное деление, как и деление на четыре типа темперамента чаще встречаются смешанные типы. Ао все-таки в группу генераторов идей можно отобрать почти фантазеров . Такой отбор плюс запрет на критику и требование подхватывать и развивать любые высказывания создают благоприятные условия для появления смелых, нетривиальных идей за 25—30 минут штурма набирается не менее 50 идей. Группа экспертов получает, во-первых, идеи, высказанные смело, до конца, без оговорок, а во-вторых, часть идей, уже развитых участниками штурма и имеющих хотя бы первоначальное подкрепление. 
[c.23]

    Проведение реакций крекинга в кипящем слое требует наружного подвода тепловой энергии, необходимой для пиролиза. Здесь возможны два пути либо теплоноситель постоянно подогревается в другой части системы—генераторе, либо часть сырой нефти сжигается и дает в результате автотермического обогрева кипящий слой [71-751. [c.27]

    В установке имеется, кроме того, циркуляционный соединительный паропровод 6, по которому пар подается в нагревательные змеевики 8 аппарата и конденсационный трубопровод 7, через который конденсат самотеком стекает обратно в генератор. Трубчатая система 9 служит расширителем для воды, которая при нагреве расширяется. Система образует замкнутый контур, заполняемый дистиллированной водой для исключения возможности образования накипи в котле.

[c.286]

    Трубчатые печи широко распространены в химической промышленности. Они применяются для нагрева жидкостей (например, нефти, дегтя и т. д.) для дистилляции, для расщепления и других целей. Кроме того, они применяются в качестве генераторов тепла 17 259 [c.259]

    Идея решения была найдена мгаовенно. Точнее уверенно получена на основе правила. Надо, чтобы охлаждение парогазовой смеси (и, следовательно, осушение путем конденсации) происходило без ничего — за счет поглош,ения тепла другими системами. Какие близкие системы нуждаются в тепле Прежде всего генератор горючего газа, работающий совместно с кислородом. Пусть испарение жидкого горючего идет за счет дарового тепла кислородного генератора. Холодильно-осуши-тельную систему можно вообще убрать Конструкция генератора горючего газа тоже значительно упрощается не нужны испаритель, регуляторы, горелка… На расчеты, изготовление опытного образца и испытания потребовалось одиннадцать дней.

[c.12]

    Генератор насыщенного пара высокого давления, схематически изображенный на фиг. 200, вырабатывает насыщенный водяной пар с давлением до 200 ати, что соответствует температуре насыщения, приблизительно равной 364° С. [c.285]

    Основные элементы генератора трубчатые змеевики 1, концы которых вварены в две цилиндрические камеры — в нижнюю, водяную камеру 2 и верхнюю, паровую камеру 3. Кроме того, гене- [c.286]

    Пар, вырабатываемый в генераторе в результате сгорания твердого, газообразного или жидкого топлива, подается в трубную систему обогреваемого аппарата, где отдает тепло конденсации нагреваемой жидкости. Конденсат греющего пара стекает в генератор тепла, в котором он вновь испаряется, и т. д. Таким образом, теплоноситель в данном случае циркулирует в замкнутой системе, пар из которой отбирать нельзя. Следовательно, по своему характеру генератор тепла не является объектом, на который распространяются предписания и правила по строительству паровых котлов.

Однако 286 [c.286]

    При эксплуатации генератора тепла практически опасности взрыва нет, так как водяной объем его невелик. [c.287]

    В промышленных генераторах,водяного газа процесс осуществляется следующим образом слой кокса нагревают до 1000° интенсивной продувкой воздухом. Отходящие газы, содержащие окись углерода, направляют в камеру дожигания, где они дожигаются подачей вторичнога воздуха. Горячие продукты горения проходят через котел-утилизатор и затем сбрасываются в атмосферу. В котле-утилизаторе получают пар в количестве, достаточном для привода воздуходувки, причем отработанный пар приводной турбины используют для дутья. 

[c.76]

    При отсутствии метана он может быть заменен коксовым газом, метан которого превращается в генераторе в окись углерода и водород. Средний состав коксового газа может быть принят водород — 53%, метан —25%, азот—12%, окись углерода —6%, углекислота — 2,5% и этилен — 2 %- При соотаетствующей дозирозке коксового газа н впооредственно из генератора в этом случае может быть получен газ, содержащий окись углерода и водород в соотношении 1 2.

Примерно 40% водорода получается при этом газификацией кокса, а остальные 60% за счет коксового газа [19]. [c.79]

    В зависимости от температуры в генераторе меняется и глубина конверсии метана. Так как для достаточно полной конверсии требуются очень высокие температуры, то возникает опасность шлакования генератора. В связи с этим при р аботе по описанному способу необходимо использовать кокс с высокоплавкой золой. [c.79]

    Перемешивание сред в герметичных реакторах осуществляют струя.ми реагентов, истекающими из соил двух иульскамер, неподвижно закрепленных на крышке реактора. Всасывание и выброс реагентов из сопл иульскамер происходит за счет разрежения или избыточного давления, создаваемых генераторами низкочастотных колебаний — роторным двухкамерным пульсатором. 

[c.30]

    В Советском Союзе разработан процесс специально для крекинга высококппящид нефтяных фракций. Катализатором является порошкообразный нефтяной кокс, оказывающий сильное дегидрирующее воздействие. Поэтому в газообразных продуктах содержится значительная доля алкснов. Процесс протекает в кипящем слое при 700 °С и небольшом давлении (—2,2 кгс/см ). Исходный продукт впрыскивается вместе с водяным паром. Объемная производительность катализатора составляет 4—5 л/(л ч), время контакта колеблется в диапазоне 5—12 с. Реактор и генератор кокса снабжены обогревательными рубашками. Оба агрегата нагреваются снаружи, т. е. косвенно. Специальные камеры сжигания вырабатывают необходимую для процесса теплоту. [c.38]


    Электропроводность электролитов обычно определяется при помощи мостовой схемы, используемой для измерения сопротивления проводников I рода. В случае растворов электролитов применяют мосты, работающие на переменном токе, пак как прохождение постоянного тока через растворы приводит к значительным ошибкам, связанным с явлениями электролиза и поляризации (изменение состава ])аствора вблизи электродов, изменение состояния электродов, налолэлектродной поляризации на подаваемое папряженне н т. д.). Необходимость применения переменного тока достаточно высокой частоты (для избежания указанных ошибок) усложняет измерительную схему. Кроме моста она содержит генератор неременного тока, а также специальные устройства для выпрямления тока перед прохождением его через нуль-инструмеи и для компенсации емкостных эффектов. Современные установки по измерению электропроводности электролитов, и которых учтены все особенности проводников II рода, позволяют получать надежные результаты. [c.106]

    Какой должна быть производительность завода но. чронзводству аммиака, если водородный цех имеет 15 генераторов (произподительиость каждого 350 водорода за 2 ч). Чистота водород,а составляет 98%, а его ппо- Зподствеиные потери — 2%.  [c.152]

    Определить количестно электролизеров и мощность генератора неременного тока, необходимых для суточной выработки а иомпыия (прп выходе по тэку 90% и КПД выпрямителя тока 95%), если она составляет а) 800 т при напряжении 4,5 В и силе тока 100 000 А  [c. 215]

    Низкая реакционная способность ЗЕд объясняется кинетическими факторами, обусловленными валентным и координационным насыщением центрального атома молекулы 8Ев и ее высокой энергией ионизации (19,3 В). 5Ев является диэлектриком, который благодаря химической инертности и большой молекулярной массе используют в качестве газообразного изолятора в генераторах высокого напряжения и других электрических приборах. Довольно инертен и ЗОзЕг, который разлагается лишь растворами щелочей. [c.332]

    Элекгрические печи сопротивления работают на постоянном и переменном токе, причем для их питания используются сварочные генераторы и грансформаторы. [c.200]

    Особенно целесообразным является использование в качестве теплоносителя насыщенного водяного пара, при конденсации которого на стенках теплопотребляющего сосуда освобождается скрытая теплота парообразования. Скрытая теплота парообразования пара значительно превышает тепло напретой жидкости, вследствие чего транспортировка пара от генератора тепла к теплопот-ребляющи. м сосудам экономически более выгодна з-за большего теплосодержания его в единице объема. [c.271]


Лабораторный практикум по теоретической электрохимии (1979) — [ c.0 ]

Неорганическая химия (1981) — [ c.354 ]

Гидравлические машины. Турбины и насосы (1978) — [ c.0 ]

Введение в курс спектроскопии ЯМР (1984) — [ c.22 ]

Перемешивание и аппараты с мешалками (1975) — [ c.220 , c.223 ]

Оборудование химических лабораторий (1978) — [ c.0 ]

Минеральные кислоты и основания часть 1 (1932) — [ c.0 ]

Неорганическая химия (1950) — [ c. 217 ]

Неорганическая химия (1981) — [ c.354 ]

Устройство, монтаж и ремонт холодильных установок Издание 4 (1985) — [ c.18 ]

Устройство, монтаж и ремонт холодильных установок Издание 4 (1986) — [ c.18 ]

Применение электронных приборов и схем в физико-химическом исследовании (1961) — [ c.0 ]

Современные электронные приборы и схемы в физико-химическом исследовании Издание 2 (1971) — [ c.0 ]

Техника физико-химического исследования Издание 3 (1954) — [ c.222 , c.223 ]

Перемешивание и аппараты с мешалками (1975) — [ c.220 , c.223 ]

Биохимия мембран Биоэнергетика Мембранные преобразователи энергии (1989) — [ c. 0 ]


В. Физическая энциклопедия. Предметный указатель.

В. Физическая энциклопедия. Предметный указатель.

В

Вавилова закон
Вавилова — Черенкова излучение, то же, что Черенкова Вавилова излучение
Вайнберга правило сумм
Вайнберга угол
Вайнберга угол
Вайнберга — Салама теория (Вайнберга — Глэшоу — Салама теория)
Вайнберга — Салама теория (Вайнберга — Глэшоу — Салама теория)
Вайнрайха соотношение
Вайнштейна — Захарова — Шифмана правило сумм
Вайтмана функции, см. Уайтмена функции
Вайцзеккера формула
Вайцзеккера формула
Вайцзеккера формула
Вакаисион
Вакаисион
Вакансия
Вакуум
Вакуум в квантовой теории, Вакуум сверхвысокий
Вакуума импеданс характеристический
Вакуумная спектроскопия
Вакуумное состояние, то же, что вакуум в квантовой теории
Вакуумное среднее
Вакуумный конденсат
Вакуумный пробой (пробой вакуума)
Вакуумный пробой (пробой вакуума)
Валентная зона
Валентная зона
Валентная зона
Валентное состояние атома
Валентное состояние атома
Валентность
Валентность
Валентность промежуточная
Валентность, гетеро. .. (гетеровалентность)
Валентность, ко… (ковалентность)
Валентность, электро… (электровалентностъ)
Валентные колебания
Валентные нуклоны
Валентный угол
Валера механизм
Валон
Ван дер Поля генератор (Ван-дер-Поля генератор)
Ван дер Поля генератор (Ван-дер-Поля генератор)
Ван дер Поля уравнение (Ван-дер-Поля уравнение)
Ван дер Поля уравнение (Ван-дер-Поля уравнение)
Ван Кампена волны
Ван Лёвен теорема, то же, что Бора — ван Лёвен теорема
Ван Хова особенности
Ван Хова особенности
Ван Хова сингулярности, то же, что Ван Хова особенности
Ванадий
Ван-де-Граафа генератор
Ван-де-Граафа генератор
Ван-де-Граафа генератор
Вандер Люгта коррелятор
Ван-дер-Ваальса уравнение
Ван-дер-Ваальса уравнение
Ван-дер-ваальсовы взаимодействия
Ван-дер-ваальсовы молекулы
Ван-дер-ваальсовы радиусы
Ван-дер-ваальсовы силы
Вант-Гоффа коэффициент
Вант-Гоффа уравнение
Вант-Гоффа уравнение
Ванфлековские (поляризационные) парамагнетики (Ван Флека парамагнетики)
Ванфлековские (поляризационные) парамагнетики (Ван Флека парамагнетики)
Ванфлековский парамагнетизм
Ван-Циттерта — Цернике теорема
Ванье — Мотта экситон
Ванье — Мотта экситон
Ванье — Мотта экситон
Вар (вольт-ампер реактивный)
Варактор, то же, что варикап
Вариации геомагнитные
Вариации магнитные
Вариации магнитные
Вариации магнитные
Вариации унитарные (электрического поля)
Вариационное исчисление
Вариационные орниципы механики
Варизонный полупроводник
Варизонный полупроводник
Варикап
Вариконд
Вариконд
Вариньона теорема
Варистер
Ватт
Вебер
Вебера функции
Вебера число
Вебера — Фехнера закон
Вегарда закон
Вегарда правило
Ведущее магнитное поле
Ведущий центр
Вейгерта эффект
Вейгерта эффект
Вейерштрасса эллиптические функции
Вейля группа
Вейля преобразование
Вейля преобразование
Вейля уравнение
Вейса индексы
Вейсбаха формула
Вейсбаха формула
Вековые возмущения
Вектор аксиальный (псевдовектор)
Вектор Блоха
Вехтор Бюргерса
Вектор волновой
Вектор времениподобный
Вектор Герца
Вектор Герца
Вектор Герца
Вектор гирации
Вектор Джонса
Вектор Джонса
Вектор лучевой
Вектор магнитного взаимодействия
Вектор натяжения
Вектор ориентации
Вектор Пойнтинга
Вектор Пойнтинга
Вектор поляризации (поляризация)
Вектор пространственноподобный
Вектор Рунге — Ленца
Вектор Рунге – Ленца
Вектор световой
Вектор случайный
Вектор собственный (оператора)
Вектор состояния (амплитуда состояния)
Вектор состояния (амплитуда состояния)
Вектор Стокса
Вектор Умова
Вектор Умова
Вектор Умова
Вектор Умова — Пойнтинга
Вектор четырёхмерный
Вектор, бра-. .. (бра-вектор)
Вектор, кет-… (кет-всктор)
Вектор, псевдо… (псевдовектор, аксиальный вектор)
Векторная алгебра
Векторная частица
Векторного сложения коэффициенты
Векторного тока сохранение в слабом взаимодействии
Векторного тока сохранение в слабом взаимодействии
Векторное поле
Векторное поле
Векторное произведение
Векторное пространство (линейное пространство)
Векторной доминантности модель
Векторный анализ
Векторный потенциал
Векторный потенциал
Векторный ток
Великое объединение
Велькера эффект
Венера
Венера пятна
Венециано модель
Вентильная фотоэдс
Вентильная фотоэдс
Вентури трубка (расходомер Вентури)
Венцеля — Крамерса — Бриллюэна метод (метод ВКБ)
Венцеля — Крамерса — Бриллюэна метод (метод ВКБ)
Венцы
Верде закон
Верде постоянная (удельное магнитное вращение)
Вероятная ошибка
Вероятностей теория
Вероятности интеграл
Вероятность
Вероятность термодинамическая, см. Термодинамическая вероятность
Вероятность условная
Вершина в Фейнмана диаграммах
Вершина в Фейнмана диаграммах
Вершина в Фейнмана диаграммах
Вершинная часть (вершинная функция)
Вес
Вес атомный
Вес атомный
Вес статистический
Вес статистический
Вес удельный
Весса — Зумино калибровка
Весса — Зумино члены
Ветвления точка
Ветер акустический, то же, что акустические течения
Ветер звёздный
Ветер звуковой
Ветер полярный
Ветер полярный
Ветер солнечный
Ветер солнечный
Ветер солнечный
Ветер электронный
Вечный двигатель
Вещество
Вещество амфифильное
Вещество оптически активное
Вещество поверхностно-активное (ПАВ)
Вещество поверхностно-активное (ПАВ)
Вещество, анти…(антивещество)
Вещество, анти…(антивещество)
Взаимной когерентности функция
Взаимной облучённости коэффициент
Взаимности принцип (взаимности теорема)
Взаимности принцип (взаимности теорема)
Взаимодействие акустоэлектронное
Взаимодействие в физике
Взаимодействие ван-дер-ваальсово
Взаимодействие вибронное (электронно-колебательное взаимодействие)
Взаимодействие волн
Взаимодействие волн в плазме
Взаимодействие гравитационное
Взаимодействие гравитационное
Взаимодействие Дзялошинского (Дзялошинского — Мория обменное взаимодействие)
Взаимодействие Дзялошинского (Дзялошинского — Мория обменное взаимодействие)
Взаимодействие диполь-дипольное
Взаимодействие квадрупольное
Взаимодействие колебательно-вращательное (молекул)
Взаимодействие коллективное
Взаимодействие контактное Ферми
Взаимодействие линейное(волн)
Взаимодействие локальное
Взаимодействие магнитоупругое
Взаимодействие межатомное
Взаимодействие межмолекулярное
Взаимодействие межэлектронное
Взаимодействие мультипериферическое
Взаимодействие мультипериферическое
Взаимодействие обменное
Взаимодействие обменное в магнетизме
Взаимодействие обменное Дзялошинского — Мория
Взаимодействие обменное Дзялошинского — Мория
Взаимодействие обменное косвенное
Взаимодействие обменное Крамерса — Андерсона (сверхобменное взаимодействие)
Взаимодействие обменное непрямое
Взаимодействие обменное, РККИ-. ..(РККИ-обменное взаимодействие)
Взаимодействие обменное, РККИ-…(РККИ-обменное взаимодействие)
Взаимодействие ориентационное
Взаимодействие остаточное (нуклонов)
Взаимодействие остаточное (нуклонов)
Взаимодействие остаточное (нуклонов)
Взаимодействие периферическое
Взаимодействие Рудермана — Киттеля — Касуи — Иосиды (РККИ-обменное взаимодействие)
Взаимодействие Рудермана — Киттеля — Касуи — Иосиды (РККИ-обменное взаимодействие)
Взаимодействие сверхобменное
Взаимодействие сверхтонкое
Взаимодействие световых волн
Взаимодействие сильное
Взаимодействие сильное
Взаимодействие слабое
Взаимодействие спин-орбитальное
Взаимодействие спин-слиновое
Взаимодействие спин-фононное
Взаимодействие Супа — Накамуры
Взаимодействие трёхволновое
Взаимодействие физическое межатомное
Взаимодействие фонон-фононное
Взаимодействие фонон-фононное
Взаимодействие фонон-фононное
Взаимодействие фонон-фононное
Взаимодействие фонон-фононное
Взаимодействие фрёлиховское
Взаимодействие частиц с волнами
Взаимодействие четырёхволновое
Взаимодействие четырёхфермионное
Взаимодействие четырёхфермионное
Взаимодействие электромагнитное
Взаимодействие электрон-ионное
Взаимодействие электронно-колебательное
Взаимодействие электронно-фононное
Взаимодействие электрон-фононное
Взаимодействие электрон-электронное (в твёрдых телах)
Взаимодействие электрослабое
Взаимодействие электрослабое
Взаимодействие, кросс. .. (кросс-взаимодействие) волн
Взаимодействия представление
Взаимодействия представление
Взвешенное среднее
Взрыв
Взрыв Большой
Взрыв Большой
Взрыв Большой
Взрыв паровой
Взрыв ядерный
Взрывная волна
Взрывная волна
Взрывная неустойчивость волн
Взрывная электронная эмиссия
Взрывной нуклеосинтез в астрофизике
Вибратор Герца
Вибратор полуволновой (полуволновой диполь)
Вибратор, мульти… (мультивибратор)
Вибратор, одно… (одновибратор, реле времени, моностабильный триггер, ждущий мультивибратор)
Виброметр
Виброн
Виброн
Вибронное взаимодействие (электронно-колебательное взаимодействие)
Вибронные возбуждения в молекулярных кристаллах
Вигнера 6j-снмволы (6j-символы)
Вигнера закон
Вигнера коэффициенты
Вигнера формула
Вигнера функции (D-функции, обобщённые сферические функции)
Вигнера функции (D-функции, обобщённые сферические функции)
Вигнера функция распределения
Вигнера функция распределения
Вигнера — Баргмана теорема
Вигнера — Зейтца ячейка
Вигнера — фон Неймана потенциал
Вигнера — Эккарта теорема
Вигнеровский кристалл
Вигнеровский предел
Видемана эффект
Видемана — Франца закон
Видемана — Франца закон
Видеоимпульсы
Видеоимпульсы
Видероэ ускоритель
Видероэ условие, то же, что бетатронное условие
Видикон
Видикон, пиро. .. (пировидикон)
Видимое излучение
Видимое излучение
Видимое увеличение
Видность
Видность
Визуализация звуковых полей
Визуализация изображений
Вика теорема
Виллари точка
Виллари эффект (магнитоупругий эффект)
Виллари эффект (магнитоупругий эффект)
Вильсона камера
Вильсона операторное разложение
Вина закон излучения
Вина закон смещения (формула Вина)
Вина постоянная
Вина формула, то же, что Вина закон смещения
Винера опыт
Винера — Хинчина теорема
Винера — Хопфа метод
Винеровский случайный процесс
Винеровский случайный процесс
Винеровскнй функциональный интеграл
Вино
Винт динамический
Винт кинематический
Винтовая неустойчивость
Винтовое движение
Винтовое движение
Винтовой поворот
Виньетироваине
Вириала теорема
Вириальная масса
Вириалъное разложение
Вириалъное разложение
Вириальное уравнение состояния
Вириальные коэффициенты
Вириальные коэффициенты
Виртуальность
Виртуальные перемещения, то же, что возможные перемещения
Виртуальные переходы в квантовой теории
Виртуальные состояния в квантовой теории
Виртуальные фононы
Виртуальные частицы
Виртуальный катод
Виртуальный катод
Виртуальных перемещений принцип
Вискозиметрия
Висмут
Вистлер
Вистлер
Вистлер
Виттена суперсимметричная квантовая механика
Вихревая линия
Вихревая решётка
Вихревая трубка
Вихревое движение
Вихревое динамо
Вихревые токи, то же, что Фуко токи
Вихрь (ротор)
Вихрь Белавина — Полякова
Вихрь джозефсоновский
Вихрь квантованный в гелии
Вихрь квантованный в гелии
Вихрь Нильсена — Олесена
Вихрь присоединенный
Вихрь Тейлора
Вициналь
Вициналь
Вициналь
ВКБ-метод
ВКБ-метод
ВКБ-метод
Влажность воздуха
Власова уравнения
Власова уравнения
Власова уравнения
Власова уравнения
Власова — Пуассона приближение
Вмороженность магнитного поля
Внеатмосферная астрономия
Внедрение ионное
Внедрения фазы
Внезапных возмущений метод
Внесистемные единицы
Внешнее трение, см. Трение внешнее
Внешний фотоэффект
Внешняя коническая рефракция
Внешняя коническая рефракция
Внутреннее вращение
Внутреннее трение в жидкостях и газах, то же, что вязкость
Внутреннее тревие в твёрдых телах
Внутренние волны (внутренние гравитационные волны)
Внутренняя конверсия
Внутренняя коническая рефракция
Внутренняя коническая рефракция
Внутренняя симметрия в КТП
Внутренняя симметрия в КТП
Внутренняя симметрия в КТП
Внутренняя чётность
Внутренняя энергия
Внутренняя энергия
Внутрнкрнсталлическое поле (кристаллическое поле)
Внутрипучковое рассеяние в ускорителях заряженных частиц
Внутрирезонаторная лазерная спектроскопия
Вода
Вода «мёртвая»
Водород
Водородная связь
Водородная связь
Водородный генератор
Водородный генератор
Водородный цикл (протон-протонная цепочка)
Водородоподобные атомы
Возбуждение автопараметрическое
Возбуждение атома и молекулы
Возбуждение атома многофотонное
Возбуждение вибронное (в молекулярных кристаллах)
Возбуждение колебаний жёсткое
Возбуждение колебаний мягкое
Возбуждение коллективное
Возбуждение одночастичное
Возбуждение элементарное (квазичастица)
Возбуждение ядра колебательное
Возбуждение ядра коллективное
Возбуждение ядра кулоновское
Возбуждение, само. .. (самовоз буждение) колебаний
Возбужденная проводимость
Возбуждённое состояние квантовой системы
Возвратная сверхпроводимость
Возгонка
Воздух
Возможные перемещения (виртуальные перемещения)
Возможных перемещений принцип (виртуальных перемещений принцип)
Возмущений теория
Возмущений теория
Возмущения адиабатические
Возмущения вековые
Возмущения первичные (флуктуации первичные) в ранней Вселенной
Возмущения первичные (флуктуации первичные) в ранней Вселенной
Возмущения первичные (флуктуации первичные) в ранней Вселенной
Возмущения первичные (флуктуации первичные) в ранней Вселенной
Возраст Вселенной
Возраст Вселенной
Возраст Вселенной
Возраст нейтронов
Возраст нейтронов
Волластона призма
Волластона призма
Волновая матрица
Волновая механика, то же, что квантовая механика
Волновая оптика
Волновая оптика
Волновая оптика
Волновая функция
Волновая функция
Волновая функция
Волновая функция
Волновод
Волновод акустический
Волновод акустический
Волновод акустический
Волновод акустический
Волновод атмосферный
Волновод диэлектрический
Волновод ионосферный
Волновод канальный
Волновод металлический
Волновод оптический, то же, что световод
Волновод плазменный
Волновод планарный
Волновод полосковый
Волновод, микро. .. (микроволновод)
Волноводная дисперсия
Волноводное распространение радиоволн
Волноводные моды
Волноводный эффект
Волновое сопротивление в акустике
Волновое сопротивление в газовой динамике
Волновое сопротивление в газовой динамике
Волновое сопротивление в тяжёлой жидкости
Волновое сопротивление линии передачи
Волновое уравнение
Волновое число
Волновое число
Волновой вектор
Волновой импеданс
Волновой коллапс
Волновой коллапс
Волновой пакет
Волновой параметр
Волновой пучок
Волновой пучок
Волновой синхронизм
Волновой синхронизм
Волновой фронт
Волновые ускорителя
Волны
Волны акустические поверхностные
Волны альвеновские
Волны альвеновские
Волны альвеновские
Волны бегущие
Волны блоховские
Волны Блюштейна — Гуляева
Волны в плазме
Волны ван Кампена
Волны взрывные
Волны взрывные
Волны внутренние (внутренние гравитационные волны)
Волны вторичного пробоя
Волны гравитационные
Волны гравитационные
Волны Гуляева — Блюштейна
Волны Гуляева — Блюштейна
Волны де Бройля
Волны дебаевские
Волны дебаевские
Волны Деймона — Эшбаха
Волны декаметровые
Волны дециметровые
Волны длинные
Волны дрейфовые
Волны дрейфовые
Волны зарядовой плотности в металлах
Волны зарядовой плотности в металлах
Волны земные
Волны и колебания в атмосферах Солнца, звёзд и планет
Волны и колебания в атмосферах Солнца, звёзд и планет
Волны и колебания нелинейные
Волны изгибные
Волны ионизационные
Волны капиллярные
Волны капиллярные
Волны капиллярные
Волны кноидальные
Волны короткие (декаметровые волны)
Волны кристаллизационные
Волны ленгмюровские
Волны ленгмюровские
Волны ленгмюровские
Волны ленгмюровские
Волны Лэмба
Волны Лява
Волны Лява
Волны магнитозвуковые
Волны магнитозвуковые
Волны магнитозвуковые быстрые
Волны магнитостатические
Волны магнитоупругие
Волны МГД (МГД-волны)
Волны МГД (МГД-волны)
Волны метровые
Волны миллиметровые
Волны на поверхности жидкости
Волны на поверхности жидкости
Волны нормальные (волны собственные)
Волны обратные
Волны парциальные
Волны парциальные
Волны парциальные
Волны плоские
Волны поверхностные акустические
Волны поверхностные оптические (поверхностные поляритоны)
Волны поперечные
Волны продольные
Волны простые
Волны рекомбинационные
Волны рентгеновские стоячие
Волны Римана
Волны Римана
Волны Римана
Волны Рэлея
Волны Рэлея
Волны Рэлея
Волны сантиметровые
Волны сверхдлинные
Волны сдвиговые
Волны случайные
Волны случайные
Волны собственные, то же, что нормальные волны
Волны спиновой плотности
Волны спиновые
Волны спиновые ядерные
Волны средние
Волны Стонли (Стоунли волны)
Волны Стонли (Стоунли волны)
Волны стоячие
Волны стоячие
Волны стоячие рентгеновские
Волны субмиллиметровые
Волны сферические
Волны сферические
Волны температурные
Волны ударные
Волны ударные
Волны ударные
Волны ударные
Волны ударные бесстолкновительные
Волны уединённые
Волны ультракороткие
Волны упругие
Волны упругие
Волны упругие
Волны упругопластические
Волны утекающие
Волны цилиндрические
Волны цилиндрические
Волны электромагнитные
Волны электронные
Волны, авто. .. (автоволны)
Волны, авто… (автоволны)
Волны, авто… (автоволны)
Волны, радио… (радиоволны)
Волоконная оптика
Волоконно-оптический гироскоп
Вольт
Вольта правило
Вольт-амперная характеристика
Вольтера — Лотки модель, см. Лотки — Вольтерры уравнения
Вольтерры уравнение
Вольтерры ядро
Вольфа числа
Вольфа числа
Вольфа — Райе звёзды
Вольфрам
Восприимчивость диэлектрическая
Восприимчивость магнитная
Восприимчивость нелинейная
Восприимчивость нелинейная
Восприимчивость обобщённая
Восстановления коэффициент в теории удара
Вращательная дисперсия, то же, что дисперсия оптического вращения
Вращательная способность
Вращательное движение твёрдого тела
Вращательное движение твёрдого тела
Вращательное движение ядра
Вращательное преобразование
Вращательное преобразование
Вращательные спектры
Вращающий момент
Вращение внутреннее
Вращение галактик
Вращение звёзд осевое
Вращение Земли осевое
Вращение магнитное удельное Верде постоянная)
Вращение плоскости поляризации магнитное, см. Фарадея эффект
Вращение плоскости поляризации света
Вращений группа
Вращения образца метод
Времени обращение
Временнподобный вектор
Временнбе сопротивление
Временной фильтр
Время
Время
Время возврата
Время газодинамическое
Время жизни нестабильного состояния квантовомеханической системы
Время затухания люминесценция
Время когерентности
Время когерентности
Время когерентности
Время максвелловское
Время мёртвое (детектора)
Время реверберации
Время релаксации
Время релаксации
Время релаксации импульса
Время релаксации максвелловской
Время релаксации фазовой
Время собственное
Время собственное
Время Хаббла
Вронского определитель
Вселенная
Вселенной «тепловая смерть»
Вселенной «тепловая смерть»
Вселенной асимметрия барионная
Вселенной асимметрия барионная
Вселенной асимметрия барионная
Вселенной возраст
Вселенной возраст
Вселенной возраст
Вселенной горячей теория
Вселенной горячей теория
Вселенной доменная структура
Вселенной критическая плотность
Вселенной крупномасштабная структура
Вселенной крупномасштабная структура
Вселенной раздувающейся (инфляционной) теория
Вселенной раздувающейся (инфляционной) теория
Вселенной раздувающейся (инфляционной) теория
Вселенной топология
Вселенной энтропия
Всемирного тяготения закон
Вспыхивающие звезды
Вспышка гелиевая (в астрофизике)
Вспышка на Солнце
Встречно-штыревые преобразователи
Встречно-штыревые преобразователи
Встречные пучки
Вторая вязкость
Вторая космическая скорость
Вторичная ионная эмиссия
Вторичная, электронная эмиссия
Вторичного пробоя волны
Вторичное квантование
Второе начало термодинамики
Второе начало термодинамики
Второй звук
Второй звук
Второй звук
Второй звук
Второй поляризационный момент
Вугеля — Фулчера закон
Вудворда — Гоффмана правила
Вудса — Саксона потенциал, см. Потенциал Вудса — Саксона
Вульфа правило
Вульфа точка
Вульфа — Брэгга условие, то же, что Брэгга — Вульфа условие
Выборочный метод
Вывод пучка из ускорителя
Выигрыш Жакино
Выигрыш Фелжета
Выносливость материалов
Вынужденное излучение (индуцированное излучение)
Вынужденное излучение (индуцированное излучение)
Вынужденное испускание (индуцированное испускание)
Вынужденное испускание (индуцированное испускание)
Вынужденное комбинационное рассеяние
Вынужденное комбинационное рассеяние
Вынужденное рассеяние света
Вынужденные колебания
Выпрямитель
Выпрямленная диффузия
Выращивание монокристаллов
Вырождение в квантовой теории
Вырождение вакуума
Вырождение случайное
Вырождения температура
Вырождения температура
Вырожденная гипергеометрическая функция
Вырожденная зона
Вырожденные звёзды
Вырожденные колебания молекул
Вырожденный газ
Вырожденный газ
Вырожденный полупроводник
Высоковольтная фотоэдс
Высоковольтная фотоэдс
Высоковольтные разряды
Высоковольтный ускоритель
Высокоионизованные атомы
Высокомолекулярные соединения
Высокоспнновые состояния ядер
Высокоспнновые состояния ядер
Высокотемпературные сверхпроводники
Высокочастотная дуга
Высокочастотная корона
Высокочастотная проводимость
Высокочастотный разряд
Высокочастотный разряд
Высокочастотный разряд
Высота звука
Высота звука
Высота метацентрическая
Высота метацентрическая
Выстраивание
Выстраивание
Выстраивание, само. .. (самовыстраивание)
Выстроенности тензор
Выстроенность
Выстроенность
Выход квантовый (прибора)
Выход люминесценции
Вязкое разрушение
Вязкопластичное тело
Вязкость
Вязкость вторая
Вязкость кинематическая (коэффициент кинематической вязкости)
Вязкость компонент плазмы
Вязкость магнитная (магнитное последействие)
Вязкость объёмная
Вязкость сдвиговая
Вязкость фононная
Вязкоупругое тело
Вязкоупругость
Вязко-хрупкий переход



(PDF) Как понимать квантовую механику

520 ПРЕДМЕТНЫЙ УКАЗАТЕЛЬ

Камерлинг-Оннес, Хейке, 25

Капица, П¨

етр Леонидович, 24, 25

Капица, Сергей Петрович, 508

Кларк, Артур, 15

Колмогоров, Андрей Николаевич,

201

Конан-Дойль, Артур, 506

Кэрролл, Льюис, xv, 32, 67, 279, 280,

344

Лагранж, Жозеф Луи, 36, 41

Ландау, Лев Давыдович, 1, 115

Лаплас, Пьер-Симон, 39, 310

Лем, Станислав, 38

Ленин, Владимир Ильич, 279, 291

Лец, Станислав Ежи, 29

Лиувилль, Жозеф, 151, 152, 164

Максвелл, Джеймс Клерк, 9

Малинецкий, Георгий Геннадиевич,

503

Манько, Владимир Иванович, 426

Менделеев, Дмитрий Иванович, 22

Менский, Михаил Борисович, 313

Мизра, Байдьянат, 221

Милликен, Роберт Эндрюс, 14

Мопертюи,Пьер-Луи,41

Н¨

етер, Эмма, 331

Нахмансон, Рауль С. , 291

Нейман, Иоганн фон, 115, 305

Ньютон, Исаак, 7, 29, 41

ОТО, см. теория относительности

Паули, Вольфганг, 312

Пенроуз, Роджер, 24, 216, 311

Переслегин, Сергей Борисович,

504–506, 510

Планк, Макс, 44

Поппер, Карл, 323

Пушкин, Александр Сергеевич, 219

Салам, Абдус, 11

Сахаров, Андрей Дмитриевич, 15

Симпликий, 220

Сударшан, Джордж, 221

Уилер, Джон, 290

Фейнман, Ричард, 67, 320

Фоменко, Анатолий Тимофеевич,

505

Халфин, Леонид Александрович,

221

Хренников, Андрей Юрьевич, 235,

300

Чедвик, Джеймс, 13

Шр¨

едингер, Эрвин, 33, 206, 281, 313

Штурм, Шарль, 164

Эверетт, Хью III, 232, 267, 305, 323

Эйлер, Леонард, 41

Эйнштейн, Альберт, 44, 280, 293

Эренфест, Павел Сигизмундович,

293

Юкава, Хидэки, 12

Юнг, Карл Густав, 312

адрон, 11–14

акустика, 48

алгебра Ли, 146, 438, 439, 451

амплитуда вероятности, 34, 49, 52,

57, 59, 60, 63, 65, 67, 258, 411

— и действие, 414

Программа ФЭКС-2021 — XII международный симпозиум по фотонному эхо и когерентной спектроскопии (ФЭКС-2021) памяти профессора Виталия Владимировича Самарцева

Скачать расписание докладов ФЭКС-2021 (финальная версия).


Скачать программу ФЭКС-2021 (финальная версия).

Программа ФЭКС-2021

25 октября
(понедельник)

ФИЦ «Казанский научный центр РАН» (ул. Лобачевского, д. 2/31)

08.00 – 09.20       Регистрация участников.

09.20 – 09.40       Открытие симпозиума.

Сопредседатели программного комитета:

д.ф.-м.н., проф. РАН, директор ФИЦ «Казанский научный центр РАН», зав. кафедрой КФУ Калачев А.А.

д.ф.-м.н., проф. РАН, руководитель Троицкого обособленного подразделения ФИАН, зав. отделом Института спектроскопии РАН, зав. кафедрой МПГУ Наумов А.В.

                           

Пленарная секция «Актуальные проблемы когерентной и квантовой оптики»
Руководители секции: Наумов А.В., Калачев А.А.

09.40 – 10.20       Козлов Сергей Аркадьевич (Университет ИТМО), М. В. Мельник, А.Н. Цыпкин, А.А. Дроздов, И.Р. Арцер, А.О. Исмагилов, И.О. Воронцова, М.О. Жукова, Сюрпризы нелинейной оптики импульсного терагерцового излучения (приглашенная пленарная лекция).

10.20 – 11.00       (онлайн) Долгих Григорий Иванович (Тихоокеанский океанологический институт имени В.И. Ильичёва ДВО РАН), Лазерно-интерференционные системы исследования геосферных процессов (приглашенная пленарная лекция).

11.00 – 11.20       Кофе-брейк

 

Секция «Квантовая оптика и квантовые технологии»
Руководитель секции: Козлов С.А.

11.20 – 11.50       (онлайн) Фофанов Яков Андреевич (Институт аналитического приборостроения РАН), В.В. Манойлов, И.В. Заруцкий, А.С. Курапцев, Лазерная диагностика слабых поляризационных откликов ансамблей наночастиц (приглашенный доклад).

11. 50 – 12.10       (онлайн) Бирюков Александр Александрович (Самарский государственный университет путей сообщения), Непертубативное вычисление вероятности многофотонной ионизации атомов, молекул методом интегрирования по траекториям.

12.10 – 12.30       (онлайн) Киселев Алексей Дониславович (Университет ИТМО), А.А. Гайдаш, А.В. Козубов, Г.П. Мирошниченко, Раним Али, Эффекты межмодовых взаимодействий в динамике Линдблада смешанных поляризационных состояний.

12.30 – 12.50       Попов Евгений Николаевич (Университет ИТМО), А.И. Трифанов, Проблема интерпретации поляризационного состояния неклассического многомодового света.

12.50 – 14.00       Обед

 

Секция «Эффекты нелинейного взаимодействия излучения с веществом»
Руководитель секции: Котова С.П.

14.00 – 14.40       (онлайн) Hemmer Philip (Texas A&M University (USA), ФИЦ «Казанский научный центр РАН»), Fluorescent diamond and phosphor nanoparticles for quantum biosensing (приглашенная пленарная лекция).

14.40 – 15.00       Лебедев Николай Михайлович (Российский квантовый центр), К.Н. Миньков, И.А. Биленко, Использование компьютерного зрения для изго-товления растянутого оптического волокна.

15.00 – 15.20       Набиева Лилия Ялиловна (Казанский федеральный университет), А.А. Гарифуллин, Р.Х. Гайнутдинов, Эффекты сильного взаимодействия в спектрах излучения квантовой точки: обобщение модели независимых бозонов.

15.20 – 15.40       Стремоухов Сергей Юрьевич (Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова), А.В. Андреев, Генерация гармоник высокого порядка в газах, взаимодействующих с двухчастотными лазерными полями среднего ИК диапазона.

15.40 – 16.00         (онлайн) Шленов Святослав Александрович (Московский государственный университете им. М.В. Ломоносова), A.A. Дергачев, Ф.И. Сойфер, Самовоздействие и формирование аксиально несимметричного оптического вихря в кольцевом лагерр-гауссовом пучке с возмущениями.

16.00 – 16.15       Кофе-брейк

 

Секция «Новые материалы и методы фотоники»
Руководитель секции: Аракелян С.М.

16.15 – 16.40       Котова Светлана Павловна (Самарский филиал ФИАН), А.В. Коробцов, Н.Н. Лосевский, А.М. Майорова, С.А. Самагин, Манипуляция микроскопическими объектами в оптико-конвективных ловушках (приглашенный доклад).

16.40 – 17.00       (онлайн) Давлетшин Николай Николаевич (Сибирский федеральный университет), Д.А. Иконников, В.С. Сутормин, Ф.А. Барон, А.М. Вьюнышев, Жидкокристаллическая ячейка как генератор спекл-структур для получения фантомных изображений.

17.00 – 17.20       (онлайн) Старухин Александр Степанович (Институт физики им. Б.И. Степанова НАН Беларуси), Ю. Король, T. Павич, А. Романенко, Л. Гайна, Влияние водно-мицеллярных сред на спектральные и фотофизические параметры гидрофобных порфиринов.

17.20 – 17.40       Соколова Дина (Московский физико-технический институт (национальный исследовательский университет)), А.В. Кацаба, С.А. Амброзевич, В.Ф. Разумов, Влияние типа пассивирующего лиганда на фотоэлектрические характеристики фотодетекторов инфракрасного диапазона на основе коллоидных нанокристаллов HgSe.

17.40 – 18.00       Шмелев Артемий Геннадьевич (Казанский физико-технический институт им. Е.К. Завойского ФИЦ «Казанский научный центр РАН»), А.Л. Шмакова, А.В. Леонтьев, Д.К. Жарков, В.Г. Никифоровв, Кинетика нелинейно-оптических свойств новых полимерных композитов.

 

26 октября
(вторник)

ФИЦ «Казанский научный центр РАН» (ул. Лобачевского, д. 2/31)

 

Пленарная секция «Актуальные проблемы когерентной и квантовой оптики»
Руководители секции: Наумов А.В., Калачев А.А.

09. 00 – 09.40       (онлайн) Камчатнов Анатолий Михайлович (Институт спектроскопии РАН), Теория и наблюдения дисперсионных ударных волн в нелинейно-оптических системах (приглашенная пленарная лекция).

 

Секция «Спектроскопия ультрабыстрых процессов»
Руководители секции: Чекалин С.В., Белоненко М.Б.

09.40 – 10.00       Устинов Николай Витальевич (Калининградский институт управления), С.В. Сазонов, Оптико-терагерцовые солитоны в квадратично нелинейных средах.

10.00 – 10.20       Курапцев Алексей Сергеевич (Санкт-Петербургский политехнический университет Петра Великого), И.М. Соколов, Распространение света в трехмерном неупорядоченном атомном ансамбле в волноводе.

10.20 – 10.40       (онлайн) Гейнц Илья Юрьевич (Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова), Е.Д. Залозная, Влияние дисперсии групповой скорости на динамику спектра фемтосекундного импульса при филаментации в прозрачном диэлектрике.

10.40 – 11.00       Соловьев Иван Александрович (Санкт-Петербургский государственный университет), Ю.В. Капитонов, И.А. Югова, С.А. Елисеев, Ю.П. Ефимов, В.А. Ловцюс, С.В. Полтавцев, Обнаружение когерентной динамики темных экситонов в квантовой яме InGaAs/GaAs с помощью спин-зависимого фотонного эха.

11.00 – 11.20       Кофе-брейк

11.20 – 11.50       (онлайн) Чекалин Сергей Васильевич (Институт спектроскопии РАН), Е.Д. Залозная, А.Е. Дормидонов, В.П. Кандидов, В.О. Компанец, А.А. Мельников, Динамика формирования, распространения и самовосстановления световых пуль в прозрачных диэлектриках (приглашенный доклад).

 

Секция «Квантовая оптика и квантовые технологии»
Руководители секции: Калачев А.А., Гайнутдинов Р.Х.

11.50 – 12.10       Петров Иван Витальевич (Московский физико-технический институт), Н.  Борисов, А.С. Тайдуганов, Несимметричная коррекция ошибок в сетях квантового распределения ключа.

12.10 – 12.30       Прудковский Павел Андреевич (Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова), Оптико-терагерцовое бифотонное поле: матрица рассеяния и корреляционные свойства.

12.30 – 12.50       (онлайн) Алоджанц Александр Павлович (Университет ИТМО), Д.В. Царёв, Т.В. Нго, Квантовая метрология за пределом Гейзенберга в присутствии потерь частиц на основе атомных солитонов.

12.50 – 14.00       Обед

 

Секция «Эффекты нелинейного взаимодействия излучения с веществом»
Руководитель секции: Белоненко М.Б.

14.00 – 14.40       (онлайн) Белоненко Михаил Борисович (Волгоградский государственный университет), Н.Н. Конобеева, Световые пули в графеновых системах: от идеальных систем к реальным (приглашенная пленарная лекция).

14. 40 – 15.00      (онлайн) Двужилова Юлия Владимировна (Волгоградский государственный университет), И.С. Двужилов, И.А. Челнынцев, Т.Б. Шилов, М.Б. Белоненко, Бездифракционные импульсы Эйри-Бесселя в фотонном кристалле из углеродных нанотрубок.

15.00 – 15.20       Борознин Сергей Владимирович (Волгоградский государственный университет), И.В. Запороцкова, Н.П. Борознина, Е.С. Дрючков, Ю.В. Бутенко, М.Б. Белоненко, Углеродные нанотрубки, допированные бором, как основа для двумерных фотонных кристаллов.

15.20 – 15.40 (онлайн) Конобеева Наталия Николаевна (Волгоградский государственный университет), Э.Г. Федоров, М.С. Мохов, Н.Н. Розанов, М.Б. Белоненко, Особенности распространения лазерных пучков в массиве примесных углеродных нанотрубок.

15.40 – 16.00       (онлайн) Белоненко Михаил Борисович (Волгоградский государственный университет), Н.Н. Конобеева, Влияние параметра порядка на динамику предельно короткого импульса в оптически анизотропной среде с углеродными нанотрубками.

16.00 – 16.15       Кофе-брейк

 

Секция «Спектроскопия и микроскопия одиночных квантовых излучателей»
Руководители секции: Котова С.П., Шмелев А.Г.

16.15 – 16.40       (онлайн) Еремчев Иван Юрьевич (Институт спектроскопии РАН, МПГУ), М.А. Князева, А.О. Тарасевич, А.В. Наумов, Мерцание люминесценции и замедленной люминесценции одиночных полупроводниковых нанокристаллов (приглашенный доклад).

16.40 – 17.00       Перепелица Алексей Сергеевич (Воронежский государственный университет), О.В. Овчинников, М.С. Смирнов, И.Г. Гревцева, Т.С. Кондратенко, С.В. Асланов, Преобразование локализованных состояний при формировании люминесцирующих core/shell структур на основе квантовых точек Ag2S.

17.00 – 17.20       Гладуш Максим Геннадьевич (Институт спектроскопии РАН/ МПГУ), Фотолюминесценция ансамблей квантовых излучателей в прозрачных средах.

17.20 – 17.40       Никифоров Виктор Геннадьевич (Казанский физико-технический институт им. Е.К. Завойского ФИЦ «Казанский научный центр РАН»), Роль многофононных переходов в апконверсионных процессах наночастиц YVO4: Yb, Er.

17.40 – 18.00       (онлайн) Абрамов Валерий Сергеевич (Донецкий физико-технический институт им. А.А. Галкина), Активные объекты, черные дыры и бозон Хиггса во фрактальных квантовых системах.

 

27 октября
(среда)

ФИЦ «Казанский научный центр РАН» (ул. Лобачевского, д. 2/31)

 

XXV Юбилейная международная молодежная научная школа
«Когерентная оптика и оптическая спектроскопия» (КООС-2021)

 

Руководители секции: Салахов М.Х., Наумов А.В.

09.00 – 09.20       Открытие КООС-2021.

Ректор Школы, президент Академии наук Республики Татарстан, д. ф.-м.н., профессор Салахов М.Х.
Директор Института физики КФУ, д.ф.-м.н. Гафуров М.Р.
Руководитель Троицкого обособленного подразделения ФИАН, зав. отделом Института спектроскопии РАН, зав. кафедрой МПГУ, д.ф.-м.н., профессор РАН, Наумов А.В.
Директор ФИЦ «Казанский научный центр РАН», зав. кафедрой КФУ, д.ф.-м.н. профессор РАН Калачев А.А.

09.20 – 10.00       Колачевский Николай Николаевич (Физический институт им. П.Н. Лебедева РАН), Квантовые вычисления с использованием одиночных ионов (приглашенная пленарная лекция).

10.00 – 10.20       (онлайн) Габитов Ильдар Равилевич (Университет Аризоны), Название уточняется (приглашенный доклад).

10.20 – 10.40      (онлайн) Башаров Асхат  Масхудович (НИЦ «Курчатовский институт»), Глобальный и локальный подходы к квантовой теории открытых систем (приглашенный доклад).

10.40 – 11.00     Карасев Дмитрий Валерьевич (Марийский государственный университет), Приближенные методы расчета диаграмм обратного рассеяния электромагнитного поля многослойных объектов сложной геометрической формы.

11.00 – 11.20       Кофе-брейк

 

Секция «Фотонное эхо. Оптические когерентные и кооперативные явления»
Руководитель секции: Колачевский Н.Н.

11.20 – 11.50       Яковлев Дмитрий Робертович (TU Dortmund University), Спиновая когерентность электронов и дырок в кристаллах и нанокристаллах перовскитов (приглашенный доклад).

11.50 – 12.30       Белых Василий Валерьевич (Физический институт им. П.Н. Лебедева РАН), Когерентная радиооптическая спектроскопия электронной спиновой динамики (приглашенная пленарная лекция).

12.30 – 12. 50       Рыжов Игорь Викторович (Российский государственный педагогический университет им. А.И. Герцена), Р.Ф. Маликов, В.А. Малышев, А.В. Малышев, Оптический отклик 2D сверхрешётки трёхуровневых Λ-излучателей: эффекты дефазировки состояний.

12.50 – 14.00       Обед

 

Секция «Атомная оптика и нанооптика»
Руководитель секции: Харинцев С.С.

14.00 – 14.20       Гладуш Юрий Геннадьевич (Сколковский институт науки и технологий), А. Мкртчан, Д. Копылова, Д. Красников, А. Насибулин, Управляемая импульсная генерация в волоконных лазерах с помощью однослойных углеродных нанотрубок.

14.20 – 14.40       Лобанов Валерий Евгеньевич (Российский квантовый центр), А.Е. Шитиков, Р.Р. Галиев, Н.М. Кондратьев, Генерация векторных платиконов и гибридных платикон-солитонных комплексов в высокодобротных оптических микрорезонаторах модулированной накачкой.

14.40 – 15.00       (онлайн) Иконников Денис Андреевич (Институт физики им. Л.В. Киренского Сибирского отделения Российской академии наук — обособленное подразделение ФИЦ КНЦ СО РАН), С.А. Мысливец, В.Г. Архипкин, А.М. Вьюнышев, Трехмерные комплексные вихревые оптические решетки.

15.00 – 15.20       Мкртчян Арам Арсенович (Сколковский институт науки и технологий), Ю. Гладуш, С. Комракова, П. Ан, А. Голиков, В. Ковалюк, Г. Гольцман, А. Насибулин, Углеродные нанотрубки в интегральной оптике для усиления оптической нелинейности.

15.20 – 15.40       Веревкина Ксения Юрьевна (Волгоградский государственный университет), И.Ю. Верёвкин, В.В. Яцышен, М.Б. Белоненко, Анализ особенностей отражения периодической структуры с внедрённым резонансным слоем.

15.40 – 16.00       (онлайн) Данилин Андрей Николаевич (Российский квантовый центр), Г.Д. Слиньков, К.Н. Миньков, В.Е. Лобанов, И.А. Биленко, Высокодобротный оптический микрорезонатор из магнитооптического материала.

16.00 – 16.15       Кофе-брейк

 

Секция «Фотонное эхо. Оптические когерентные и кооперативные явления»
Руководитель секции: Сазонов С.В.

16.15 – 16.40       Моисеев Сергей Андреевич (Казанский квантовый центр, Казанский национальный исследовательский университет имени А.Н. Туполева), Р.В. Урманчеев, Теорема площадей фотонного эха в резонаторе и оптически плотной среде (приглашенный доклад).

16.40 – 17.00       Баженов Андрей Юрьевич (Университет ИТМО), М.М. Никитина, А.П. Алоджанц, Сверхизлучательный фазовый переход в комплексных сетевых структурах.

17.00 – 17.20       Пахомов Антон Владимирович (Санкт-Петербургский государственный университет), Р.М. Архипов, И.В. Бабушкин, М.В. Архипов, Н.Н. Розанов, Сверхбыстрое управление субволновыми решетками населенностей в резонансной среде.

17.20 – 17.40       (онлайн) Архипов Ростислав Михайлович (Санкт-Петербургский государственный университет), М.В. Архипов, А.В. Пахомов, Н.Н. Розанов, Униполярный свет: перспективы получения и применения.

17.40 – 18.00       Баранцев Константин Анатольевич (Санкт-Петербургский политехнический университет Петра Великого), А.Н. Литвинов, Автобалансная спектроскопия резонанса когерентного пленения населенностей в оптически плотной газовой ячейке.

18.00 – 18.20       (онлайн) Кук Илья Андреевич (Сколковский институт науки и технологий), Д. Гибни, И.Р. Габитов, Машинное обучение и обратная задача рассеяния в оптоволоконной связи.

 

28 октября
(четверг)

ФИЦ «Казанский научный центр РАН» (ул. Лобачевского, д. 2/31)

 

Секция «Фотонное эхо. Оптические когерентные и кооперативные явления»
Руководители секции: Калачев А. А., Кулик С.П.

09.00 – 09.40       Акимов Илья Андреевич (TU Dortmund), Спин-зависимое фотонное эхо в полупроводниковых квантовых ямах и точках (приглашенная пленарная лекция).

09.40 – 10.00       (онлайн) Хасанов Олег Хайруллович (Научно-производственный центр Национальной академии наук Беларуси по материаловедению), Г.А. Русецкий, О.М. Федотова, Т.Г. Митрофанова. В.В. Самарцев, Эхо-спектроскопия нанокомпозитов с полупроводниковыми квантовыми точками.

10.00 – 10.20       Попов Иван Иванович (Поволжский государственный технологический университет), К.А. Волков, А.А. Гладышева, А.Г. Козырев, А.Ю. Леонтьев, А.В. Мороз, Н.И. Сушенцов, Р.В. Юсупов, Фотонное эхо на экситонах и трионах в наноразмерных ловушках в тонких пленках.

10.20 – 10.40       (онлайн) Гущин Лев Анатольевич (Институт прикладной физики РАН), Р.А. Ахмеджанов, И.В. Зеленский, В.А. Низов, Н.А. Низов, Д. А. Собгайда, Наблюдение когерентных и нелинейных эффектов в ансамблях NV-центров в алмазе в микроволновом диапазоне при комнатной температуре.

10.40 – 11.00       (онлайн) Бугай Александр Николаевич (Объединенный институт ядерных исследований), Моделирование формирования повреждений ДНК при действии интенсивного лазерного излучения.

11.00 – 11.20       Кофе-брейк

 

Секция «Квантовая оптика и квантовые технологии»
Руководители секции: Акимов И.А., Гайнутдинов Р.Х.

11.20 – 11.50       Масалов Анатолий Викторович (Физический институт им. П.Н. Лебедева РАН), Р. Сингх, Г.Г. Амосов, Состояния шредингеровского кота в процессе генерации второй оптической гармоники (приглашенный доклад).

11.50 – 12.30       Кулик Сергей Павлович (Центр квантовых технологий физического факультета МГУ имени М.В. Ломоносова), Квантовые технологии: что происходит в России и в мире (приглашенная пленарная лекция).

12.30 – 12.50      Горохов Александр Викторович (Самарский национальный исследовательский университет имени академика С.П. Королева), Г.И. Ерёменко, Комплексные кэлеровы многообразия и квантовая когерентность.

12.50 – 14.00       Обед

14.00 – 14.20       Турайханов Динислам Амарович (Казанский физико-технический институт им. Е.К. Завойского ФИЦ Казанский научный центр РАН), Д.О. Акатьев, А.В. Васильев, Ф.М. Аблаев, А.А. Калачев, Квантовое хэширование на однофотонных состояниях с орбитальным угловым моментом.

14.20 – 14.40       Бережной Александр Дмитриевич (ФИЦ «Казанский научный центр РАН»), А.И. Закиров, А.А. Калачев, Рамановская квантовая память на кремний-вакансионных центрах в алмазе.

14.40 – 15.00       Решетников Даниил Дмитриевич (Санкт-Петербургский государственный университет), А. С. Лосев, Использование радиального индекса лагер-гауссовых мод в модели рамановской квантовой памяти.

15.00 – 15.20       (онлайн) Егоров Владимир Ильич (Университет ИТМО), Э.О. Самсонов, В.В. Чистяков, А.В. Козубов, А.А. Гайдаш, С.В. Смирнов, Ф.Д. Киселев, А.Е. Иванова, Б.А. Наседкин, Р.К. Гончаров, Д.Н. Кириченко, Б.Е. Первушин, А.В. Зиновьев, И.М. Филипов,  Ю.А. Адам, А.А. Сантьев, Г.П. Мирошниченко, А.Д. Киселёв, C.Э. Хоружников, С.А. Козлов, Квантовая коммуникация на боковых частотах модулированного излучения.

15.20 – 15.40       Вашукевич Евгений Александрович (Санкт-Петербургский государственный университет), Т.Ю. Голубева, Ю.М. Голубев, Квантовые гейты для кудитов с орбитальным угловым моментом на основе квантовой памяти.

15.40 – 16.00       Козубов Антон Владимирович (Волгоградский государственный университет А.А. Гайдаш, Г.П. Мирошниченко, Атака с квантовым управлением: на пути к совместной оценке протокольных и аппаратных уязвимостей.

16.00 – 16.15       Кофе-брейк

 

Секция «Плазмоника и нанофотоника»
Руководители секции: Масалов А.В., Дзедолик И.В.

16.15 – 16.40       (онлайн) Дзедолик Игорь Викторович (Крымский федеральный университет им. В.И. Вернадского), Нелинейные поверхностные плазмон-поляритоны в планарных волноводах (приглашенный доклад).

16.40 – 17.00       (онлайн) Бедин Сергей Александрович (Московский педагогический государственный университет), Е.П. Кожина, Шаблонный синтез SERS-активных поверхностей.

17.00 – 17.20       (онлайн) Шитиков Артем Евгеньевич (Международный центр квантовой оптики и квантовых технологий), В.Е. Лобанов, Н.М. Кондратьев, Е.А. Лоншаков, И.А. Биленко, Оптические частотные гребенки в лазере с переключаемым усилением в режиме затягивания.

17.20 – 17.40       Грициенко Александр Владимирович (Физический институт им. П.Н. Лебедева РАН), С.П. Елисеев, Н.С. Курочкин, П.B. Лега, А.П. Орлов, А.С. Ильин, А.Г. Витухновский, Радиационные свойства гибридной наноантенны “куб-в-чашке”.

17.40 – 18.00       (онлайн) Харламова Юлия Алексеевна (Казанский национальный исследовательский технический университет им. А.Н. Туполева), Н.М. Арсланов, С.А. Моисеев, Быстрое сохранение фотонного кубита в интегральной волноводно-резонаторной схеме.

18.00 – 18.20       (онлайн) Дерепко Виолетта Николаевна (Воронежский государственный университет), О.В. Овчинников, М.С. Смирнов, Плазмон-экситонное взаимодействие в смесях квантовых точек CdS и серебряных наносфер.

18.30 – 20.30       Стендовая секция КООС-2021.

Показать список докладов


1. Башмакова Елизавета Николаевна (Санкт-Петербургский государственный университет), Е.А. Вашукевич, Т.Ю. Голубева, Ю.М. Голубев, Эффективная генерация сжатых состояний света с использованием мод Лагерра-Гаусса в процессе спонтанного параметрического рассеяния.
2. Газизов Алмаз Рашитович (Казанский федеральный университет), М.Х. Салахов, С.С. Харинцев, Электронные состояния нитрида и оксинитрида циркония с близкой нулю диэлектрической проницаемостью.
3. Гайдаш Андрей Алексеевич (Университет ИТМО), А.В. Козубов, Г.П. Мирошниченко, Влияние различных топологий на стойкость однонаправленного ключевого транспорта в магистральных квантовых сетях.
4. (онлайн) Гилязов Ленар Ришатович (Казанский национальный исследовательский технический университет им. А.Н. Туполева), М.Э. Сибгатуллин, Н.М. Арсланов, Моделирование и оптимизация оптического делителя планарного волновода из нитрида кремния.
5. Горелов Илья Кириллович (Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова), А.Е. Шитиков, В.Е. Лобанов, К.Н. Миньков, Н.М. Кондратьев, И.А. Биленко, Усиленные оптические частотные гребенки на основе эффекта затягивания в микрорезонаторах с нормальной дисперсией.
6. (онлайн) Гущин Сергей Вячеславович (Национальный исследовательский Мордовский государственный университет им. Н. П. Огарёва), Ляпин А.А., Рябочкина П.А., Чернов М.В., Кузнецов С.В., Пройдакова В.Ю., Федоров П.П., Исследование характеристик ап-конверсионной люминесценции порошков SrF2:Ho и SrF2:Ho,Yb при возбуждении на уровень 5I7 ионов Ho3+.
7. Давлетханов Айваз Ильгизович (Сколковский институт науки и технологий), А.А. Мкртчан, Ю.Г. Гладуш, А.Г. Насибулин, Влияние формы кривой насыщения поглощения на эффективность фемтосекундной лазерной генерации.
8. Дмитриев Никита Юрьевич (Российский квантовый центр), Н.Ю. Дмитриев, К.Н. Миньков, Н.М. Кондратьев, В.Е. Лобанов, А.Н. Данилин, И.А. Биленко, Универсальный и доступный метод измерения дисперсионных характеристик микрорезонаторов с большим значением области свободной дисперсии.
9. Дрязгов Михаил Александрович (Высшая школа экономики), Н.О. Симонов, Ю.П. Корнеева, А.А. Корнеев, Однофотонный сверхпроводящий микрополосковый детектор с разрешением числа фотонов.
10. Жарков Дмитрий Константинович (Казанский физико-технический институт им. Е.К. Завойского ФИЦ Казанский научный центр РАН), Д.А. Клезович, К.В. Писцова, А.В. Пашкевич, О.Х. Хасанов, Н.М. Лядов, А.Л. Шмакова, А.Г. Шмелев, А.В. Леонтьев, В.Г. Никифоров, Синтез и перенос энергии в апконверсионных наночастицах Yb,Er:YVO4.
11. Зинатуллин Эдуард Рустемович (Санкт-Петербургский государственный университет), С.Б. Королев, Т.Ю. Голубева, Уменьшение ошибки телепортации с помощью кубического фазового затвора.
12. Кондратьев Никита Михайлович (Российский квантовый центр), Р.Р. Галиев, Затягивание при сильной обратной связи и лазер с внешним резонатором.
13. Корюкин Артем Валерьевич (Казанский федеральный университет), Квантовые модели для задач поиска минимального пути обхода.
14. Лоншаков Евгений Александрович (Российский квантовый центр), Н.М. Кондратьев, А.Е. Уланов, Д.А. Чермошенцев, А.Е. Шитиков, Влияние обратной волны, отраженной от интегрального волновода на спектр многочастотного лазерного диода.
15. Медведева Светлана Сергеевна (Университет ИТМО), А. А. Гайдаш, А.В. Козубов, Г.П. Мирошниченко, А.Д. Киселев, Исследование динамики вторых моментов операторов Стокса с учетом межмодового взаимодействия.
16. (онлайн) Москаленко Мария Александровна (Университет ИТМО), В.Г. Катасонов, А.И. Трифанов, Микроскопическое моделирование фазовой модуляции света.
17. Наседкин Борис Александрович (Университет ИТМО), А.О. Исмагилов, Д. Альхалил, А.П. Литвин, А.Н. Цыпкин, Спектральные характеристики спонтанного параметрического рассеяния в кристалле PPKTP при различных температурах.
18. Осадченко Анна Владимировна (Московский государственный технический университет им. Н. Э. Баумана), И.А. Захарчук, С.А. Амброзевич, А.С. Селюков, Н.Ю. Володин, Д.А. Чепцов, С.М. Долотов, В.Ф. Травень, Оптические и люминесцентные свойства новых красителей на основе кумарина.
19. Перминов Николай Сергеевич (Казанский квантовый центр, КНИТУ-КАИ), А.А. Галимова, С.А. Моисеев, Оценка эффективности для многорезонаторной квантовой памяти на сверхпроводящих резонаторах.
20. Перминов Николай Сергеевич (Казанский квантовый центр, КНИТУ-КАИ), К.А. Золина, С.А. Моисеев, Слияние линий в интегральной многорезонаторной квантовой памяти.
21. Сахбиева Алсу Рафиловна (Казанский федеральный университет), Г.И. Гарнаева, Л.А. Нефедьев, Э.И. Низамова, Логические операции с изображениями в аккумулированной эхо голографии при использовании эффектов запирания и стирания информации.
22. (онлайн) Трифанов Александр Игоревич (Университет ИТМО), Е.Н. Попов, Трасформационные свойства поляризационных мод в фазовом модуляторе.
23. Трошкин Николай Вячеславович (Самарский университет) В.А. Михайлов, Немарковская динамика системы двух взаимодействующих двухуровневых атомов в режиме сильной связи с бозонным резервуаром.
24. (онлайн) Тушавин Глеб Владимирович (Университет ИТМО), А.И. Трифанов, Обобщенные лестничные операторы.
25. Чиглинцев Эмиль Олегович (Российский квантовый центр, Физический институт имени П.Н. Лебедева РАН), К.С. Кудеяров, А.А. Головизин, А.С. Борисенко, Н.О. Жаднов, И.В. Заливако, Д.С. Крючков, Г.А. Вишнякова, К.Ю. Хабарова, Н.Н. Колачевский, Исследование флуктуаций частоты лазера, стабилизированного по резонатору Фабри-Перо с кристаллическими зеркалами.
26. (онлайн) Шитиков Артем Евгеньевич (Международный центр квантовой оптики и квантовых технологий), Т.C. Тебенева, О.В. Бендеров, В.Е. Лобанов, К.Н. Миньков, И.А. Биленко, А.В. Родин, И.В. Скрипачев, Изготовление высокодобротных микрорезонаторов из арсенида галлия и трисульфида мышьяка.
27. Шмакова Алевтина Леонидовна (ФИЦ «Казанский научный центр РАН»), А.А. Шухин, А.А. Калачев, Спонтанное четырехволновое смешение в оптических нановолокнах.

 

29 октября
(пятница)

Арский некрополь (ул. Ершова, д. 25)

08.00 – 09.00       Мероприятия, посвященные памяти профессора Виталия Владимировича Самарцева.

 

ФИЦ «Казанский научный центр РАН» (ул. Лобачевского, д. 2/31)


Научный семинар памяти В.В. Самарцева
Руководители секции: Наумов А.В., Калачев А.А.

09.45 – 10.00       Калачев Алексей Алексеевич (ФИЦ «Казанский научный центр РАН»), В.В. Самарцев и казанская школа когерентной, нелинейной и квантовой оптики.

10.00 – 10.15       Наумов Андрей Витальевич (Институт спектроскопии РАН, МПГУ, ФИАН), В.В. Самарцев — наше фотонное эхо.

10.15 – 10.30       Масалов Анатолий Викторович (Физический институт им. П.Н. Лебедева РАН) В.В. Самарцев и квантовая оптика.

10.30 – 10.45       Попов Иван Иванович (Поволжский государственный технологический университет), В.В. Самарцев и дело его жизни: фотонное эхо – в людях и фактах.

10.45 – 11.20       Выступления друзей и коллег В.В. Самарцева.

 

Секция «Квантовая оптика и квантовые технологии»
Руководитель секции: Козлов С.А.

11.20 – 11.50       Гайнутдинов Ренат Хамитович (Казанский федеральный университет), А.А. Мутыгуллина, Нелокальность взаимодействия кубита с резервуаром и их собственные вектора состояний (приглашенный доклад).

11.50 – 12.30       Сазонов Сергей Владимирович (НИЦ «Курчатовский институт»), О диссипативных солитонах в неравновесных метастабильных средах (приглашенная пленарная лекция).

12.30 – 12.50       Харинцев Сергей Сергеевич (Казанский федеральный университет), Управляемый оптический нагрев в плазмонных наноструктурах (приглашенный доклад).

12.50 – 14.00       Обед

14.00 – 14.20       Гарифуллин Адель Ильдусович Казанский федеральный университет), Р.Х. Гайнутдинов, М.А. Хамадеев, Квантово-электродинамические эффекты в фотонных кристаллах и управление энергией ионизацией атомов.

 

Секция «Плазмоника и нанофотоника»
Руководитель секции: Наумов А.В.

14.20 – 14.40       Валитова Айгуль Фаниловна (Казанский федеральный университет), А.В. Корюкин, А.Р. Газизов, М.Х. Салахов, Поляризационно-чувствительная мода в опалоподобном плазмонно-фотонном кристалле.

14.40 – 15.00       (онлайн) Черных Елена Александровна (Казанский федеральный университет), С.С. Харинцев, Оптическое детектирование температуры стеклования полимера с помощью термоплазмонной метаповерхности.

15.00 – 15.20       (онлайн) Сапарина Светлана Вячеславовна (Казанский федеральный университет), С.С. Харинцев, Исследование химической функционализации аморфных углеродных покрытий методами атомно-силовой микроскопии и термо-ассистируемой спектроскопии комбинационного рассеяния света.

15.20 – 15.40       Харитонов Антон Викторович (Казанский федеральный университет), С.С. Харинцев, Усиление эффективности линейных и нелинейных взаимодействий в материалах с близким к нулю показателем преломления.

15.40 – 16.00       Гревцева Ирина Геннадьевна (Воронежский государственный университет) О.В. Овчинников, М.С. Смирнов, Т.С. Кондратенко А.С. Перепелица, Т.А. Чевычелова, В.Н. Дерепко, Усиление люминесценции коллоидных квантовых точек Ag2S за счет декорирования их поверхности плазмонными наночастицами Au.

16.00 – 16.15       Кофе-брейк

 

Секция «Атомная оптика и нанооптика»
Руководитель секции: Гайнутдинов Р.Х.

16.15 – 16.40       (онлайн) Маймистов Андрей Иванович (Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ»), Нелинейные волны на поверхности сред с топологическими характеристиками  (приглашенный доклад).

16.40 – 17.00       Ишкинин Радик Раисович (Казанский федеральный университет), М.А. Хамадеев, Влияние эффектов нелокальности во времени на энергетические уровни в квантовой точке и спектральные характеристики излучаемых фотонов.

18.00 – 18.20       Закрытие КООС-2021. Награждение победителей конкурса научных докладов молодых ученых.

18.30 – 20.30       Стендовая секция ФЭКС-2021.

Показать список докладов


1. (онлайн) Агапов Дмитрий Павлович (Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова), П.П. Гостев, И.А. Беловолов, С.А. Магницкий, Е.А. Мамонов, Д.Н. Фроловцев, А.С. Чиркин, Корреляционные свойства псевдотеплового излучения на выходе многомодового волокна.
2. (онлайн) Андреев Степан Николаевич (Московский политехнический университет), Площадь эффективного усиления, как фактор оптимизации плазмонных наноструктур для SERS-спектроскопии.
3. (онлайн) Галиев Рамзиль Раушанович (Российский квантовый центр), Н.М. Кондратьев, В.Е. Лобанов, И.А. Биленко, Затягивание лазера на МШГ резонатор с зеркалом.
4. (онлайн) Галкина Елена Николаевна (Первый московский государственный медицинский университет им. М.И. Сеченова), М.Б. Белоненко, Распространение трехмерных предельно коротких оптических импульсов в массиве углеродных нанотрубок с металлическими наночастицами в присутствии внешнего магнитного поля.
5. Голованова Алина Владимировна (Институт спектроскопии РАН, МПГУ), А.И. Аржанов, М.А. Домнина, К.Р. Каримуллин, А.В. Наумов, Цифровые методы обработки и анализа АСМ изображений полимерных трековых мембран.
6. (онлайн) Гостев Павел Павлович (Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова), Д.А. Балакин, С.А. Магницкий, А.С. Чиркин, Применение методов сжатых измерений и метода редукции измерений для формирования фантомных изображений с помощью многомодового волокна.
7. Казанцева Анастасия Владиславовна (Казанский федеральный университет), Спектроскопическое изучение наноструктурированных полимеров методом гигантского комбинационного рассеяния света.
8. Каримуллин Камиль Равкатович (Институт спектроскопии РАН, МПГУ, ФИАН), А.И. Аржанов, Е.П. Кожина, К.А. Магарян, А.В. Наумов, Влияние матрицы и поверхности на параметры электрон-фононного взаимодействия в нанокомпозитах с квантовыми точками: исследование методами люминесцентной спектроскопии и комбинационного рассеяния света.
9. Князева Мария Андреевна (Институт спектроскопии РАН, МПГУ, НИУ ВШЭ), А.О. Тарасевич, И.Ю. Еремчев, А.В. Наумов, Два механизма мерцания люминесценции одиночных коллоидных полупроводниковых квантовых точек CdSeS/ZnS.
10. (онлайн) Ковалец Наталья Павловна (Московский педагогический государственный университет), Е.П. Кожина, И.В. Разумовская, С.А. Бедин, A.A. Пирязев, A.В. Наумов, SERS-спектроскопия на микротрещинах металлического покрытия трековых мембран.
11. (онлайн) Кожина Елизавета Павловна (Московский педагогический государственный университет, ФИАН), И.М. Долуденко, С.А. Бедин, SERS-активные подложки, полученные методом шаблонного синтеза, с магнито-оптическими нанопроволоками.
12. Леонтьев Андрей Владимирович (Казанский физико-технический институт им. Е.К. Завойского ФИЦ «Казанский научный центр РАН»), А.Л. Шмакова, Д.К. Жарков, А.Г. Шмелев, В.Г. Никифоров,Люминесцентный отклик апконверсионных наночастиц YVO4:Yb, Er в биологическом диапазоне температур.
13. Баранцев Константин Анатольевич (Санкт-Петербургский политехнический университет Петра Великого), А.Н. Литвинов, А.С. Курапцев, И.М. Соколов, Особенности совместного влияния движения атомов и сверхтонкого расщепления возбужденного состояния на резонанс когерентного пленения населенностей в разреженном газе и в ячейках с антирелаксационным покрытием стенок.
14. (онлайн) Лозинг Наталья Анатольевна (Институт спектроскопии РАН, ВШЭ, МПГУ), Е.А. Смирнова, М.Г. Гладуш, Применение цепочек ББГКИ для исследования диполь-дипольного взаимодействия парных квантовых излучателей: методы расчета спектров возбуждения и испускания.
15. Байрамдурдыев Давут Язмуратович (Башкирский государственный педагогический университет им. М. Акмуллы), Р.Ф. Маликов, И.В. Рыжов, В.А. Малышев, Влияние дефазировки на оптический отклик метаповерхности трехуровневых квантовых V-излучателей.
16. (онлайн) Миньков Кирилл Николаевич (Российский квантовый центр), Н.Ю. Дмитриев, А.Н. Данилин, И.А. Биленко, Изготовление высокодобротных кристаллических микрорезонаторов c модами типа шепчущей галереи с использованием точечного алмазного точения.
17. Мынжасаров Ильяс Талгатович (Московский физико-технический институт, Институт спектроскопии РАН), И.Ю. Еремчев, Д.В. Прокопова, Н.H. Лосевский, С.П. Котова, А.В. Наумов, Трехмерная флуоресцентная DHPSF-наноскопия коллоидных полупроводниковых нанокристаллов (квантовых точек).
18. Нелюбов Артур Юрьевич (Институт спектроскопии РАН), И.Ю. Еремчев, К.Н. Болдырев, В.Г. Ральченко, В.С. Седов, А.В. Наумов, Л. Кадор, Низкотемпературные исследования спектров возбуждения флуоресценции GeV-центров в CVD алмазах.
19. Низамова Эльмира Ильгамовна (Казанский федеральный университет), Л.А. Нефедьев, Г.И. Гарнаева, Е.Н. Ахмедшина, Поляризационное преобразование сигналов в эхо-голографии.
20. Нуртдинова Лариса Альвертовна (Казанский федеральный университет), А.В. Петров, Р.В. Юсупов, Сверхбыстрая модификация плазмонного резонанса в эпитаксиальной пленке серебра.
21. (онлайн) Старухин Александр Степанович (Институт физики им. Б.И. Степанова НАН Беларуси), T. Павич, А. Романенко, Л. Гайна, Супрамолекулярные комплексы на основе мезо-замещенных порфиринов с полисахаридами.
22. Смирнова Екатерина Александровна (Институт спектроскопии РАН, ВШЭ), Н.А. Лозинг, М.Г. Гладуш, Проявление диполь-дипольного взаимодействия парных квантовых излучателей в спектрах возбуждения и испускания.
23. Тарасевич Александр Олегович (Институт спектроскопии РАН, ВШЭ), Дж. Ли, А.В. Наумов, И.Ю. Еремчев, И.Г. Щеблыкин, Исследование статистики фотонов для проверки различных моделей мерцания флуоресценции субмикронных кристаллов перовскитов.
24. (онлайн) Федотова Ольга Михайловна (Научно-производственный центр Национальной академии наук Беларуси по материаловедению), А. Гусаков, Г. Русецкий, О. Хасанов, А. Федотов, Т. Смирнова, У. Сапаев, И. Бабушкин, Перспективные материалы для генерации терагерцового излучения фемтосекундными лазерными импульсами.
25. (онлайн) Фроловцев Дмитрий Николаевич (Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова), С.А. Магницкий, А.В. Дёмин, Анализ источников статистических погрешностей при томографической характеризации бифотонных СПР-источников.
26. (онлайн) Халяпин Вячеслав Анатольевич (Калининградский государственный технический университет), А.Н. Бугай, Динамика лазерных филаментов в квадратично-нелинейных средах.
27. Хецева Марина Сергеевна (Московский педагогический государственный университет), А.И. Аржанов, К.А. Магарян, Н.А. Коверга, Е.П. Кожина, Д.Р. Курмалеев, А.Ю. Нелюбов, А.О. Тарасевич, К.Р. Каримуллин, И.Ю. Еремчев, А.В. Наумов, Оптическая спектроскопия и комбинационное рассеяние света для определения концентрации запрещённых веществ в допинговых пробах.
28. Шкаликов Андрей Викторович (Казанский физико-технический институт им. Е.К. Завойского ФИЦ «Казанский научный центр РАН»), О.П. Шиндяев, Волоконные-оптические устройства на основе суженных волокон.
29. Асланов Сергей Владимирович (Воронежский государственный университет), О.В. Овчинников, М.С. Смирнов, А.С. Перепелица, Люминесцентные и фотокаталитические свойства коллоидных квантовых точек Ag2S в гибридных наноструктурах с наночастицами TiO2.

 

30 октября
(суббота)

ФИЦ «Казанский научный центр РАН» (ул. Лобачевского, д. 2/31)

 

Секция «Квантовая оптика и квантовые технологии»
Руководители секции:

09.00 – 09.40       (онлайн) Чиркин Анатолий Степанович (Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова), Д.П. Агапов, П.П. Гостев, С.А. Магницкий, Статистическая теория многопиксельной амплитудной и фазовой пространственной модуляции когерентного лазерного излучения (приглашенная пленарная лекция).

09.40 – 10.00       (онлайн) Гостев Павел Павлович (Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова), С.А. Магницкий, А.С. Чиркин, Устойчивость метода обратного преобразования Бернулли в задачах фотодетектирования.

10.00 – 10.20       (онлайн) Беловолов Иван Андреевич (Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова), Д.П. Агапов, С.А. Магницкий, Измерение азимута анизотропии методом фантомной поляриметрии с использованием бифотонов.

10.20 – 10.40       (онлайн) Фроловцев Дмитрий Николаевич (Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова), С.А. Магницкий, Фазовое управление степенью поляризационной запутанности бифотонов.

10.40 – 11.00       (онлайн) Агапов Дмитрий Павлович (Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова), С.А. Магницкий, А.С. Чиркин, Теория фантомных поляризационных изображений, формируемых с использованием бифотонов СПР-источника.

11.00 – 11.20       Кофе-брейк

11.20 – 11.50       (онлайн) Магницкий Сергей Александрович (Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова), Фантомная поляриметрия в классическом и квантовом свете (приглашенный доклад).

11.50 – 12.10       (онлайн) Манько Софья Дмитриевна (Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова), Д.Н. Фроловцев, C.А. Магницкий, Моделирование квантово-оптических экспериментов на квантовых компьютерах IBM.

12.10 – 12.30       Фадеев Максим Алексеевич (Университет ИТМО), В.В. Чистяков, Моделирование сети квантовой коммуникации, построенной по топологии «звезда».

12.30 – 12.50       Гончаров Роман Константинович (Университет ИТМО), А.А. Сантьев, Э.О. Самсонов, В.И. Егоров, Актуальные проблемы внедрения квантового распределения ключа в интернет вещей.

12.50 – 13.10      Закрытие симпозиума. Подведение итогов и принятие решения.

Издательство ФИЗМАТЛИТ — физико-математическая и техническая литература

Издательство ФИЗМАТЛИТ — физико-математическая и техническая литература

  • «Инстантоны, струны и конформная теория поля» Под ред. А.А. Белавина
  • «Энциклопедия низкотемпературной плазмы. Серия Б. Справочные приложения, базы и банки данных» Под ред. А.Н. Старостина, И.Л. Иосилевского
  • «Энциклопедия низкотемпературной плазмы. Серия Б. Справочные приложения, базы и банки данных» Под ред. С.И.Яковленко
  • «Оптическая биомедицинская диагностика» Перевод под ред. В.В. Тучина
  • «Диссипативные солитоны» Под ред. Н. Ахмедиева и А. Анкевича, пер. с англ. под ред. Н.Н. Розанова
  • «Выращивание кристалловолокон из расплава» Под ред. Ц. Фукуды, П.Рудольфа, C.Уды. Пер. с англ. под ред. Б.В.Шульгина
  • «Управляемое диссипативное туннелирование» Под ред. Э.Дж. Леггетта
  • «Нелинейности в периодических структурах и метаматериалах» Под ред. проф. Ю.С. Кившаря, проф. Н.Н. Розанова
  • «Марс: великое противостояние» Ред.-сост. В. Г. Сурдин
  • Аббасов И.Б.о. «Рассеяние нелинейно взаимодействующих акустических волн: сфера, цилиндр, сфероид»
  • Абрикосов А.А. «Основы теории металлов» Под ред. Л.А. Фальковского
  • Агишев Р.Р. «Лазерное зондирование окружающей среды: »
  • Александров П.Н. «Теоретические основы георадарного метода»
  • Алхасов А.Б., Алишаев М.Г., Алхасова Д.А., Каймаразов А.Г. и др. «Освоение низкопотенциального геотермального тепла»
  • Альтшулер Б.Л., Васильев М.А., Гурвиц Л.И., Дрёмин И.М. и др. «Академик А.Д. Сахаров. Научные труды. К 100-летию со дня рождения»
  • Андреев Б.М., Арефьев Д.Г., Баранов В.Ю., Бедняков В.А. и др. «Изотопы: свойства, получение, применение» Под ред. В.Ю. Баранова
  • Антонов Ю.Ф., Данилевич Я.Б. «Сверхпроводниковые топологические электрические машины»
  • Артемьева Н., Баканас Е., Барабанов С., Витязев А. и др. «Астероидно-кометная опасность: вчера, сегодня, завтра» Шустов Б.М., Рыхлова Л.В.
  • Архипов В.Н., Борисов В.А., Борисов А.М., Валько В.В. и др. «Механическое действие ядерного взрыва»
  • Асиновский Э.И., Кириллин А.В., Низовский В.Л. «Стабилизированные электрические дуги и их применение в теплофизическом эксперименте»
  • Астахов В.И. «Квазистационарные электромагнитные поля в проводящих оболочках»
  • Афанасьев В.Н. «Управление неопределенными динамическими объектами»
  • Афанасьев В.В., Кидин Н.И. «Диагностика и управление устойчивостью горения в камерах сгорания энергетических установок»
  • Ахмедиев Н., Анкевич А. «Солитоны»
  • Багдоев А.Г., Ерофеев В.И., Шекоян А.В. «Линейные и нелинейные волны в диспергирующих сплошных средах»
  • Банков С.Е. «Электромагнитные кристаллы»
  • Банков С.Е. «Интегральная СВЧ-оптика»
  • Барду Ф., Бушо Ж., Аспе А., Коэн-Таннуджи К. «Статистика Леви и лазерное охлаждение. Как редкие события останавливают атомы» Пер. с англ. под ред. В.П. Яковлева
  • Барыбин А.А. «Электродинамика волноведущих структур. Теория возбуждения и связи волн»
  • Батенин В.М., Бойченко А.М., Бучанов В.В., Казарян М.А. и др. «Лазеры на самоограниченных переходах атомов металлов — 2» Под ред. В.М. Батенина
  • Белоконь А.В., Скалиух А.С. «Математическое моделирование необратимых процессов поляризации»
  • Бисикало Я., Жилкин А., Боярчук А. «Газодинамика тесных двойных звезд»
  • Бланк В.Д., Эстрин Э.И. «Фазовые превращения в твердых телах при высоком давлении»
  • Борисов А.Б., Киселев В.В. «Квазиодномерные магнитные солитоны»
  • Бохан П.А., Бучанов В.В., Закревский Д.Э., Казарян М.А. и др. «Оптическое и лазерно-химическое разделение изотопов в атомарных парах»
  • Брандт Н.Б., Кульбачинский В.А. «Квазичастицы в физике конденсированного состояния»
  • Быков В.П., Силичев О.О. «Лазерные резонаторы»
  • Важенин Н.А., Обухов В.А., Плохих А.П., Попов Г.А. «Электрические ракетные двигатели космических аппаратов и их влияние на радиосистемы космической связи»
  • Вайнберг С. «Квантовая теория поля» Пер. с англ. под ред. В.Ч. Жуковского
  • Вайнберг С. «Квантовая теория поля» Пер. с англ. под ред. В.Ч. Жуковского
  • Вайнберг С. «Квантовая теория поля» Перевод с английского под редакцией А.Е. Казанцева
  • Варшалович Д.А., Херсонский В.К., Орленко Е.В., Москалев А.Н. «Квантовая теория углового момента и её приложения»
  • Васильев А.Н., Волкова О.С., Зверева Е.А., Маркина М.М. «Низкоразмерный магнетизм»
  • Вендик И.Б., Вендик О.Г., Козлов Д.С., Мунина И.В. и др. «Диаграммообразование в антенных решетках»
  • Вестяк В.А., Гачкевич А.Р., Мусий Р.С., Тарлаковский Д.В. и др. «Двумерные нестационарные волны в электроманитоупругих телах»
  • Виноградов Е.А., Дорофеев И.А. «Термостимулированные электромагнитные поля твердых тел»
  • Виноградова А.А., Иванова Ю.А. «Антропогенная нагрузка на экосистемы Костомукшского природного заповедника: Атмосферный канал»
  • Винтизенко И.И. «Линейные индукционные ускорители для релятивистских СВЧ-приборов»
  • Винтизенко И.И. «Релятивистские магнетроны»
  • Волков К., Емельянов В., Цветков А., Рассошенко Ю. и др. «Акустические взаимодействия в газовых потоках»
  • Волков К.Н., Дерюгин Ю.Н., Емельянов В.Н., Козелков А.С. и др. «Разностные схемы в задачах газовой динамики на неструктурированных сетках» Под ред. проф. В.Н. Емельянова, д.т.н. К.Н. Волкова
  • Волостников В.Г. «Методы анализа и синтеза когерентных световых полей»
  • Гантмахер В.Ф. «Электроны в неупорядоченных средах»
  • Гельфанд Б.Е., Попов О.Е., Чайванов Б.Б. «Водород: параметры горения и взрыва»
  • Гершберг Р.Е., Клиорин Н.И., Пустильник Л.А., Шляпников А.А. «Физика звёзд средних и малых масс с активностью солнечного типа»
  • Гладуш Г.Г., Смуров И.Ю. «Физические основы лазерной обработки материалов»
  • Глезер А., Козлов Э., Конева Н., Попова Н. и др. «Основы пластической деформации наноструктурных материалов» Под ред. д.ф.-м.н. А.М. Глезера
  • Голубев А., Кудашев Е., Яблоник Л. «Турбулентные пульсации давления в акустике и аэрогидродинамике»
  • Григорьянц А.Г., Казарян М.А., Лябин Н.А. «Лазеры на парах меди: конструкция, характеристики и применения»
  • Давыдов А. «Исследования по физике гамма-лучей»
  • Дадашев Р.Х. «Термодинамика поверхостных явлений» Под ред. Х.Б. Хоконова
  • Дадашев Р.Х., Кутуев Р.А., Созаев В.А. «Поверхностные свойства сплавов на основе свинца, олова, индия, кадмия»
  • Дашевский В.Я. «Физико-химические основы раскисления железоникелевых сплавов»
  • Дементьев Ю.А. «Распределение лучистой энергии точечного источника. Новая форма интегрального уравнения переноса излучения»
  • Дианский Н.А. «Моделирование циркуляции океана и исследование его реакции на короткопериодные и долгопериодные атмосферные воздействия»
  • Дирак П.А.М. «Собрание научных трудов» Под общ. ред. А.Д. Суханова; Ред.-сост. А.Д. Суханов
  • Дмитриев В.Г. «Нелинейная оптика и обращение волнового фронта»
  • Дмитриев В.Г., Тарасов Л.В. «Прикладная нелинейная оптика»
  • Дорошенко В.А., Кравченко В.Ф. «Дифракция электромагнитных волн на незамкнутых конических структурах» Под ред. В.Ф. Крав-ченко
  • Евсеев И.В., Рубцова Н.Н., Самарцев В.В. «Когерентные переходные процессы в оптике»
  • Еселевич В.Г., Еселевич М.В., Зимовец И.В. «Ударные волны, возбуждаемые корональными выбросами массы»
  • Ефремов А.М., Светцов В.И. «Неравновесная плазма хлора: химия и применение»
  • Зеленый Л.М. «Современные достижения в плазменной гелиогеофизике» Под ред. Л.М. Зелёного
  • Зельдович Я.Б., Райзер Ю.П. «Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений»
  • Земсков А.В., Тарлаковский Д.В. «Моделирование механодиффузионных процессов в многокомпонентных телах с плоскими границами»
  • Зуев Л.Б. «Автоволновая пластичность. Локализация и коллективные моды» Отв. редактор член.-корр. РАН С.Г. Псахье
  • Игнатович В.К. «Нейтронная оптика»
  • Ильичев А.Т. «Устойчивость локализованных волн в нелинейно-упругих стержнях»
  • Имри Й. «Введение в мезоскопическую физику» Под ред. А.С. Иоселевича
  • Инфельд Э., Роуландс Д. «Нелинейные волны, солитоны и хаос»
  • Ищенко А.А. «Структура и динамика свободных молекул и конденсированного состояния вещества»
  • Ищенко А.А., Гиричев Г.В., Тарасов Ю.И. «Дифракция электронов: структура и динамика свободных молекул и конденсированного состояния вещества»
  • Казарян М.А., Ломов И.В., Шаманин И.В. «Электрофизика структурированных растворов солей в жидких полярных диэлектриках»
  • Казарян М.А., Ревенко В.И. «Лазерная резка стекла»
  • Канель Г.И. «Ударные волны в физике твердого тела»
  • Карлов Н.В., Кириченко Н.А. «Колебания, волны, структуры»
  • Катанин А.А., Ирхин В.Ю., Игошев П.А. «Модельные подходы к магнетизму двумерных зонных систем»
  • Каширина Н.И., Лахно В.Д. «Математическое моделирование автолокализованных состояний в конденсированных средах»
  • Кессених А.В., Птушенко В.В. «Магнитный резонанс в интерьере века: биографии и публикации»
  • Кившарь Ю.С., Агравал Г.П. «Оптические солитоны. От волоконных световодов до фотонных кристаллов» Пер. с англ. под ред. Н.Н. Розанова
  • Кирсанов Ю.А. «Циклические тепловые процессы и теория теплопроводности в регенеративных воздухоподогревателях»
  • Киселев В.В., Долгих Д.В. «Нелинейно-упругие узоры из вмятин на поверхностях нагруженных пластин и оболочек»
  • Клеман М., Лаврентович О.Д. «Основы физики частично упорядоченных сред: жидкие кристаллы, коллоиды, фрактальные структуры, полимеры и биологические объекты» Под ред. С.А Пикина, В.Е. Дмитриенко
  • Кобылкин И.Ф., Селиванов В.В., Соловьев В.С., Сысоев Н.Н. «Ударные и детонационные волны. Методы исследования»
  • Колобов М. «Квантовое изображение» Под ред. М.И. Колобова; Перевод с англ. Т.Ю. Голубевой под ред. А.С. Чиркина
  • Котельников В.А. «Собрание трудов»
  • Котляр В.В., Ковалев А.А. «Ускоряющиеся и вихревые лазерные пучки»
  • Котляр В.В., Ковалев А.А., Хонина С.Н. «Вращающиеся вихревые лазерные пучки»
  • Котляр В.В., Стафеев С.С., Налимов А.Г. «Обратный поток световой энергии в фокусе»
  • Крюков П.Г. «Фемтосекундные импульсы. Введение в новую область лазерной физики»
  • Кузнецов В.М. «Основы теории шума турбулентных струй»
  • Кульчин Ю.Н. «Современная оптика и фотоника нано- и микросистем»
  • Кульчин Ю.Н., Вознесенский С.С., Безвербный А.В., Дзюба В.П. «Фотоника биоминеральных и биомиметических структур и материалов»
  • Кюркчан А.Г., Смирнова Н.И., Клеев А.И. «Методы решения задач дифракции, основанные на использовании априорной аналитической информации»
  • Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. «Теоретическая физика»
  • Лукаш В.Н., Михеева Е.В. «Физическая космология»
  • Максименко В.А., Сюй А.В., Карпец Ю.М. «Фотоиндуцированные процессы в кристаллах ниобата лития»
  • Маломед Б.А. «Контроль солитонов в периодических средах» Перевод с англ. под ред. А.И. Маймистова
  • Марков А.Е., Родионова Ж.Ф., Сурдин В.Г., Чикмачев В.И. и др. «Путешествия к Луне» Ред.-сост. В.Г. Сурдин
  • Мармер Э.Н. «Материалы для высокотемпературных вакуумных установок»
  • Медведев Ю.В. «Нелинейные явления при распадах разрывов в разреженной плазме»
  • Мелентьев В.С., Батищев В.И. «Аппроксимационные методы и средства измерения параметров двухполюсных электрических цепей»
  • Миямото К. «Основы физики плазмы и управляемого синтеза» Перевод с англ. под общей ред. акад. В.Д. Шафранова
  • Морозов А.И., Сигов А.С. «Фрустрированные магнитные наноструктуры»
  • Морозов А.И. «Введение в плазмодинамику»
  • Мошкунов С.И., Хомич В.Ю. «Генераторы высоковольтных импульсов на основе составных твердотельных коммутаторов»
  • Осадько И.С. «Квантовая динамика молекул, взаимодействующих с фотонами, фононами и туннельными системами»
  • Очкин В.Н. «Спектроскопия низкотемпературной плазмы»
  • Петрушкин С.В., Самарцев В.В. «Лазерное охлаждение твердых тел»
  • Погосов В.В. «Введение в физику зарядовых и размерных эффектов. Поверхность, кластеры, низкоразмерные системы»
  • Полунин В.М. «Акустические эффекты в магнитных жидкостях»
  • Полунин В.М. «Акустические свойства нанодисперсных магнитных жидкостей»
  • Прист Э., Форбс Т. «Магнитное пересоединение: магнитогидродинамическая теория и приложения» Пер. с англ. под ред. В.Д. Кузнецова, А.Г. Франк
  • Пятницкий Л.Н. «Волновые бесселевы пучки»
  • Розанов Н.Н. «Диссипативные оптические солитоны от микро- к нано- и атто-»
  • Розанов Н.Н. «Диссипативные оптические и родственные солитоны»
  • Симиу Э. «Хаотические переходы в детерминированных и стохастических системах. Применение метода Мельникова в технике, физике и нейрофизиологии»
  • Скворцов В.А. «Об электрогидродинамических эффектах при гиперзвуковых скоростях»
  • Сковорода А.А. «Магнитные ловушки для удержания плазмы»
  • Скотт Э. «Нелинейная наука: рождение и развитие когерентных структур»
  • Солдатов С.К., Зинкин В.Н., Богомолов А.В., Драган С.П. и др. «Фундаментальные и прикладные аспекты авиационной медицинской акустики»
  • Соловьёв Е.А. «Новые подходы в квантовой физике»
  • Соломонов Ю.С., Евгеньев А.М., Петрусев В.И., Смирнов М.Г. «Поворотные управляющие сопла РДТТ. Конструкция, расчет и методы обработки»
  • Степанов А.В., Зайцев В.В. «Магнитосферы активных областей Солнца и звезд»
  • Сурдин В.Г. «Разведка далеких планет»
  • Теребиж В.Ю. «Современные оптические телескопы»
  • Тигранян Р.Э. «Вопросы электромагнитобиологии»
  • Тимофеев А.В. «Резонансные явления в колебаниях плазмы»
  • Товбин Ю.К. «Малые системы и основы термодинамики»
  • Томилин К.А. «Фундаментальные физические постоянные: в историческом и методологическом аспектах»
  • Усанов Д.А., Никитов С.А., Скрипаль А.В., Пономарев Д.В. «Одномерные СВЧ фотонные кристаллы. Новые области применения»
  • Федоров В.М. «Динамика баланса»
  • Федотов А.Б. «Релятивистская теория движения»
  • Федюнин П.А., Казьмин А.И. «Способы радиоволнового контроля параметров защитных покрытий авиационной техники» Под ред. П.А. Федюнина
  • Фетисов Г.В. «Синхротронное излучение. Методы исследования структуры веществ» Научный редактор Л.А. Асланов
  • Фомин В.М., Яковлев В.И. «Энергообмен в сверхзвуковых газоплазменных течениях с ударными волнами»
  • Фортов В. «Уравнения состояния вещества от идельного газа до кварк-глюонной плазмы»
  • Фортов В.Е. «Физика высоких плотностей энергии»
  • Фортов В.Е. «Мощные ударные волны на Земле и в космосе»
  • Фортов В.Е. «Термодинамика динамического воздействия на вещество»
  • Фортов В.Е., Филинов В.С., Ларкин А.С., Эбелинг В. «Статиcтическая физика плотных газов и неидеальной плазмы»
  • Фортов Е., Морфилл Г. «Комплексная и пылевая плазма: из лаборатории в космос» Пер. с англ. под ред. Под ред. Е.В. Фортова, Г.Е. Морфилла, пер. с англ. под ред. А.Г. Храпака
  • Херсонский В.К., Орленко Е.В., Варшалович Д.А. «Квантовая теория углового момента и её приложения»
  • Хомич В.Ю., Ямщиков В.А. «Основы создания систем электроразрядного возбуждения мощных CO2-, N2- и F2-лазеров»
  • Цвелик А.М. «Квантовая теория поля в физике конденсированного состояния» Пер. с англ.
  • Ципенюк Ю.М. «Фундаментальные и прикладные исследования на микротроне»
  • Черепащук А. «Тесные двойные звезды. Часть II»
  • Черепащук А.М. «Тесные двойные звезды. Часть I»
  • Чернин С.М. «Многоходовые системы в оптике и спектроскопии.»
  • Шавров В.Г., Бучельников В.Д., Бычков И.В. «Связанные волны в магнетиках»
  • Шавров В.Г., Щеглов В.И. «Ферромагнитный резонанс в условиях ориентационного перехода»
  • Шавров В.Г., Щеглов В.И. «Динамика намагниченности в условиях изменения её ориентации»
  • Шавров В.Г., Щеглов В.И. «Спиновые волны в средах с обменом и диссипацией»
  • Шилобреев Б.А., Лазурик В.Т., Яковлев М.В. «Граничные эффекты в элементах бортовой аппаратуры космических аппаратов при действии ионизирующего излучения»
  • Шляйх В.П. «Квантовая оптика в фазовом пространстве» Перевод с англ. под ред. В.П. Яковлева
  • Штейнберг А.С. «Быстрые реакции в энергоемких системах: высокотемпературное разложение ракетных топлив и взрывчатых веществ»
  • Штокман Х. «Квантовый хаос: введение» Под ред. В.Я. Демиховского; Пер. с англ. А.И. Малышева
  • Ю П., Кардона М. «Основы физики полупроводников» Пер. с англ. И.И. Решиной. Под ред. Б.П. Захарчени
  • Якимович К.А., Мозговой А.Г. «Изотопные модификации гидрида лития и их растворы с литием. Теплофизические и физико-химические свойства» Под ред. Э.Э. Шпильрайна
  • Яфаров Р.К. «Физика СВЧ вакуумно-плазменных нанотехнологий»

Немецкие физики подтвердили работоспособность «невозможного» двигателя на электромагнитной тяге

Немецкие учёные подтвердили, что «невозможный» двигатель на базе электромагнитных волн действительно может создавать ненулевую тягу. Результаты своего исследования они презентовали 27 июля на конференции, посвящённой двигателям и энергетике, которую проводил Американский институт аэронавтики и астронавтики. Представлял работу профессор Мартин Таджмар из Дрезденского технологического университета.

Британский подданный и инженер Роджер Шойер основал компанию Satellite Propulsion Research Ltd в 2001 году специально для разработки электромагнитного двигателя (EmDrive) собственной конструкции. Инженер ранее работал в военной промышленности, принимал участие в космических проектах, включая разработку европейской системы глобальной навигации «Галилео».

Придуманный им двигатель на первый взгляд нарушает закон сохранения импульса — он создаёт тягу из-за отражения электромагнитного излучения от стенок отражательной камеры без какого бы то ни было реактивного выброса. Из-за сомнительной природы двигателя его долго не принимали всерьёз, однако, за проверку работоспособности в конце концов принялось НАСА — агентство с достаточно хорошей репутацией.

Испытания были проведены в прошлом году, и по их результатам агентство в апреле 2014 на конференции по двигателям подтвердило, что двигатель, испытанный ими, действительно создаёт (пусть и небольшую, 30-50 мкН) тягу. Отсутствие нарушений законов физики создатели двигателя объясняют тем, что движущиеся с околосветовыми скоростями магнитные волны подчиняются СТО, поэтому волны и камера находятся в разных системах отсчёта.

За проверку отвечал профессор Гарольд Уайт, который представил свою теоретическую модель работы двигателя. Он считает, что ускорение системе придают виртуальные частицы, которые рождаются в квантовом вакууме и ведут себя так же, как рабочее тело в ионных двигателях — только в данном случае рабочее тело извлекается из «самой ткани пространства-времени», что позволяет не тащить его с собой.

В презентации этого года профессор Мартин Таджмар указывает, что он с командой провели в лаборатории все тесты и подтвердили наличие реальной тяги у двигателя. При этом, как честно указывает учёный, «природа наблюдаемой тяги пока не ясна».

Как говорится в презентации: «Мы пронаблюдали тягу, совпадающую с предсказанными значениями, устранив при этом очень много возможных источников ошибок, что даёт основание для дальнейших исследований. На следующих этапах необходимо будет применить улучшенную магнитную изоляцию, дальнейшее проведение тестов в вакууме и улучшенные модели двигателя с увеличенными показателями тяги, и применением электронного управления, которое позволит настраивать устройство для поиска оптимального режима работы».

Придётся ли учёным переписать кое-какие представления о физических процессах, или же работа этого двигателя вполне объяснима с текущих научных позиций — покажет время. Но повторное подтверждение достаточно авторитетными исследователями даёт повод для осторожного оптимизма.

Интерес к устройству постоянно усиливается. Если на первых порах никто не принимал Шойера всерьёз, в частности, из-за отсутствия у него опубликованных научных работ, то сейчас у него есть и научная работа, и подтверждения работоспособности его детища. Конструкция аппарата гораздо проще, чем, например, те же ионные двигатели, и находится ближе к возможности создания «у себя в гараже».

На тему EmDrive существует уже неплохо наполненная википедия (на английском языке). В мае 2015 года румынский инженер собрал EmDrive самостоятельно и провёл независимое исследование работы этого «ведра с магнетроном», в результате чего также получил подтверждение работоспособности.

Если представить на минуту, что таким двигателем получится оснастить реальный межпланетный аппарат, это откроет невиданные доселе возможности для изучения Солнечной системы. Тот же полёт к Плутону, который у New Horions занял 9 с половиною лет, может быть осуществлён с двигателем типа EmDrive за 18 месяцев. И это только с учётом той тяги, которая была получена в лаборатории на сегодняшний день. Секрет в том, что такой двигатель сможет постоянно ускоряться, а не просто лететь по баллистической траектории.

Обнаружение квантовых вихрей в наномасштабе в реальном времени при температурах в милликельвины

Нанолучи, которые мы используем для обнаружения одиночных вихревых событий в реальном времени, имеют характерный размер <1  мкм и время отклика менее 1  мс. В последнее время появились такие приборы как высокочувствительные гидродинамические 6,7 и баллистические 4 He 8,9 .

Используемый здесь пучок имеет вакуумную частоту 2,166 МГц и в поле измерения 5T имеет Q  ~ 2.8 × 10 3 . Луч движется со скоростью всего несколько миллиметров в секунду. Это на несколько порядков ниже ожидаемой скорости начала образования турбулентности 10 . Поэтому во всех наших измерениях отклик луча линейный. Ширина частотного диапазона почти полностью определяется собственными потерями в материале пучка. Хотя при работе пучка в жидкости мы видим исчезающе малое увеличение затухания над вакуумным значением, возникающее из-за очень малого уровня акустической эмиссии в жидкость, но вклад сверхтекучей жидкости практически пренебрежимо мал.

На рис. 1 схематично показана измерительная установка, используемая для обнаружения одиночного вихря. Показанный в нижней части рисунка дважды зажатый нанопучок Al-Si 3 N 4 длиной 70 мкм с поперечным сечением 130 × 200 нм обеспечивает вихревой детектор.

Рис. 1: Схема экспериментальной установки.

Камертон создает квантовую турбулентность, в то время как наномеханический пучок длиной 70 мкм, подвешенный на высоте 1  мкм над подложкой, действует как детектор. Луч и вилка управляются векторными анализаторами цепей или генераторами сигналов через несколько ступеней затухания при различных температурах.Сигналы луча и ответвления усиливаются при комнатной температуре усилителем на 80 дБ и преобразователем I/V 22 . Подробное описание см. в дополнительной информации.

На рисунке 2 показана временная эволюция отклика нанопучка на каждой частоте возбуждения в качестве примера взаимодействия нанопучка с квантовой турбулентностью в реальном времени. Трассировка времени охватывает два похожих последовательных события взаимодействия. Кривая ясно показывает, что резонансная частота луча значительно (примерно на пять ширин резонанса) смещается за короткий промежуток времени.Мы отслеживаем такие изменения в режиме реального времени с помощью 42-частотной гребенки, создаваемой многочастотным синхронным усилителем 11,12 . Интервал временного анализа 2 мс представляет собой оптимальный компромисс между быстрым обнаружением и частотным разрешением высокодобротного резонатора.

Рис. 2: Величина отклика нанолуча на каждой частоте возбуждения в зависимости от времени, взятого с начала первого события в формате тепловой карты.

Перед точкой α 1 пучок находится в безвихревом состоянии по умолчанию.Между α 1 и β 1 вихрь, взаимодействующий с лучом, постепенно увеличивает частоту луча на 3 кГц, окончательно захватываясь по всей длине луча на β 1 . От β 1 до γ 1 резонанс устойчив в течение 20 мс. Захваченный вихрь взаимодействует с соседним вихрем, и в точке γ 1 / δ 1 происходит внезапный сброс системы за счет пересоединения захваченных и притянутых вихрей, и резонанс пучка возвращается в безвихревое состояние.Через 14,35 с происходит второе событие в точке α 2 с аналогичными характеристиками. На рисунках в верхней части рисунка показаны общие процессы, хотя точные детали механизмов захвата и высвобождения полностью не ясны.

Паттерн событий, показанный на рисунке, с периодическими скачками частоты от низкого значения к более высокому и обратно, сохраняется на протяжении многих сотен таких взаимодействий, которые мы записали. Первоначально частота луча низкая и стабильная.В момент времени α (см. рисунок) он постепенно увеличивается и стабилизируется в диапазоне от β до γ , прежде чем резко вернуться в исходное низкочастотное состояние в момент времени δ . Мы можем идентифицировать и связать каждое изменение с последовательными этапами взаимодействия нанопучка с вихревым клубком.

На рис. 2 состояние луча по умолчанию — это состояние с самой низкой частотой ( δ i α i +1 ).Это единственный отклик пучка в безтурбулентной сверхтекучей жидкости, и мы отождествляем его с безвихревым пучком. В этом состоянии резонансная частота пучка уменьшается на 50 кГц по сравнению с вакуумным значением, что согласуется с добавленной эффективной массой, вносимой объемом вытесненной сверхтекучей жидкости.

Затухание пучка в этом состоянии, определяемое по ширине резонанса, идентично затуханию в вакууме. Следовательно, в присутствии сверхтекучей жидкости нет значительных дополнительных механизмов диссипации, как ожидается из-за низкого фононного и ротонного затухания при температурах  ~10 мК 8 .

Мы полагаем, что состояние плато β i γ i , на несколько ~3 кГц выше, чем низкое длина. Состояние является метастабильным, но будет длиться несколько дней при отсутствии локальной турбулентности и сохраняется, даже если движение луча прекращается, возобновляется или приводится в действие достаточно сильно. Однако после перезапуска источника турбулентности луч релаксирует в состояние по умолчанию с более низкой частотой, описанной ранее.

Идентификация захвата пучком однократно квантованного вихря подтверждается несколькими наблюдениями. Во-первых, захваченный вихрь создает дополнительную возвращающую силу, увеличивающую резонансную частоту пучка. Это возникает из-за притягивающего взаимодействия между захваченным вихрем и его изображением в близлежащей подложке. Взаимодействие вихря с параллельным изображением Vortex приводит к статической силе F = ρ = V S × × 7 κ , с ρ . Плотность жидкости, v s сверхпоток, созданный изображением в положении вихря луча и κ циркуляция 2 , которая смещает пучок в сторону подложки, тем самым увеличивая его повышенная резонансная частота пучка при захвате вдоль него вихря.Более полное описание см. в дополнительных материалах.

Здесь следует отметить, что, поскольку захваченный вихрь создает циркуляцию вокруг луча, существует вероятность того, что в игру вступает сила Магнуса, прикладывая вертикальную силу при поперечном движении луча. Если эта сила может еще больше исказить луч, должен произойти дополнительный сдвиг частоты. Любая вертикальная сила Магнуса обязательно будет приложена на частоте резонансного горизонтального движения. Таким образом, чтобы компонент силы Магнуса вступил в действие, вертикальные и горизонтальные резонансные линии должны были бы перекрываться, чтобы возбудить вертикальное движение.Принимая во внимание, что это очень узкие резонансы ( Q  ~ 3000) и поскольку пучок имеет очень несимметричное вертикальное/горизонтальное сечение (130 × 200 нм), а также очень разные геометрии концов по вертикали и горизонтали плоскостях горизонтальный и вертикальный резонансы, вероятно, будут очень далеко разнесены с нулевой вероятностью любого перекрытия. С помощью наших многочастотных методов мы можем легко исследовать другие резонансы вблизи горизонтальной частоты луча и ничего не увидеть.Таким образом, мы можем оправдать игнорирование этого источника изменения частоты. Было бы полезно, если бы мы действительно могли специально возбудить такую ​​моду Магнуса, поскольку это могло бы помочь уменьшить влияние подложки.

Во-вторых, затухание пучка почти не отличается от затухания безвихревого или вакуумного состояния, как и ожидалось, так как захват одиночного вихря не должен существенно изменить акустическую эмиссию 8 , а также не должен вносить новую диссипацию механизм, так как плотность квазичастиц в любом случае практически равна нулю.В-третьих, частота верхнего плато почти всегда одинакова (на 3 кГц выше состояния по умолчанию), что подтверждает идею захвата однократно квантованного вихря. Хотя двойное или даже более высокое квантование не является энергетически невыгодным, трудно представить себе какой-либо механизм создания. Захваченные многократно квантованные вихри давали бы дискретные высокочастотные плато, которые не наблюдались.

Теперь мы можем приписать переходы α i I I и γ I I δ I между по умолчанию и метастабильным состояниям к захвату и выпуск вихря пучком.Последний процесс всегда мгновенный в масштабе нашего времени обнаружения и каким-то образом управляется пересоединением захваченного вихря с пересекающимся вихрем в окружающей сверхтекучей жидкости.

Мы лучше понимаем процесс отлова. Участок близлежащего вихря, лежащий более или менее параллельно лучу, взаимодействующий со своим негативным изображением в луче, будет испытывать как силу притяжения к лучу, так и перпендикулярную поперечную силу, параллельную поверхности пучка.Таким образом, вихрь будет постепенно закручиваться в луч, в конце концов попадая в ловушку, как обсуждалось Гриффитсом 3 и как показано на рисунке 2.

Наблюдаемый процесс захвата вихря лучом действительно намного постепенный процесс, чем освобождение. В дополнение к «завершенным» событиям, показанным на рис. 2, мы также наблюдаем множество эмбриональных случаев, которые никогда полностью не развиваются и быстро возвращаются к состоянию по умолчанию, подразумевая, что рассматриваемый вихрь не достигает состояния полного захвата либо из-за некоторого сбоя процесса или преждевременным смещением путем повторного соединения со вторым вихрем.

Здесь следует подчеркнуть, что поведение процессов захвата и освобождения совершенно различно. Мы можем показать это, рассмотрев влияние локальной плотности вихрей на эти два процесса.

(PDF) вихревые выбросы из квантовой турбулентности, генерируемые вибрирующим проводом в сверхтекут 4 он при конечной температуре

0,1

1

10

100

0 100 200

Средний период обнаружения (ы)

(пВт)

Рисунок 3.Средний период обнаружения извещателя A

в зависимости от мощности генерации. Ниже 50

пВт распределения периода обнаружения указывают на

пуассоновский процесс. Однако выше 60 пВт распределения

не обнаруживают пуассоновского процесса. Таким образом, на рисунке

мы усреднили период обнаружения

для всех мощностей вместо использования времени t

1

в

уравнения. (2) (см. текст).

3.2. Зависимость эмиссии вихрей от мощности для перпендикулярного направления

Для изучения скоростей эмиссии были измерены распределения времени пролета в зависимости от мощности генерации

.Ниже 50 пВт данные согласуются с одной экспоненциальной функцией, что указывает на процесс Пуассона

. Однако выше 60 пВт распределения не указывают на одну экспоненциальную функцию. Средний период обнаружения

равен времени t

1

уравнения. (2) в пуассоновском процессе, поскольку время t

0

пренебрежимо мало,

, хотя мы не могли оценить

t

1

для мощностей выше 60 пВт. Вместо использования времени

t

1

мы усреднили

периодов обнаружения для оценки среднего периода обнаружения, как показано на рис.3. Средний период обнаружения

резко уменьшается с уменьшением мощности ниже 60 пВт, хотя выше 60

пВт значение меняется не так сильно.

В данной установке только вихревые петли диаметром более 42 мкм могут достигать детектора. Эмиссия

таких больших вихревых петель должна быть связана с геометрией турбулентной области. Для мощности

60 пВт провод генератора создает турбулентную область (толщина провода: 2,4 мкм) × (длина провода: 1.3

мм)

×

(амплитуда вибрации: 34

µ

м). Таким образом, размер испускаемого вихря

42

µ

м сравним с амплитудой колебаний

. Этот результат свидетельствует о том, что вибрирующая проволока растягивает присоединенные вихри,

создавая вихревые петли, сравнимые с ее амплитудой. Большие вихревые петли могут распространяться в направлении

, перпендикулярном направлению вибрации.В предыдущей статье [9] мы обнаружили, что вибрирующая проволока

создает вихревые петли диаметром не более 0,1 мкм. Следовательно, вибрирующая проволока образует

вихревых петель диаметром от 0,1 мкм до размеров, сравнимых с амплитудой ее колебаний. Обратите внимание, что

вихревые петли большего размера могут не излучать в этом диапазоне мощностей, потому что

вихревые петли редко обнаруживаются ниже 30 пВт.

3.3. Вихревая эмиссия для направления, параллельного

Для изучения распределения вихревой эмиссии по направлениям мы измеряли времена пролета для направления

, параллельного направлению вибрации, с помощью детектора B.В отличие от случая перпендикулярного направления, мы не обнаружили

вихрей в диапазоне мощностей порядка 10 пВт до 100 пВт. При 100 пВт мы наблюдали вихри

во временном окне 500 с, хотя несколько точек данных все еще отсутствовали в этом окне. Периоды обнаружения

намного длиннее, чем периоды для перпендикулярного направления при той же мощности, что указывает на то, что

больших вихрей излучаются анизотропно. Вероятность 1 — P периодов обнаружения при 100 пВт хорошо

соответствует одной экспоненциальной функции(2), как показано на рис. 4, что указывает на процесс Пуассона. Параметры подгонки

t

0

и t

1

оцениваются как 0 с и 169 с соответственно.

Это распределение предполагает, что вихри испускаются генератором независимо и случайным образом.

Такое поведение аналогично вихревой эмиссии для 30 пВт в перпендикулярном направлении, показанном

на рис. 2(а). Однако остается вопрос, как вибрирующая проволока создает большие вихревые петли.

В параллельном направлении поперечное сечение турбулентной области для 100 пВт имеет геометрию, описанную

(толщина проволоки: 2,4 мкм + изгиб проволоки: 0,9 мкм) × (длина проволоки: 1,3 мм). Таким образом, самый большой вихрь

27th International Conference on Low Temperature Physics (LT27) IOP Publishing

Journal of Physics: Conference Series 568 (2014) 012027 doi:10.1088/1742-6596/568/1/012027

Vortex Generators Make Ветряные турбины более эффективны: Scilight: Vol 2021, No 51

По мере развития технологии ветряных турбин для выработки большего количества энергии требуются более крупные и длинные лопасти.В то же время турбины должны оставаться конструктивно стабильными. Лопасти с увеличенной толщиной по направлению к центру турбины решают эту проблему, но также могут вызвать остановку.

Вихревые генераторы — это проверенная технология для предотвращения заклинивания и повышения производительности турбин. Однако предыдущие исследования были сосредоточены на отдельных случаях оптимизации параметров вихрегенераторов для конкретных конструкций турбин.

Им и др. создал симуляции для улучшения любой существующей ветряной турбины с использованием вихревого генератора.Они определили лучшие конструкции вихревых генераторов, исходя из размера лопаток турбины. Они проанализировали различные случаи в зависимости от высоты и длины вихревого генератора и использовали вычислительный анализ гидродинамики, чтобы определить, какие параметры наиболее эффективно задерживают точку остановки.

«Созданный вихрь уменьшает толщину импульса за счет смешивания энергии внутри и снаружи пограничного слоя», — сказал автор Хиджон Им. «Поэтому генератор вихрей служит для стабилизации пограничного слоя, чтобы отрыв потока не происходил легко, и вероятность срыва потока снижалась.”

Если сила вихревого тока, создаваемого вихревым генератором, слишком велика, сила индуктивного сопротивления значительно возрастает, поэтому необходимо использовать вихревой генератор соответствующей формы и размера.

Когда вихревые генераторы были применены к примерной конструкции ветряной турбины, годовое производство энергии увеличилось в среднем на 2,6% при низкой средней скорости ветра и на 1,6% при высокой средней скорости ветра.

Источник: «Численный анализ влияния вихревого генератора на внутреннюю область лопасти ветряной турбины», авторы Хиджон Им, Сонкеон Ким и Бумсук Ким, Журнал возобновляемой и устойчивой энергетики (2021).Доступ к статье можно получить по адресу https://doi.org/10.1063/5.0065108.
  1. © 2021 Автор(ы). Опубликовано AIP Publishing (https://publishing.aip.org/authors/rights-and-permissions).

Оптический вихревой генератор на основе жидкокристаллических вилочных решеток с фоторисунком

[1] Wang J, Yang JY, Fazal IM, et al. Терабитная передача данных в свободном пространстве с использованием мультиплексирования орбитального углового момента[J].Nature Photonics, 2012 , 6(7):488-496 [2] Фу Г., Паласиос Д. М. и Шварцландер Г. А.Оптический вихревой коронограф[J].Optics Letters, 2005, 30(24):3308-3310 [3] Allen L, Beijersbergen MW, Spreeuw RJC, et al. Орбитальный угловой момент света и преобразование лазерных мод Лагерра-Гаусса[J].Physical Review A, 1992, 45(11):8185-8189 [4] Воан Дж. М. и Уиллеттс Д. В. Интерференционные свойства светового луча, имеющего спиральную волновую поверхность [J]. Optics Communications, 1979, 30(3):263-267. [5] Beijersbergen MW, Coerwinkel RPC, Kristensen M, et al. Лазерные лучи со спиральным волновым фронтом, полученные с помощью спиральной фазовой пластины [J].Оптические коммуникации, 1994, 112(5-6):321-327 [6] Oemrawsingh SSR, Van Houwelingen J a W, Eliel E R, et al. Производство и определение характеристик спиральных фазовых пластин для оптических длин волн [J]. Applied Optics, 2004, 43(3):688-694 [7] Yuan X C, Lin J, Bu J и др. Ахроматический дизайн для генерации оптических вихрей на основе радиальных спиральных фазовых пластин [J]. Optics Express, 2008, 16(18):13599-13605 [8] Марруччи Л., Манцо С. и Папаро Д. Преобразование оптического спина в орбитальный угловой момент в неоднородных анизотропных средах [J].Письма о физическом обзоре, 2006 г., 96 (16): 163905-163905. [9]Карпентье А.В., Мишинель Х., Сальгейро Дж.Р. и др. Создание оптических вихрей с помощью компьютерных голограмм[J].American Journal of Physics, 2008, 76(10):916-921 [10] Слуссаренко С., Мурауски А., Ду Т. и др. Настраиваемые жидкокристаллические q-пластины с произвольным топологическим зарядом [J]. Optics Express, 2011, 19(5):4085-4090 [11]Баженов В.Ю., Соскин М.С., Васнецов М.В. Винтовые дислокации во фронтах световых волн[J]. Journal of Modern Optics, 1992, 39(5):985-990 [12] Хекенберг Н. Р., Макдафф Р., Смит С. П. и соавт.Лазерные лучи с фазовыми особенностями[J].Оптическая и квантовая электроника, 1992, 24(9):S951-S962 [13] Liu Y J, Sun X W, Luo D и др. Генерация электрически настраиваемых оптических вихрей с помощью жидкокристаллической ячейки с узорчатым электродом [J]. Applied Physics Letters, 2008, 92(10):101114-101114 [14] Liu Y J, Sun X W, Wang Q и др. Электрически переключаемый оптический вихрь, генерируемый компьютерной голограммой, записанной в жидких кристаллах, диспергированных в полимере [J]. Optics Express, 2007, 15(25):16645-16650 [15] Джезахер А., Маурер С., Швайгхофер А. и др.Почти идеальная реконструкция голограммы с пространственным модулятором света[J].Optics Express, 2008, 16(4):2597-2603 [16] Sun C, Fang N, Wu DM, et al. Проекционная микростереолитография с использованием цифровой микрозеркальной динамической маски [J]. Sensors and Actuators a-Physical, 2005, 121(1):113-120 [17]Wu H, Hu W, Hu HC, et al. Произвольное фотоструктурирование при выравнивании жидких кристаллов с использованием системы литографии на основе DMD[J].Optics Express, 2012, 20(15):16684-16689 [18] Wei BY, Hu W, Ming Y и др. Генерация переключаемых и реконфигурируемых оптических вихрей с помощью фотоструктурирования жидких кристаллов [J].Передовые материалы, 2014, 26(10):1590-1595 [19] Берри М. В. Адиабатическая фаза и фаза Панчаратнама для поляризованного света [J]. Journal of Modern Optics, 1987, 34(11):1401-1407. [20] Yin X B, Ye Z L, Rho J и др. Эффект Холла фотонного спина на метаповерхностях [J]. Science, 2013, 339(6126):1405-1407. [21] Yeh P и Gu C. Оптика жидкокристаллических дисплеев, 2-е издание [M]. Нью-Джерси: Джон Вили и сыновья, 2010. [22] Chen P, Wei BY, Ji W и др. Генерация произвольного и реконфигурируемого оптического вихря: высокоэффективный метод с использованием жидкокристаллических вилочных решеток с изменяющимся директором [J].Фотонные исследования, 2015, 3(4):133-139 [23] Дамманн Х. и Гортлер К. Высокоэффективная многократная визуализация в режиме реального времени с помощью многофазных голограмм [J]. Optics Communications, 1971, 3(5):312-315. [24] Чжоу С. Х. и Лю Л. Р. Численное исследование матричных осветителей Даммана [J]. Applied Optics, 1995, 34(26):5961-5969. [25] Дамманн Х. и Клотц Э. Когерентная оптическая генерация и проверка двумерных периодических структур [J]. Optica Acta: International Journal of Optics, 2010, 24(4):505-515. [26]Чэнь П., Гэ С.Дж., Ма Л.Л. и др.Генерация пучков орбитального углового момента равной энергии с помощью жидких кристаллов с фоторисунком [J].Physical Review Applied, 2016, 5(4):044009-044009 [27]Mcconney ME, Tondiglia VP, Hurtubise JM, et al. Фотоиндуцированные гиперотражающие холестерические жидкие кристаллы, активированные с помощью фотополимеризации, инициированной поверхностью[J].Chemical Communications, 2011, 47(1):505-507 [28] Guo Q Y, Wu S B, Qian Y и др. Иерархические структуры самоорганизующихся жидких кристаллов и их приложения [J]. Acta Polymerica sinia, 2020, v.51(05):75-91 [29]郭清仪, 吴赛博, 钱妍, 等.液晶自组装多层级结构及其应用[J].高分子学报, 2020, v.51(05):75-91 [30]Zhang H Q, Duan W, Wei T, et al.Broadband multichannel optical vortex generators via patterned double-layer reverse-twist liquid crystal polymer[J].Crystals, 2020, 10(10):882-882 [31]Chen P, Ma L L, Duan W, et al.Digitalizing self-assembled chiral superstructures for optical vortex processing[J].Advanced Materials, 2018, 30(10):1705865-1705865 [32]Chen P, Lu Y Q and Hu W.Beam shaping via photopatterned liquid crystals[J].Liquid Crystals, 2016, 43(13-15):2051-2061 [33]Peng C, Ran X, Wei H, et al.Beam Shaping Based on Photopatterned Liquid Crystals[J].Acta Optica Sinica, 2016, 36(10):1026005-1026005 [34]陈鹏, 徐然, 胡伟, 等.基于光取向液晶的光场调控技术[J].光学学报, 2016, 36(10):1026005-1026005 [35]Cao H M, Wu S B, Wang J G, et al.Photoalignment enabled liquid crystal microstructures for optics and photonics[J].Chinese Journal of Liquid Crystals and Displays, 2021, 36(7):921-938 [36]曹慧敏, 吴赛博, 王靖阁, 等.光取向液晶微结构及其光子元件[J].液晶与显示, 2021, 36(7):921-938

Multidimensional, dual-channel vortex beam generator

Optical vortices, characterized by a helical phase front and doughnut-shaped intensity distribution, contribute to a broad range of applications, from microscopy to optical communications.И приложения для оптических вихрей множатся. Итак, как лучше всего генерировать оптические вихри? Активное прямое излучение из резонатора лазера считается одним из лучших подходов. Для приложений в квантовой оптике и визуализации сверхвысокого разрешения необходим лазерный источник, способный генерировать вихри в широком спектральном диапазоне.

Оптические параметрические генераторы (ОПГ) могут генерировать широкополосное перестраиваемое излучение от УФ до инфракрасного. Среди ПГС те, которые накачиваются фемтосекундными волоконными лазерами, обеспечивают настраиваемые сверхбыстрые импульсы с впечатляющими характеристиками: высокой частотой повторения, высокой выходной мощностью и широким охватом длин волн.Как оказалось, фемтосекундные ПГС также являются лучшим способом генерировать оптические вихри с перестройкой длины волны.

Двухлучевой OPO, два канала

Минли Ху из Лаборатории сверхбыстрых лазеров Тяньцзиньского университета отмечает, что, хотя одноканальный генератор вихревого луча может обеспечить пропускную способность передачи данных и возможность захвата для получения настраиваемого терагерцового излучения, двухканальные генераторы обладают такой способностью, а также преимуществом генерации двух разных типов балок для более широкого спектра применений.«Два взаимно некогерентных источника с одним гауссовым лучом и одним вихревым лучом могут нарушить предел дифракции Рэлея, который можно применять для получения изображений со сверхвысоким разрешением, поэтому наиболее желателен двухканальный генератор вихревого луча», — говорит Ху.

Ху и его команда недавно разработали двухканальную конфигурацию OPO с двойной накачкой, способную обеспечивать режимы с двумя длинами волн и двумя лучами, настраиваемые в телекоммуникационном диапазоне. Соответствующие результаты исследований представлены в Advanced Photonics.

Они обеспечивают работу на двух длинах волн путем стимуляции двух соседних периодов периодически поляризованного кристалла ниобата лития в установке волоконного лазера, легированного иттербием.Структура гарантирует, что две независимо настраиваемые пары сигналов могут синхронизироваться с насосом и колебаться одновременно.

Схематическое изображение двухканальной двухлучевой экспериментальной установки ПГС.

Конфигурацию резонатора ПГС можно разделить на два канала: один для генерации гауссовых пучков, а другой — для генерации различных вихревых пучков. Ху объясняет: «Вихревые лучи разного порядка создаются путем замены пластины q .Ху отмечает, что пластина q достаточно тонкая, так что любая вносимая дисперсия незначительна. Полученный ПГС генерирует два сигнала, перестраиваемых в диапазоне 1520–1613 нм и 1490–1549 нм соответственно.

Ху и его команда надеются, что предложенный метод с его простой и экономичной конструкцией резонатора станет удобным способом генерации оптических вихрей в двухлучевом режиме. Они ожидают, что он может предоставить платформу для изображений сверхвысокого разрешения, нелинейной оптики, многомерной квантовой запутанности и многого другого.

Профили лучей экспериментального выхода.

Прочтите оригинальное письмо в открытом доступе, написанное Цзиньтао Фан, Цзюнь Чжао, Липин Ши, На Сяо и Минли Ху: «Двухканальный, двухлучевой, перестраиваемый по длине волны фемтосекундный оптический параметрический генератор», Adv. Фотон. 2 (4), 045001 (2020) doi: 10.1117/1.AP.2.4.045001.

Понравилась эта статья?
Получайте похожие новости на свой почтовый ящик

Границы | Широкополосный ахроматический и поляризационно-нечувствительный сфокусированный оптический вихревой генератор на основе метаповерхности, состоящей из анизотропных наноструктур

Введение

Оптические вихревые (ОВ) пучки, характеризующиеся гильбертовым фактором exp(iℓθ) (ℓ — топологический заряд), могут нести орбитальный угловой момент ( OAM) ℓℏ на фотон в дополнение к угловому моменту вращения (SAM), связанному со спином фотона.В отличие от SAM, который ограничен ±1ℏ на фотон, OAM на фотон теоретически неограничен. Такие свойства делают лучи OV идеальным носителем для беспроводной связи с высокой пропускной способностью [1, 2]. В дополнение к оптической связи лучи OV имеют важные применения в манипулировании наночастицами [3], высоконадежном шифровании [4], сборке биомолекул ДНК [5], квантовой оптике [6] и визуализации дифракционного предела [7]. В традиционных оптических системах для генерации спиральных волновых фронтов OV-пучков используются спиральные фазовые пластины [8, 9], q-волновые пластины [10], вилочные голограммы [11] и пространственные модуляторы света [12].Для большинства приложений генерируемый вихревой пучок также должен быть сфокусирован линзой для увеличения интенсивности света. Однако громоздкость и высокая стоимость таких оптических систем сильно сдерживает разработку интегральных сфокусированных оптических вихревых (FOV) генераторов.

Метаповерхности — это двумерные метаматериалы, которые обладают мощными возможностями модуляции света и могут локально управлять фазой, амплитудой и поляризацией света, что делает их очень перспективными в качестве мощной платформы для интегрированной оптики.На сегодняшний день продемонстрирован широкий спектр метаповерхностей со сложными характеристиками, такими как дефлектор луча [13], металинза [14–20], плащ [21–23], поляризатор [24], шифрование информации [25–29], аналоговые вычисления [30–32], метаповерхностная интерферометрия [33] и метаголограммы [34], охватывающие широкий спектр от видимых до терагерцовых частот. Ю [35] и соавт. были первыми, кто продемонстрировал генерацию OV-лучей через метаповерхность, состоящую из V-образной плазмонной антенны. Из-за собственных потерь поглощения металлов в видимой области эффективность таких метаповерхностей сильно ограничена.Чтобы преодолеть это, были предложены полностью диэлектрические метаповерхности, состоящие из материалов с высоким показателем преломления, для достижения высокой эффективности генерации пучков OV [36, 37]. Жан [38] и соавт. предложил генератор ОВ на основе метаповерхности нитрида кремния с эффективностью, намного превышающей его плазмонные аналоги. Накладывая гиперболический и винтовой фазовые профили, Танг [39] еще больше уменьшил объем оптической системы, генерируя лучи FOV, используя только одну метаповерхность. Срур и др. В работе [40] метаповерхность была интегрирована в резонатор лазера, что повысило модовую чистоту генерируемого пучка OV до 92%.Хотя было разработано большое количество метаповерхностей генератора FOV, большинство из них являются монохроматическими. Учитывая потребности практических приложений, становится ясно, что широкополосные ахроматические генераторы FOV более желательны из-за их мощных функциональных возможностей. Недавно Оу и соавт. В работах [41, 42] предложен широкополосный ахроматический генератор поля зрения на основе кремниевой метаповерхности в среднем инфракрасном диапазоне. Однако такие кремниевые метаповерхности очень чувствительны к состоянию поляризации (СОП) падающего света.Длинноволновый инфракрасный диапазон (LWIR) соответствует прозрачному для атмосферы окну, что делает его идеальным спектром для оптической беспроводной связи. Однако, насколько нам известно, до сих пор не сообщалось о генераторе ахроматического плоского поля зрения для LWIR.

В этом исследовании мы демонстрируем общий метод ахроматической генерации пучков FOV через единую метаповерхность германия с высокой эффективностью и высокой чистотой мод в диапазоне LWIR. Следует отметить, что наша метаповерхность нечувствительна к поляризации и может преобразовывать плоские волны с произвольным SOP в FOV с произвольным состоянием OAM.Предлагаемая метаповерхность состоит из анизотропных наноструктур, и каждая наноструктура ведет себя как квазиидеальная полуволновая пластина, которая меняет хиральность падающего света с круговой поляризацией (CP). Нечувствительная к поляризации геометрическая фаза придается метаповерхности путем ограничения угла поворота каждой наноструктуры до 0° или 90° [43]. Анизотропная геометрия позволяет также тонко регулировать дисперсию динамической фазы [44, 45]. Комбинируя нечувствительную к поляризации геометрическую фазу и динамическую фазу с инженерной дисперсией, желаемая групповая задержка и фазовый профиль одновременно придаются метаповерхности, что приводит к хорошей нечувствительности к поляризации и ахроматическим характеристикам.

Для проверки нашего метода мы разработали и смоделировали два широкополосных ахроматических генератора с плоским полем зрения. Два генератора FOV имеют одинаковый диаметр 200 мкм, одинаковое фокусное расстояние 300 мкм и разные значения топологического заряда (ℓ=0 для метаповерхности Ⅰ и ℓ=-2 для метаповерхности Ⅱ). Метаповерхность с ℓ=0 ведет себя как металинза. Металинза имеет стабильный фокус от 9,6 до 11,6 мкм, а относительное смещение фокуса составляет менее 4%, что указывает на хорошие ахроматические характеристики. Средняя эффективность фокусировки при падении с правой круговой поляризацией (RCP), при падении с левой круговой поляризацией (LCP) и при падении с линейной поляризацией вдоль оси x (XLP) составляла 44%, 43% и 45%. соответственно, что подтверждает нечувствительность к поляризации.Дальнейший анализ отношения Штреля показывает, что металинза демонстрирует широкополосную способность к фокусировке, ограниченную дифракцией. Метаповерхность с ℓ=-2 показывает профиль интенсивности в форме пончика и профиль фазы в форме спирали от 9,6 до 11,6 мкм, что указывает на существование OV в начале координат в широкой полосе частот. Средняя эффективность генератора FOV составила 34% при падении RCP, LCP и XLP, что подтверждает нечувствительность к поляризации. Средняя модальная чистота желаемой моды собственного состояния OAM при падении RCP, LCP и XLP составляла 95.5%, 95,3% и 92,9% соответственно. Высокая модовая чистота показывает, что лучи поля зрения хорошего качества, что указывает на то, что генератор поля зрения является одновременно ахроматическим и нечувствительным к поляризации. Мы считаем, что наши результаты представляют собой значительный прогресс и проложат путь для таких приложений, как оптическая связь на уровне чипа.

Материалы и методы

Для большинства применений собственная расходимость луча OV не является предпочтительной, и для управления радиусом луча и увеличения интенсивности света используются линзы.Функциональность генерации и фокусировки пучков OV может быть объединена на одной метаповерхности путем наложения радиально-гиперболического и азимутально-линейного фазовых профилей следующим образом:

φ=−ωc(r2+f2−f)+ℓθ(1) частота, c — скорость света в вакууме, r — радиальная координата, θ — азимутальная координата, f — постоянное фокусное расстояние, ℓ — топологический заряд. Формулу [1] можно разложить по Тейлору вокруг расчетной частоты следующим образом: ∂ω2|ω=ωd(ω−ωd)2+…(2)

, где φ(r,θ,ωd), ∂φ∂ω|ω=ωd, ∂2φ∂ω2|ω=ωd — фаза, групповая задержка и дисперсия групповой задержки, которые должны удовлетворяться в соответствующих полярных координатах (r, θ) на расчетной частоте ωd соответственно.Удовлетворить всем производным в формуле [2] для выбранных наноструктур по каждой координате на метаповерхности очень сложно. Чтобы достичь ахроматической дисперсии, простой и интуитивно понятный подход состоит в том, чтобы позволить дисперсии групповой задержки и другим производным членам более высокого порядка быть равными нулю; таким образом, фаза линейно связана с частотой по каждой координате. В этом случае условие достижения ахроматизма упрощается следующим образом: f2−f)+ℓθ(4)

Формула [3] и формула [4] показывают соответственно условие групповой задержки и условие фазы, которые должны выполняться генератором ахроматического поля зрения.

Чтобы точно модулировать дисперсию метаатомов, в качестве архетипов метаатома были выбраны анизотропные комбинации наностолбов, как показано на вставке к рисунку 2А. Более того, каждая наноструктура на метаповерхности спроектирована как миниатюрная полуволновая пластина, которая может инвертировать хиральность падающей СР-волны. Когда свет RCP падает с подложки, метаповерхность преобразует его в сходящийся вихревой пучок LCP с топологическим зарядом ℓ и наоборот, как показано на рисунке 1C.)/2(8)

РИСУНОК 1 . Схема генератора плоского поля зрения. (A) Схема метаповерхности, состоящей из анизотропных наноструктур, для формирования пучков FOV с произвольным SOP. (B) Схематическое изображение HOPℓ,ℓ. Пучки ОВ с любой скалярной СОП можно получить, наложив СОП, соответствующие северному и южному полюсам, на сферу ХОП. (C) Преобразование спин-орбитального углового момента при прохождении света через предполагаемую метаповерхность.

Для падающего света с более общей SOP Ein=ψL|L〉+ψR|R〉 соответствующий исходящий свет после прохождения через метаповерхность может быть выражен как

Eout=exp(iφlens)[ψR|L,ℓ〉+ ψL|R,ℓ〉](9)

СОП, соответствующая любой точке на сфере Пуанкаре высокого порядка (СОП), может быть разложена на линейную комбинацию СОП, соответствующих северному и южному полюсам, как показано на рис. 1В. .Для всех возможных скалярных СОП вихревого пучка можно найти соответствующие точки на соответствующих HOPℓ,ℓ; таким образом, формула [9] показывает, что наш метод может генерировать FOV с произвольным однородным SOP.

Кроме того, матрица Джонса метаповерхности может быть выражена как

[Jmeta]=exp(iφlens)exp(iℓθ)[100−1](10) объединяет функции полуволновой пластины, спиральной фазовой пластины и линзы. Учитывая, что метаповерхность также обладает способностью устранять хроматическую аберрацию, мы видим, что вся оптическая система имеет высокую степень интеграции.L⋅|R〉=|L〉). Из формулы [11] видно, что при CP-освещении первая часть представляет сополяризованную составляющую, которая вызывает нежелательное рассеяние и может быть сведена к минимуму, если метаатом выполнен в виде полуволновой пластины, а вторая часть представляет кросс-поляризованную составляющую, фазу которой можно разложить на две части: динамическую фазу φd=arg(tl−ts) и геометрическую фазу 2α (для падающего света LCP) и −2α (для падающего света RCP). Как правило, геометрическая фаза не имеет дисперсии и чувствительна к поляризации, поскольку она зависит только от угла поворота и различна для падения света RCP и LCP.Однако, если угол поворота ограничен 0° или 90°, геометрические фазы падающего света RCP и LCP будут идентичными, как показано на рисунке 2C. Следовательно, падающий свет RCP и LCP будет испытывать один и тот же фазовый профиль, создаваемый метаповерхностью. Поскольку любой падающий свет можно разложить на комбинацию RCP и LCP, это свойство означает, что метаповерхность нечувствительна к поляризации.

РИСУНОК 2 . Численные результаты метаатомов. (A) Схема пяти выбранных метаатомов. (B,C) Эффективность фазового и поляризационного преобразования пяти выбранных метаатомов. Пять метаатомов с разными геометрическими размерами удовлетворяют условиям экранирования, упомянутым в тексте, то есть линейной зависимости фазы от частоты и высокой эффективности преобразования поляризации в пределах проектной полосы пропускания, но с разными групповыми задержками (наклон фазы по отношению к частоте). Каждая цветовая кривая соответствует метаатому в той же цветной рамке в (A) . Параметры в цветных прямоугольниках соответствуют геометрическим параметрам (l1, w1, l2, w2) наностолбиков, показанных на вставке (Б) в микронах, а зазор между наностолбиками равен g = 0.5 мкм. (D) Геометрическая фаза относительно угла поворота для одного и того же метаатома при падении LCP и RCP. Метаатом имеет те же геометрические параметры, что и в желтой рамке (A) . (E) Фазовая и групповая задержки для всех метаатомов в библиотеке. Каждый метаатом представлен синей и красной точкой на графике, потому что поворот на 90° может вызвать изменение фазы на π без изменения групповой задержки.

Свойства метаатомов также в основном определяются входящими в их состав материалами.Благодаря отработанным методам изготовления кремний широко используется в качестве основного материала для метаповерхностей. Однако в диапазоне LWIR германий имеет меньшее поглощение и более высокий показатель преломления, чем кремний, поэтому наноструктуры, состоящие из германиевых материалов, могут более эффективно модулировать свет. Поэтому в качестве составного материала для метаатома был выбран германий. В настоящее время все еще очень сложно наносить десятки микрон германия на другие материалы из-за напряжения материала, поэтому мы также выбрали германий в качестве материала подложки, чтобы в будущем мы могли недорого обрабатывать метаповерхности на одной германиевой пластине.Мы создали библиотеку метаатомов, и в одном метаатоме было несколько взаимно параллельных наностолбиков. На рисунке 2A показан случай двух наностолбов в одном метаатоме, а подробное обсуждение библиотеки метаатомов включено в дополнительный материал. Наностолбики в каждой элементарной ячейке имеют одинаковую высоту H = 10 мкм и одинаковый зазор g = 0,5 мкм, а размер самой тонкой структуры должен быть больше 1 мкм. Постоянная решетки P элементарной ячейки была выбрана равной 6,2 мкм, чтобы удовлетворить как закону Найквиста, так и требованию подавить дифракцию более высокого порядка [48].

Чтобы получить фазовый спектр каждой наноструктуры, мы провели моделирование с помощью решателя конечной разности во временной области (FDTD) от Lumerical [49]. Периодические условия применялись в поперечном направлении, а условие идеального согласованного слоя (PML) применялось в продольном направлении по отношению к распространению света, а CP-освещение применялось от подложки. После получения фазовых спектров всех метаатомов мы отобрали метаатомы, подходящие для составления ахроматической метаповерхности FOV в соответствии с формулой [2].Мы использовали самодельную программу линейной регрессии для скрининга метаатомов в библиотеке с числом R-квадрата более 0,98 и средней эффективностью преобразования более 80%. Фазовые спектры и спектры эффективности преобразования пяти метаатомов, отвечающих вышеуказанным условиям скрининга, показаны на рисунке 2B, C. Как показано на рисунке 2E, вращение наноструктуры не влияет на дисперсию (групповую задержку) метаатомов, но наноструктуры с углами поворота 0° и 90° имеют разность фаз π , что увеличивает количество комбинаций фазы и групповые задержки, которые могут быть реализованы в нашей библиотеке, что позволяет нам соответствовать требованиям более ахроматических конструкций метаповерхностей FOV.

Результаты

Поляризационно-нечувствительные и ахроматические металинзы

Когда топологический заряд ℓ пучка FOV равен 0, что рассматривается как частный случай, в фазовом профиле отсутствует спиральная составляющая, как указано в формуле [1] , а генератор плоского поля зрения ведет себя как металинза.

Для проверки нашего метода мы разработали и смоделировали ахроматическую металинзу диаметром 200 мкм и числовой апертурой (ЧА) 0,32. Мы рассчитали фазовое распределение и распределение групповой задержки, необходимые для ахроматической металинзы, согласно формуле [3] и формуле [4] соответственно.Затем мы дискретизировали требуемый фазовый профиль и профиль групповой задержки и выбрали метаатом в библиотеке, который лучше всего соответствует требуемым парам фазы и групповой задержки, как показано на рисунках 3B, C. На рис. 3А показана схема четверти спроектированной металинзы. На рисунке 4A показан смоделированный профиль интенсивности в плоскости x z при освещении RCP, LCP и XLP. Металинза может фокусировать свет в широком диапазоне длин волн, а точка фокуса не смещается в зависимости от длины волны, что указывает на хорошие ахроматические характеристики.Металинза имеет одинаковый профиль интенсивности при трех поляризованных падениях, что указывает на хорошие характеристики нечувствительности к поляризации. Мы извлекли фокусное расстояние металинзы на выбранных длинах волн путем анализа распределения интенсивности в плоскости x z , где точка фокуса определяется как положение, соответствующее максимальной интенсивности на оси z . На рисунке 5А показано относительное фокусное смещение металинзы, и относительное фокусное смещение определяется как Δf=f-f0f0×100%, где f0 — фокусное расстояние при заданной длине волны (λ=10.6 мкм), а f — фокусное расстояние на выбранной длине волны. Относительный сдвиг фокусного расстояния составил менее 4% во всем широкополосном диапазоне, что подтверждает отличные ахроматические свойства нашей металинзы.

РИСУНОК 3 . Результат проектирования широкополосной ахроматической металинзы. (А) Макет четверти металинзы. (B,C) Реализуемая (красные кружки) и требуемая (черные кривые) фазовая и групповая задержки по каждой радиальной координате на металинзе.

РИСУНОК 4 .Распределение интенсивности широкополосной ахроматической металинзы. (A) Профили интенсивности в плоскости x-z на выбранных длинах волн. Слева направо каждый столбец соответствует частоте LCP, частоте RCP и частоте XLP. (B) Распределение интенсивности в фокальной плоскости на выбранных длинах волн. Сверху вниз каждый столбец соответствует частоте LCP, частоте RCP и частоте XLP. Масштабная линейка составляет 10 мкм.

РИСУНОК 5 . Эксплуатационные характеристики металинзы. (A) Относительное фокусное смещение металинзы. (Б) Эффективность металинзы. (C) Полная ширина-половина максимума интенсивности в фокальной плоскости. (D) Отношение Штреля металинзы. Черные пунктирные линии в (C) и (D) представляют собой дифракционный предел.

На рис. 4B показана функция рассеяния точки (PSF) металинзы в фокальной плоскости при освещении RCP, LCP и XLP. Симметричное фокальное пятно было четким, диффузия фокального пятна, вызванная дефокусировкой и сферической аберрацией, не наблюдалась на любой длине волны [50].Основываясь на распределении интенсивности в фокальной плоскости, мы извлекли некоторые показатели для количественной оценки характеристик металинзы, такие как полная ширина на полувысоте (FWHM), коэффициент Штреля и эффективность. На рис. 5С показана полуширина металинзы, где черной пунктирной линией показана полуширина, соответствующая идеальному диску Эйри. На рис. 5D показано отношение Штреля металинзы. Отношение Штреля определяется, как в работе. [51], а черная пунктирная линия на рис. 5D указывает критерий дифракционного предела, на который ссылается Марехал.Из значений FWHM и отношения Штреля можно сделать вывод, что наша металинза способна к дифракционно-ограниченной фокусировке в непрерывном диапазоне длин волн. На рисунке 5B показана эффективность металинзы, которая определяется как мощность в фокусном пятне (круги радиусом в три раза больше FWHM, охватывающие центр фокального пятна) по сравнению с мощностью падающего света. Эффективность металинзы максимальна при расчетной длине волны λ = 10,6 мкм, а снижение эффективности на других длинах волн в основном связано со снижением эффективности преобразования поляризации выбранных метаатомов.Средняя эффективность металинзы при заболеваемости RCP, LCP и XLP составила 44%, 43% и 45% соответственно. Следует подчеркнуть, что эти значения эффективности уже превышают таковые для ранее описанной монохроматической металинзы в LWIR [52]. Следует отметить, что средняя эффективность металинзы намного ниже, чем эффективность преобразования поляризации, показанная на рисунке 2C. В основном это связано с тем, что эффективность преобразования поляризации отражает долю прошедшего света, сфокусированного в фокусе, без учета отраженного света.Мы считаем, что ахроматическая металинза проложит путь для широкого применения в LWIR, например, для тепловидения и беспроводной связи.

Нечувствительный к поляризации и ахроматический генератор поля зрения

Мы разработали и смоделировали генератор поля зрения на основе метода, предложенного выше. Генератор FOV имеет диаметр 200 мкм, фокусное расстояние 300 мкм, расчетную длину волны 10,6 мкм, топологическое число -2 и расчетную рабочую полосу пропускания 2 мкм. На рис. 6А показана схема метаповерхности, которая состоит из взаимно параллельных или перпендикулярных наностолбиков, расположенных в виде квадратной решетки.Процесс проектирования генератора FOV был таким же, как и у металинзы. Во-первых, мы рассчитали желаемые профили фазовой и групповой задержки, используя формулы [2] и формулы [3]. Затем мы дискретизировали профили групповой задержки и фазы в соответствии с постоянной решетки и выбирали метаатом по каждой координате, который обеспечивал наилучшее соответствие желаемой паре групповой задержки и фазы в библиотеке. Рисунки 6B,C иллюстрируют групповую задержку и фазу, необходимые для идеального ахроматического генератора FOV, а также групповую задержку и фазу, которые могут быть реализованы метаповерхностью.Требуемые групповая задержка и фаза имеют небольшие несоответствия с реализованными.

РИСУНОК 6 . Разработка широкополосного ахроматического и поляризационно-нечувствительного генератора плоского поля зрения. (A) Схема генератора плоского поля зрения. (B) Требуемая групповая задержка (слева) и реализованная групповая задержка (справа) генератора плоского поля зрения по каждой координате. (C) Требуемая фаза (слева) и реализованная фаза (справа) генератора плоского поля зрения по каждой координате.

На рисунке 7A показано распределение интенсивности в плоскости x z для генератора FOV при освещении LCP, RCP и XLP.Фокусное расстояние генератора FOV постоянно на всех выбранных длинах волн, что указывает на хорошие ахроматические характеристики генератора FOV, а аналогичное распределение интенсивности при падении LCP, RCP и XLP подтверждает, что генератор FOV нечувствителен к поляризации. На рис. 7В показаны распределения интенсивности и фазы генератора FOV в фокальной плоскости. Распределение интенсивности в форме пончика и распределение фазы в форме спирали отчетливо видны в фокальной плоскости, оба из которых подтверждают существование OV в начале координат.Распределение фаз подтверждает, что переданные лучи несут OAM -2ℏ в соответствии с ветвями, исходящими из источника.

РИСУНОК 7 . Распределения интенсивности и фазы для генератора FOV. (A) Профили интенсивности в плоскости x z на выбранных длинах волн. Слева направо каждый столбец соответствует частоте LCP, частоте RCP и частоте XLP. (B) Профили интенсивности и фазовые профили в фокальной плоскости на выбранных длинах волн.Сверху вниз каждый столбец соответствует частоте LCP, частоте RCP и частоте XLP. Масштабная линейка составляет 10 мкм.

На рис. 8D показана эффективность генератора FOV. Эффективность определяется как мощность внутри кольцевого кольца, деленная на мощность падающего света, которая может быть выражена следующим образом:

)

, где r0 — радиальная координата, соответствующая пиковой интенсивности, а Δr — полуширина профиля интенсивности. Средняя эффективность FOV составила 34% для RCP, LCP и XLP, как показано на рисунке 8D.

РИСУНОК 8 . Эффективность и чистота режима генератора поля зрения. (A,B,C) Чистота режима сгенерированного OV при падении LCP, падении RCP и падении XLP соответственно. (D) Эффективность генератора плоского поля зрения при падении LCP, RCP и XLP.

Для количественного описания модовой чистоты пучков OV мы провели анализ модового разложения фазы в фокальной плоскости [53]. Соотношение Фурье между модой ОАМ и фазовым распределением может быть выражено как (θ) — фазовое распределение круга, соответствующего максимуму интенсивности в фокальной плоскости, а eiℓθ — гармоника, связанная с собственным состоянием ОАМ.На рисунках 8A–C показаны спектры OAM FOV при падении LCP, RCP и XLP соответственно. Средняя чистота мод, соответствующих OAM = −2ℏ, составляет 95,5%, 95,3% и 92,9% для случаев LCP, RCP и XLP соответственно. Высокий процент желаемой моды указывает на то, что наш генератор FOV может в значительной степени сохранить перекрестные помехи моды на относительно низком уровне.

Обсуждение

Мы предложили общий метод реализации метаповерхности для генерации пучков FOV с произвольными скалярными SOP в широком непрерывном диапазоне длин волн.Хотя предлагаемый генератор FOV работает в диапазоне LWIR, этот принцип конструкции может быть применен к произвольным областям электромагнитного спектра.

Средняя эффективность метаповерхностей, продемонстрированных в основном тексте, составляет приблизительно 44% (метаповерхность Ⅰ с ℓ=0) и 34% (метаповерхность Ⅱ с ℓ=−2) соответственно. Эффективность метаповерхности Ⅱ ниже, чем у метаповерхности Ⅰ, поскольку фазовое распределение метаповерхности Ⅱ не осесимметрично, а фазовое распределение метаповерхности Ⅰ осесимметрично.Поэтому для метаповерхности Ⅱ сложнее выполнить как фазовое, так и групповое запаздывание, что в конечном итоге приводит к отбору метаатомов с низкой эффективностью преобразования. Учитывая, что граница раздела германий-воздух вызывает потери на отражение в размере 36%, эффективность метаповерхности можно еще больше повысить, заменив подложку материалом с низким показателем преломления. Например, заменой подложки на сульфид цинка ( n = 2,2) потери на отражение на границе снизятся до 14 %, а значит, в этом случае КПД метаповерхностей Ⅰ и Ⅱ может достигать 59 % и 46% соответственно.Другим фактором, ограничивающим эффективность нашей метаповерхности, является то, что эффективность преобразования поляризации не может поддерживать высокие значения в широкой полосе пропускания, как показано на рисунке 2C. Эту проблему можно решить, используя трехмерную структуру, такую ​​как многослойный крест, для формирования широкополосной ахроматической полуволновой пластины [54]. Следует отметить, что наши результаты основаны на моделировании, и размерные ошибки в образцах во время изготовления могут привести к более низкой измеренной эффективности и чистоте режима, чем результаты моделирования.

Сравнение между этим исследованием и ранее опубликованными генераторами плоского поля зрения представлено в таблице 1. По сравнению с ранее опубликованными работами наши метаповерхности имеют преимущество в виде широкополосной ахроматики, высокой чистоты мод и нечувствительности к поляризации.

ТАБЛИЦА 1 . Сравнение этой работы с генераторами плоского поля зрения, о которых сообщалось ранее.

Заключение

Таким образом, мы теоретически предложили два широкополосных ахроматических нечувствительных к поляризации генератора поля зрения в LWIR-диапазоне на основе цельногерманиевой метаповерхности.Метаповерхность Ⅰ с ℓ = 0 демонстрирует широкополосную ахроматическую фокусирующую способность, ограниченную дифракцией, со средней эффективностью 44%. Метаповерхность Ⅱ с ℓ = -2 может ахроматически преобразовывать плоскую волну с произвольным SOP в высокочистый пучок FOV со средней эффективностью 34%. Мы считаем, что продемонстрированные здесь метаповерхности проложат путь для широкого спектра приложений, таких как оптическая связь в масштабе чипа и квантовая оптика.

Заявление о доступности данных

Первоначальные материалы, представленные в исследовании, включены в статью/дополнительный материал. Дальнейшие запросы можно направлять соответствующему автору.

Вклад авторов

JG и XJ предложили идею и руководили всей работой. NS и NX выполнили моделирование и написали оригинальную рукопись. HL и XC вывели метод теории. QS провела работу по проектированию и рассмотрела рукопись. YT и DS обсудили результаты и проанализировали данные.

Финансирование

Это исследование финансировалось Национальным фондом естественных наук Китая (NSFC), номер гранта 617. может быть истолковано как потенциальный конфликт интересов.

Примечания издателя

Все претензии, изложенные в этой статье, принадлежат исключительно авторам и не обязательно представляют претензии их дочерних организаций или издателя, редакторов и рецензентов. Любой продукт, который может быть оценен в этой статье, или претензии, которые могут быть сделаны его производителем, не гарантируются и не поддерживаются издателем.

Дополнительный материал

Дополнительный материал к этой статье можно найти в Интернете по адресу: https://www.frontiersin.org/articles/10.3389/fphy.2022.846718/full#supplementary-material

Ссылки

1. Willner AE, Huang H, Yan Y, Ren Y, Ahmed N, Xie G, et al. Оптическая связь с использованием лучей с орбитальным угловым моментом. Adv Opt Photon (2015) 7(1):66–106. doi:10.1364/AOP.7.000066

Полный текст CrossRef | Google Scholar

2. Shen Y, Wang X, Xie Z, Min C, Fu X, Liu Q и др. Оптические вихри 30 лет спустя: манипулирование ОУМ от топологического заряда к множественным сингулярностям. Light Sci Appl (2019) 8:90. doi:10.1038/s41377-019-0194-2

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

3. He H, Friese MEJ, Heckenberg NR, Rubinsztein-Dunlop H. Прямое наблюдение передачи углового момента поглощающим частицам от лазерного луча с фазовой сингулярностью. Phys Rev Lett (1995) 75(5):826–9. doi:10.1103/PhysRevLett.75.826

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

4. Fang X, Ren H, Gu M.Голография орбитального углового момента для высоконадежного шифрования. Nat Photon (2020) 14(2):102–8. doi:10.1038/s41566-019-0560-x

Полный текст CrossRef | Google Scholar

6. Став Т., Фаерман А., Магуид Э., Орен Д., Кляйнер В., Хасман Э. и др. Квантовая запутанность спина и орбитального углового момента фотонов с использованием метаматериалов. Наука (2018) 361(6407):1101–4. doi:10.1126/science.aat9042

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Академия Google

7.Тамбурини Ф., Анзолин Г., Умбриако Г., Бьянкини А., Барбьери К. Преодоление предела критерия Рэлея с помощью оптических вихрей. Phys Rev Lett (2006) 97(16):163903. doi:10.1103/PhysRevLett.97.163903

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

8. Sueda K, Miyaji G, Miyanaga N, Nakatsuka M. Пучок Лагерра-Гаусса, генерируемый многоуровневой спиральной фазовой пластиной для лазерных импульсов высокой интенсивности. Opt Express (2004) 12(15):3548–53. doi:10.1364/OPEX.12.003548

Реферат PubMed | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

9. Тернбулл Г.А., Робертсон Д.А., Смит Г.М., Аллен Л., Пэджетт М.Дж. Генерация мод Лагерра-Гаусса в свободном пространстве на частотах миллиметровых волн с использованием спиральной фазовой пластины. Опт. Сообщество (1996) 127(4):183–8. doi:10.1016/0030-4018(96)00070-3

Полный текст CrossRef | Google Scholar

10. Карими Э., Пиччирилло Б., Нагали Э., Марруччи Л., Сантамато Э. Эффективная генерация и сортировка собственных мод света по орбитальному угловому моменту с помощью термически настроенных Q-пластин. Appl Phys Lett (2009) 94(23):231124. doi:10.1063/1.3154549

Полный текст CrossRef | Google Scholar

11. Wang X, Nie Z, Liang Y, Wang J, Li T, Jia B. Последние достижения в области генерации оптических вихрей. Нанофотоника (2018) 7(9):1533–56. doi:10.1515/nanoph-2018-0072

Полный текст CrossRef | Google Scholar

12. Лю Дж., Ван Дж. Демонстрация нечувствительной к поляризации пространственной модуляции света с использованием одного поляризационно-чувствительного модулятора пространственного света. Научный представитель (2015) 5(1):9959. doi:10.1038/srep09959

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

13. Wang D, Hwang Y, Dai Y, Si G, Wei S, Choi DY, et al. Широкополосные высокоэффективные киральные сплиттеры и голограммы из диэлектрических нанодуговых метаповерхностей. Малый (2019) 15(20):13. doi:10.1002/smll.2013

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

14. МакКланг А., Мансури М., Арбаби А. Хроматическая дисперсия по желанию путем задания траекторий света каскадными метаповерхностями. Light Sci Appl (2020) 9:93. doi:10.1038/s41377-020-0335-7

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

17. Ше А., Чжан С., Шиан С., Кларк Д. Р., Капассо Ф. Металлические линзы большой площади: дизайн, характеристика и массовое производство. Опт Экспресс (2018) 26(2):1573–85. doi:10.1364/OE.26.001573

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

18. Huang L, Coppens Z, Hallman K, Han Z, Böhringer KF, Akozbek N, et al.Длинноволновая инфракрасная визуализация под воздействием окружающего теплового излучения с помощью цельнокремниевой металинзы. Opt Mater Express (2021) 11(9):2907–14. doi:10.1364/OME.434362

Полный текст CrossRef | Google Scholar

19. Zhou H, Chen L, Shen F, Guo K, Guo Z. Широкополосные ахроматические металинзы в среднем инфракрасном диапазоне. Phys Rev Appl (2019) 11(2):024066. doi:10.1103/PhysRevApplied.11.024066

CrossRef Full Text | Google Scholar

20. Ding X, Kang Q, Guo K, Guo Z.Настраиваемые метаповерхности GST для компенсации хроматических аберраций в среднем инфракрасном диапазоне. Opt Mater (2020) 109:110284. doi:10.1016/j.optmat.2020.110284

Полный текст CrossRef | Google Scholar

21. Chu H, Li Q, Liu B, Luo J, Sun S, Hang ZH и другие. Гибридный плащ-невидимка, основанный на интеграции прозрачных метаповерхностей и материалов с нулевым индексом. Light Sci Appl (2018) 7(1):50. doi:10.1038/s41377-018-0052-7

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Академия Google

24.Ван С., Дэн З-Л., Ван И., Чжоу Ц., Ван Х., Цао Ю. и др. Метаповерхности дихроизма преобразования произвольной поляризации для универсальных поляризаторов с полной сферой Пуанкаре. Light Sci Appl (2021) 10(1):24. doi:10.1038/s41377-021-00468-y

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

26. Дэн Ю, Ван М, Чжуан Ю, Лю С, Хуан В, Чжао К. Люминесценция с круговой поляризацией органических микро-/наноструктур. Light Sci Appl (2021) 10(1):76. doi:10.1038/s41377-021-00516-7

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Академия Google

29.Дэн З.Л., Ту К.А., Ван И., Ван З.К., Ши Т., Фэн З. и др. Векторные составные метапиксели для произвольной неортогональной поляризационной стеганографии. Adv Mater (2021) 33(43):2103472. doi:10.1002/adma.202103472

Полный текст CrossRef | Google Scholar

31. Сильва А., Монтиконе Ф., Кастальди Г., Гальди В., Алу А., Энгета Н. Выполнение математических операций с метаматериалами. Наука (2014) 343(6167):160–3. doi:10.1126/science.1242818

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Академия Google

33.Георги П., Массаро М., Луо К-Х, Сайн Б., Монто Н., Херрманн Х. и др. Метаповерхностная интерферометрия для квантовых датчиков. Light Sci Appl (2019) 8(1):70. doi:10.1038/s41377-019-0182-6

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

34. Overvig AC, Shrestha S, Malek SC, Lu M, Stein A, Zheng C, et al. Диэлектрические метаповерхности для полного и независимого управления оптической амплитудой и фазой. Light Sci Appl (2019) 8(1):92. doi:10.1038/s41377-019-0201-7

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Академия Google

35.Ю Н., Женевет П., Кац М.А., Аиета Ф., Тетьен Ж.-П., Капассо Ф. и др. Распространение света с разрывами фаз: обобщенные законы отражения и преломления. Science (2011) 334(6054):333–7. doi:10.1126/science.1210713

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

36. Yan C, Li X, Pu M, Ma X, Zhang F, Gao P, et al. Генерация поляризационно-чувствительных модулированных оптических вихрей с полностью диэлектрическими метаповерхностями. АСУ Фотон (2019) 6(3):628–33.doi:10.1021/acsphotonics.8b01119

Полный текст CrossRef | Google Scholar

37. Zhang F, Zeng Q, Pu M, Wang Y, Guo Y, Li X, et al. Широкополосная и высокоэффективная генерация ускоряющих пучков диэлектрическими контактными метаповерхностями. Нанофотоника (2020) 9(9):2829–37. doi:10.1515/nanoph-2020-0057

Полный текст CrossRef | Google Scholar

38. Zhan A, Colburn S, Trivedi R, Fryett TK, Dodson CM, Majumdar A. Низкоконтрастная диэлектрическая оптика метаповерхностей. АСУ Фотон (2016) 3(2):209–14.doi:10.1021/acsphotonics.5b00660

Полный текст CrossRef | Google Scholar

39. Тан С., Дин Ф. Высокоэффективное сфокусированное оптическое вихреобразование с помощью геометрических плазмонных металинз с зазором. Appl Phys Lett (2020) 117(1):011103. doi:10.1063/5.0014822

Полный текст CrossRef | Google Scholar

40. Sroor H, Huang Y-W, Sephton B, Naidoo D, Vallés A, Ginis V, et al. Состояния орбитального углового момента высокой чистоты от видимого метаповерхностного лазера. Nat Photon (2020) 14(8):498–503.doi:10.1038/s41566-020-0623-z

CrossRef Full Text | Google Scholar

41. Ou K, Yu F, Li G, Wang W, Miroshnichenko AE, Huang L, et al. Широкополосное ахроматическое метаустройство среднего инфракрасного диапазона, управляемое поляризацией. Sci Adv (2020) 6 (37): eabc0711. doi:10.1126/sciadv.abc0711

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

42. Ou K, Yu F, Li G, Wang W, Chen J, Miroshnichenko AE, et al. Широкополосная ахроматическая металинза в средневолновом инфракрасном диапазоне. Laser Photon Rev (2021) 15:2100020. doi:10.1002/lpor.202100020

CrossRef Full Text | Google Scholar

43. Chen WT, Zhu AY, Sisler J, Bharwani Z, Capasso F. Широкополосная ахроматическая нечувствительная к поляризации металинза, состоящая из анизотропных наноструктур. Нацкоммуна (2019) 10(1):355. doi:10.1038/s41467-019-08305-y

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

45. Chen WT, Zhu AY, Sanjeev V, Khorasaninejad M, Shi Z, Lee E, et al.Широкополосная ахроматическая металинза для фокусировки и визуализации в видимом диапазоне. Nat Nanotech (2018) 13(3):220–6. doi:10.1038/s41565-017-0034-6

Полный текст CrossRef | Google Scholar

46. Девлин Р.С., Амбросио А., Рубин Н.А., Мюллер Дж.П.Б., Капассо Ф. Произвольное преобразование углового момента света из спина в орбитальный. Наука (2017) 358(6365):896–901. doi:10.1126/science.aao5392

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

47. Milione G, Sztul HI, Nolan DA, Alfano RR.Сфера Пуанкаре высшего порядка, параметры Стокса и угловой момент света. Phys Rev Lett (2011) 107(5):053601. doi:10.1103/PhysRevLett.107.053601

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

48. Хорасанинежад М., Ши З., Чжу А.И., Чен В.Т., Санджив В., Заиди А. и др. Ахроматические металинзы с полосой пропускания более 60 нм в видимом диапазоне и металинзы с обратной хроматической дисперсией. Nano Lett (2017) 17 (3): 1819–24. doi:10.1021/acs.nanolett.6b05137

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Академия Google

50.Song N, Xu N, Shan D, Zhao Y, Gao J, Tang Y и др. Широкополосные ахроматические метаповерхности для длинноволнового инфракрасного излучения. Наноматериалы (2021) 11(10):2760. doi:10.3390/nano11102760

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

52. Fan Q, Liu M, Yang C, Yu L, Yan F, Xu T. Металлическая линза с высокой числовой апертурой, нечувствительная к поляризации для длинноволновой инфракрасной визуализации. Appl Phys Lett (2018) 113(20):201104. doi:10.1063/1.5050562

Полный текст CrossRef | Академия Google

53.Джек Б., Паджетт М.Дж., Франке-Арнольд С. Угловая дифракция. New J Phys (2008) 10(10):103013. doi:10.1088/1367-2630/10/10/103013

CrossRef Full Text | Google Scholar

55. Карими Э., Шульц С.А., Де Леон И., Кассим Х., Апхэм Дж., Бойд Р.В. Генерация оптического орбитального углового момента на видимых длинах волн с использованием плазмонной метаповерхности. Light Sci Appl (2014) 3(5):e167. doi:10.1038/lsa.2014.48

Полный текст CrossRef | Академия Google

56.Ши З., Хорасанинежад М., Хуан Ю.В., Рокес-Кармес С., Чжу А.И., Чен В.Т. и др. Однослойная метаповерхность с управляемыми многоволновыми функциями. Nano Lett (2018) 18(4):2420–7. doi:10.1021/acs.nanolett.7b05458

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

57. Zhou T, Liu Q, Liu Y, Zang X. Независимая от спина металинза для спирального мультиплексирования сходящихся вихрей и цилиндрических векторных пучков. Opt Lett (2020) 45(21):5941–4. дои: 10.1364/ПР.404436

Реферат PubMed | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

58. Zhang F, Song Q, Yang GM, Jin Y-Q. Генерация широкополосного вихревого пучка с различными режимами ОУМ с использованием метачастотной селективной поверхности третьего порядка. Опт Экспресс (2019) 27(24):34864–75. doi:10.1364/OE.27.034864

PubMed Abstract | Полный текст перекрестной ссылки | Google Scholar

iTorus 5 24′ (8M) Vortex Coil Генератор скалярного волнового поля ⋆ Самая крутая технология

ИМПУЛЬСНОЕ КВАНТОВОЕ ЛЕЧЕНИЕ И ЗАЩИТА ЭМП
Сертификат подлинности и MP3-плеер Ultra Hi-Def с 14 предварительно установленными биофотонными терапевтическими частотами!

Биоомоложение для всей комнаты и защита 5G

Мощь следующего уровня.Эффективность следующего уровня. iTorus 5 предлагает настоящую импульсную тахионную биоомоложение® с защитой 5G в режиме реального времени, которую вы можете бесшумно использовать 24/7 в своей мастерской, офисе или комнате, практически бесплатно блокируя тысячи грязных сигналов ЭМП из вашего убежища круглосуточно. Перейдите на следующий уровень ясности ума и целостности тела. Стань сверхсветовым.

Тихий и мощный; iTorus 5 предлагает исцеление квантовой энергией в поле, достаточно мощном, чтобы покрыть даже большую комнату или офис с защитой от ЭМП в реальном времени, создавая ионный экран диаметром 24 фута!

Передовые

IPyramids VPEMF Терапия Приборы приходят из десятилетий разработки NICOLA TESLA (BIFLALA) COIL для производства Pulsing Square-Waves , технология, используемая для межзвездных путешествий Health by NASA , чтобы космонавты были в форме в условиях невесомости.Джейсон Стайлз из iPyramids представил дополнительную мощность подлинного усиления ионов оргона , создающего полностью уравновешенное квантовое вихревое поле для этой технологии, которая увлекает биоэлектрическое поле тела в то, что известно как анионная квантовая когерентность. Эта технология известна как  обратное время в ДНК человека, что позволяет ей вернуться к своей исходной генетической подписи до травмы. Джейсон разработал эту технологию, чтобы исцелить себя от тяжелой травмы, которая закончилась его военной службой.

iTorus 5 (диаметр 5,5 дюйма) выпускается в 11 различных вариантах минерала/кварца на выбор. Каждый из них оснащен многоконтактным вспомогательным входом от мощного 2-канального усилителя мощностью 40 Вт. Просто подключите к усилителю напрямую прилагаемый MP7-плеер с предварительно загруженными частотами, телефон или компьютер с теми же биофотонными аудиофайлами, чтобы активировать наш терапевтический вихревой щит .

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован.